第三章矿井风流的阻力下载-矿井通风安全工程

第三章矿井风流的阻力•本章重点和难点：•摩擦阻力和局部阻力产生的原因和测算第三章矿井风流的阻力当空气沿井巷运动时，由于风流的粘滞性和惯性以及井巷壁面等对风流的阻滞、扰动作用而形成通风阻力，它是造成风流能量损失的原因。井巷通风阻力可分为两类：摩擦阻力(也称为沿程阻力)和局部阻力。第一节阻力定律一、风流流态1、管道流同一流体在同一管道中流动时，不同的流速，会形成不同的流动状态。当流速较低时，流体质点互不混杂，沿着与管轴平行的方向作层状运动，称为层流(或滞流)。当流速较大时，流体质点的运动速度在大小和方向上都随时发生变化，成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流(或湍流)。（１）雷诺数－Re式中：平均流速v、管道直径d和流体的运动粘性系数。在实际工程计算中，为简便起见，通常以Re=2300作为管道流动流态的判定准数，即：Re≤2300层流，Re＞2300紊流（２）当量直径对于非圆形断面的井巷，Re数中的管道直径d应以井巷断面的当量直径de来表示：因此，非圆形断面井巷的雷诺数可用下式表示：vdReUSde4UvSRe4对于不同形状的井巷断面，其周长U与断面积S的关系，可用下式表示：式中：C—断面形状系数：梯形C=4.16；三心拱C=3.85；半圆拱C=3.90。（举例见P38）2、孔隙介质流在采空区和煤层等多孔介质中风流的流态判别准数为：式中：K—冒落带渗流系数，m2；l—滤流带粗糙度系数，m。层流，Re≤0.25；紊流，Re＞2.5；过渡流0.25Re2.5SCUlvKRe二、井巷断面上风速分布（１）紊流脉动风流中各点的流速、压力等物理参数随时间作不规则（２）时均速度瞬时速度vx随时间τ的变化。其值虽然不断变化，但在一足够长的时间段T内，流速vx总是围绕着某一平均值上下波动。Tvxvxt(３）巷道风速分布由于空气的粘性和井巷壁面摩擦影响，井巷断面上风速分布是不均匀的。层流边层：在贴近壁面处仍存在层流运动薄层，即层流边层。其厚度δ随Re增加而变薄，它的存在对流动阻力、传热和传质过程有较大影响。在层流边层以外，从巷壁向巷道轴心方向，风速逐渐增大，呈抛物线分布。平均风速：式中：巷道通过风量Q。则：Q＝V×SSiSvSvd1SiSvdδvvmaxvmax风速分布系数：断面上平均风速v与最大风速vmax的比值称为风速分布系数(速度场系数)，用Kv表示：巷壁愈光滑，Kv值愈大，即断面上风速分布愈均匀。砌碹巷道，Kv=0.8～0.86；木棚支护巷道，Kv=0.68～0.82；无支护巷道，Kv=0.74～0.81。maxvvKv第二节矿井通风阻力一、摩擦阻力风流在井巷中作沿程流动时，由于流体层间的摩擦和流体与井巷壁面之间的摩擦所形成的阻力称为摩擦阻力(也叫沿程阻力)。由流体力学可知，无论层流还是紊流，以风流压能损失来反映的摩擦阻力可用下式来计算：Paλ－无因次系数，即摩擦阻力系数，通过实验求得。d—圆形风管直径，非圆形管用当量直径；2·2vdLhf1．尼古拉兹实验实际流体在流动过程中，沿程能量损失一方面（内因）取决于粘滞力和惯性力的比值，用雷诺数Re来衡量；另一方面（外因）是固体壁面对流体流动的阻碍作用，故沿程能量损失又与管道长度、断面形状及大小、壁面粗糙度有关。其中壁面粗糙度的影响通过λ值来反映。1932～1933年间，尼古拉兹把经过筛分、粒径为ε的砂粒均匀粘贴于管壁。砂粒的直径ε就是管壁凸起的高度，称为绝对糙度；绝对糙度ε与管道半径r的比值ε/r称为相对糙度。以水作为流动介质、对相对糙度分别为1/15、1/30.6、1/60、1/126、1/256、1/507六种不同的管道进行试验研究。对实验数据进行分析整理，在对数坐标纸上画出λ与Re的关系曲线，如图3-2-1所示。结论分析：Ⅰ区——层流区。当Re＜2320(即lgRe＜3.36)时，不论管道粗糙度如何，其实验结果都集中分布于直线Ⅰ上。这表明λ与相对糙度ε/r无关，只与Re有关，且λ=64/Re。与相对粗糙度无关。Ⅱ区——过渡流区。2320≤Re≤4000(即3.36≤lgRe≤3.6)，在此区间内，不同相对糙度的管内流体的流态由层流转变为紊流。所有的实验点几乎都集中在线段Ⅱ上。λ随Re增大而增大，与相对糙度无明显关系。Ⅲ区——水力光滑管区。在此区段内，管内流动虽然都已处于紊流状态(Re＞4000)，但在一定的雷诺数下，当层流边层的厚度δ大于管道的绝对糙度ε（称为水力光滑管）时，其实验点均集中在直线Ⅲ上，表明λ与ε仍然无关，而只与Re有关。随着Re的增大，相对糙度大的管道，实验点在较低Re时就偏离直线Ⅲ，而相对糙度小的管道要在Re较大时才偏离直线Ⅲ。Ⅳ区——紊流过渡区，即图中Ⅳ所示区段。在这个区段内，各种不同相对糙度的实验点各自分散呈一波状曲线，λ值既与Re有关，也与ε/r有关。δεⅤ区——水力粗糙管区。在该区段，Re值较大，管内液流的层流边层已变得极薄，有εδ，砂粒凸起高度几乎全暴露在紊流核心中，故Re对λ值的影响极小，略去不计，相对糙度成为λ的唯一影响因素。故在该区段，λ与Re无关，而只与相对糙度有关。摩擦阻力与流速平方成正比，故称为阻力平方区，尼古拉兹公式：2lg274.11r2．层流摩擦阻力当流体在圆形管道中作层流流动时，从理论上可以导出摩擦阻力计算式：∵μ=ρ·ν∴可得圆管层流时的沿程阻力系数：古拉兹实验所得到的层流时λ与Re的关系，与理论分析得到的关系完全相同，理论与实验的正确性得到相互的验证。层流摩擦阻力和平均流速的一次方成正比。vdLhf232VdRe2··642vdLRehfRe643、紊流摩擦阻力对于紊流运动，λ=f(Re，ε/r)，关系比较复杂。用当量直径de=4S/U代替d，代入阻力通式，则得到紊流状态下井巷的摩擦阻力计算式：4．摩擦风阻Rf对于已给定的井巷，L、U、S都为已知数，故可把上式中的α、L、U、S归结为一个参数Rf：Rf称为巷道的摩擦风阻，其单位为：kg/m7或N.s2/m8。工程单位：kgf.s2/m8，或写成：kμ。1N.s2/m8=9.8kμ23288QSLUvSLUhf3SLURfRf＝f(ρ,ε,S,U,L)。在正常条件下当某一段井巷中的空气密度ρ一般变化不大时，可将Rf看作是反映井巷几何特征的参数。则得到紊流状态下井巷的摩擦阻力计算式写为：此式就是完全紊流(进入阻力平方区)下的摩擦阻力定律。5.井巷摩擦阻力计算方法新建矿井：查表得α0αRfhf生产矿井：hfRfαα02QRhff6.生产矿井一段巷道阻力测定(1)、压差计法用压差计法测定通风阻力的实质是测量风流两点间的势能差和动压差，计算出两测点间的通阻力。其中：右侧的第二项为动压差，通过测定１、２两断面的风速、大气压、干湿球温度，即可计算出它们的值。第一项和第三项之和称为势能差，需通过实际测定。1）布置方式及连接方法2m21m122212121Rgg2v2vPPhZZz1z2１２２１２）阻力计算压差计“＋”感受的压力：压差计“－”感受的压力：故压差计所示测值：设且与1、2断面间巷道中空气平均密度相等，则：式中：Z12为1、2断面高差，h值即为1、2两断面压能与位能和的差值。根据能量方程，则1、2巷道段的通风阻力hR12为：把压差计放在1、2断面之间，测值是否变化？)(2111ZZgPm222ZPm1222211)(ZZZZmmmgZPPhm1221)(vvhhR2222111222)()(2222111gZPZZgPhmm(2)、气压计法由能量方程：hR12=(P1-P2)+(1v12/2-2v22/2)+m12gZ12用精密气压计分别测得1，2断面的静压P1，P2用干湿球温度计测得t1,t2,t1’,t2’,和1,2，进而计算1，2用风表测定1，2断面的风速v1,v2。m12为1，2断面的平均密度，若高差不大，就用算术平均值，若高差大，则有加权平均值；Z12——1，2断面高差，从采掘工程平面图查得。可用逐点测定法，一台仪器在井底车场监视大气压变化，然后对上式进行修正。hR12=(P1-P2)+P12（+(1v12/2-2v22/2)+m12gZ12例题3-3某设计巷道为梯形断面，S=8m2，L=1000m，采用工字钢棚支护，支架截面高度d0=14cm，纵口径Δ=5，计划通过风量Q=1200m3/min，预计巷道中空气密度ρ=1.25kg/m3，求该段巷道的通风阻力。解根据所给的d0、Δ、S值，由附录4附表4-4查得:α0=284.2×10－4×0.88=0.025Ns2/m4则：巷道实际摩擦阻力系数Ns2／m4巷道摩擦风阻巷道摩擦阻力026.02.125.1025.02.10Ns2/m80.598877.111000026.06.4333SSLSLURfPaQRhff2.239601200598.022二、局部阻力1.局部阻力及其计算由于井巷断面、方向变化以及分岔或汇合等原因，使均匀流动在局部地区受到影响而破坏，从而引起风流速度场分布变化和产生涡流等，造成风流的能量损失，这种阻力称为局部阻力。由于局部阻力所产生风流速度场分布的变化比较复杂性，对局部阻力的计算一般采用经验公式。和摩擦阻力类似，局部阻力hl一般也用动压的倍数来表示：式中：ξ——局部阻力系数，无因次。层流ξ计算局部阻力，关键是局部阻力系数确定，因v=Q/S,当ξ确定后，便可用22vhlReB222QShl几种常见的局部阻力产生的类型：（１）、突变紊流通过突变部分时，由于惯性作用，出现主流与边壁脱离的现象，在主流与边壁之间形成涡漩区，从而增加能量损失。（２）、渐变主要是由于沿流动方向出现减速增压现象，在边壁附近产生涡漩。因为Vhvp，压差的作用方向与流动方向相反，使边壁附近，流速本来就小，趋于0,在这些地方主流与边壁面脱离，出现与主流相反的流动，面涡漩。（３）、转弯处流体质点在转弯处受到离心力作用，在外侧出现减速增压，出现涡漩。（４）、分岔与会合上述的综合。∴局部阻力的产生主要是与涡漩区有关，涡漩区愈大，能量损失愈多，局部阻力愈大。2.局部阻力系数ξ紊流局部阻力系数ξ一般主要取决于局部阻力物的形状，而边壁的粗糙程度为次要因素。(1)．突然扩大或式中：v1、v2——分别为小断面和大断面的平均流速，m/s；S1、S2——分别为小断面和大断面的面积，m；ρm——空气平均密度，kg/m3。对于粗糙度较大的井巷，可进行修正2211211222122211QSvvSShl2222222222122221QSvvSShl01.01(2)．突然缩小对应于小断面的动压，ξ值可按下式计算：(3)．逐渐扩大逐渐扩大的局部阻力比突然扩大小得多，其能量损失可认为由摩擦损失和扩张损失两部分组成。当Θ＜20°时，渐扩段的局部阻力系数ξ可用下式求算：式中α—风道的摩擦阻力系数，Ns2/m4；n—风道大、小断面积之比，即Ｓ2／Ｓ1；θ—扩张角。2211sin112sinnn222v1215.0SS013.01(4)．转弯巷道转弯时的局部阻力系数(考虑巷道粗糙程度)可按下式计算：当巷高与巷宽之比H/b=0.2～1.0时，当H/b=1～2.5时式中ξ0——假定边壁完全光滑时，90°转弯的局部阻力系数，其值见表3-3-1；α——巷道的摩擦阻力系数，N.s2/m4；β——巷道转弯角度影响系数，见表3-3-2。Hb280bH65.035.01280(5)．风流分叉与汇合1)风流分叉典型的分叉巷道如图所示，1～2段的局部阻力hl