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1wangcl@sdu.edu.cn1晶体的弹性性质Ø应力、应变张量,虎克定律Ø弹性常数与对称性Ø弹性波在晶体中传播wangcl@sdu.edu.cn2压电铁电晶体是电介质,它具有介电性质;同时压电铁电晶体又是弹性介质,它又具有弹性性质,而压电效应就是反映了它的介电性质和弹性性质之间的耦合作用。不同晶体结构的压电铁电晶体,各向异性程度不一样,或者说独立的弹性常数的数目与晶体的对称性有关。wangcl@sdu.edu.cn3形变deformation在外力作用下,物体的大小和形状都要发生变化,通常称为形变。当讨论物体的转动和移动时,形变对运动物体的影响很小,是次要问题,一般可以忽略不计。当讨论振动的传播或压电效应等问题时,形变就成了重要问题,需要进行深入的讨论和研究。wangcl@sdu.edu.cn4塑性和弹性PlasticandElastic如果外力撤消后,物体不能恢复原状,这种性质就称为物体的塑性;如果外力撤消后,物体能恢复原状,这种性质就称为物体的弹性。自然界不存在完全的弹性体,也不存在完全的塑性体;只存在既有弹性又有塑性的物体。当外力较小时,形变也小,外力撤消后,形变消失,物体恢复原状;当外力较大时,外力撤消后,物体不能恢复原状。可见物体的弹性有一定的限度,超过这个限度就成为塑性。与压电有关的问题,都属于弹性范围内的问题,wangcl@sdu.edu.cn5应力、应变应变张量:straintensor晶体中任一点的位置可以用所选定的坐标系的位置矢量来描述,它的三个分量为x1、x2、x3。当晶体发生形变时,其中每一点的位置均会发生改变。设形变前的某一点的位置矢量为r,形变后为r’(其分量为x’1、x’2、x’3),由于形变这一点的位移可以用位置矢衣来表示:r'r-=xwangcl@sdu.edu.cn6当晶体形变时,晶体内任意两点间的距离都会发生变化,设最近邻的两点形变前的距离为dl(分量为dxi),形变后的距离为dl’(分量为dx’i),因为dx’i=dxi+dxi,而å=¶x¶=x31kkkiidxxd2wangcl@sdu.edu.cn7于是:()()()()()()()()()233322222111223332322222221112131k2kk2dddx2dddx2dddx2)dl(dddx2dxdddx2dxdddx2dx)ddx()'dl(x+x+x+x+x+x+==x+x+++x+x++x+x+==x+=å=wangcl@sdu.edu.cn8利用以下关系:333223113333222211223312211111dxxdxxdxxddxxdxxdxxddxxdxxdxxd¶x¶+¶x¶+¶x¶=x¶x¶+¶x¶+¶x¶=x¶x¶+¶x¶+¶x¶=xwangcl@sdu.edu.cn9于是有:23332231133332231133233222211233222211222331221111331221111122dxxdxxdxxdxxdxxdxxdx2dxxdxxdxxdxxdxxdxxdx2dxxdxxdxxdxxdxxdxxdx2)dl()'dl(÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+÷÷øöççèæ¶x¶+¶x¶+¶x¶+=wangcl@sdu.edu.cn10最后可得到形变前后距离的变化为:其中张量eik由下式给出:åå==+=x+=31k,ikiik231k2kk2dxdxe2)dl()ddx()'dl()xxxx(21e31jijkjikkiikå=¶x¶¶x¶+¶x¶+¶x¶=wangcl@sdu.edu.cn11该式给出了在物体形变时,它的长度单元的改变。例如(¶xi/¶xk),当i=k时,代表伸缩应变(纵向应变),而当i¹k时,代表切应变(横向应变)。一般称eik为应变张量元。从上式直接可以看出eik=eki,即应变张量是对称的。wangcl@sdu.edu.cn12在大多数情况下,应变是很小的,所以上式右方的第三项可以略去,于是应变张量元为:)3,2,1k,i(),xx(21eikkiik=¶x¶+¶x¶=3wangcl@sdu.edu.cn13应变张量元的矩阵形式÷÷÷øöçççèæ=332313232212131211eeeeeeeeee二级对称的张量,有六个独立元素wangcl@sdu.edu.cn14如果用x、y、z代表位置矢量r的三个分量;u、v、w代表位移矢量x的三个分量;那么这六个张量元可写成为:zz3333yy2222xx1111ezwxeeyvxeexuxe=¶¶=¶x¶==¶¶=¶x¶==¶¶=¶x¶=xy211212zz133131yz322323e)yuxv(21)xx(21ee)xwzu(21)xx(21ee)zvyw(21)xx(21e=¶¶+¶¶=¶x¶+¶x¶==¶¶+¶¶=¶x¶+¶x¶==¶¶+¶¶=¶x¶+¶x¶=wangcl@sdu.edu.cn15应变张量元的几何意义zz'zeyy'yexx'xezzyyxxDD-D=DD-D=DD-D=正应变wangcl@sdu.edu.cn16体积元的体积改变量:V)eee(VV)e1)(e1)(e1(V'VzzyyxxzzyyxxD++=D-D---=D-D由形变引起的体积相对增量称为体膨胀为:zzyyxxeeeVV'V++=DD-D=dwangcl@sdu.edu.cn17切应变shear由于发生切应变,原来的正方形变成了菱形,它的边长不改变切应变exy=(¶v/¶x+¶u/¶y)/2的几何意义wangcl@sdu.edu.cn18由于切变A®A’,B®B’,C®C’,D®D’,图中u、v代表A点位移的分量,令AD=A’D’=Dx,AB=A’B’=Dy,则:2211yu)tan(;xv)tan(q»DD=qq»DD=q所以exy=(¶v/¶x+¶u/¶y)/2=(q1+q2)/24wangcl@sdu.edu.cn19由于应变张量是个对称的二阶张量,只有六个独立的元素,因此常被写成一个纵列矩阵,用Sl代表张量元,用一个新的足标l=1、2、…、6来代替原来的足标,其对应关系如下:S1S2S3S4S5S6exxeyyezz2eyz2ezx2exywangcl@sdu.edu.cn20应力张量stresstensor在没有形变的固体中,分子的排列是处于热平衡状态,作用在固体中任意一部分的合力都等于零。如果固体有形变,那么它就不再处于原来的平衡态,而会受到力的作用,该力会使物体具有恢复到平衡的趋向。wangcl@sdu.edu.cn21这种在固体形变时,作用在固体中单位面积上的力称为应力。应力是一个二级张量,其各个分量为sxx、syy、szz、syz、szy、sxy、syx、sxz、szx。为此我们也把应力称为应力张量。张量元的前一个足标代表应力的方向,后一个足标代表应力所作用面的法线方向。wangcl@sdu.edu.cn22作用在立方体上的应力张量元wangcl@sdu.edu.cn23例如,作用在垂直于x轴的单位面积上沿x方向的应力是sxx,这类应力是垂直于表面的,代表张力或压力;作用在垂直于x轴的单位面积上沿y方向的应力是syx,这类应力是沿着表面的,即平行于表面的切向,代表切应力。wangcl@sdu.edu.cn24内应力作用在物体上的总力矩等于零,因此,存在如下关系:yxxyzxxzzyyz,,s=ss=ss=súúúûùêêêëé=333231232221131211sssssssssT应力张量:5wangcl@sdu.edu.cn25654321单角标123123332211双脚标xyzxyzzzyyxx角标单、双脚标之间的对应关系wangcl@sdu.edu.cn26应力张量也是对称的二级张量,它只有六个独立的张量元素。所以对于晶体,也常常把应力张量写成一个纵列矩阵,以Tl(l=1、2、…、6)来表示,其对应关系为:T1T2T3T4T5T6sxxsyyszzsyzszxsxy应力张量和应变张量的情况有一点不同,当l=4、5、6时,Tl=sij,而Sl=2cij(i¹j)。wangcl@sdu.edu.cn27作用在体积元上DxDyDz的力与应力张量元sij之间的关系。如图所示,沿x方向力的分量有三个:wangcl@sdu.edu.cn28所以作用在体积元DxDyDz上力的x分量为:xy]zz[xy)]z()zz([zx]yy[zx)]y()yy([zy]xx[zy)]x()xx([xzxzxzxyxyxyxxxxxxDDD¶s¶=DDs-D+sDDD¶s¶=DDs-D+sDDD¶s¶=DDs-D+szyx]zyx[xzxyxxDDD¶s¶+¶s¶+¶s¶wangcl@sdu.edu.cn29作用在单位体积上力的x量为:zyxfxzxyxxx¶s¶+¶s¶+¶s¶=同理:zyxyfyzyyyxy¶s¶+¶s¶+¶s¶=zyxfzzzyzxz¶s¶+¶s¶+¶s¶=以上公式在建立描述固体中弹性波传播的方程时将会用到。wangcl@sdu.edu.cn30胡克定律Hook’slaw对于足够小的形变,应变与应力成正比,因此应变分量是应力分量的线性函数,这一规律称为胡克定律,写成矩阵形式为:÷÷÷÷÷÷÷÷øöççççççççèæ÷÷÷÷÷÷÷÷øöççççççççèæ=÷÷÷÷÷÷÷÷øöççççççççèæ654321665646362616565545352515464544342414363534332313262524232212161514131211654321TTTTTTssssssssssssssssssssssssssssssssssssSSSSSS6wangcl@sdu.edu.cn31弹性柔顺常数compliance弹性柔顺常数的物理意义:s11=(¶S1/¶T1)Tk,当其它应力分量Tk(k¹1)为常数(或Tk=0)时,由于沿x方向的伸缩应力T1的改变引起x方向伸缩应变S1的改变,与伸缩应力T1的改变成正比。可见s11只与x方向的伸缩应力T1和伸缩应变S1有关。wangcl@sdu.edu.cn32s12=(¶S1/¶T2)Tk,当其它应力分量Tk(k¹2)为常数(或Tk=0)时,由于沿y方向的伸缩应力T2的改变引起x方向伸缩应变S1的改变,与伸缩应力T2的改变成正比。或s12=(¶S2/¶T1)Tk,当其它应力分量Tk(k¹1)为常数(或Tk=0)时,由于沿x方向的伸缩应力T1的改变引起y方向伸缩应变S2的改变,与伸缩应力T1的改变成正比。可见s12为与y方向的伸缩应力T2和x方向的伸缩应变S1有关的弹性柔顺常数;或者为与x方向的伸缩应力T1和y方向的伸缩应变S2有关的弹性柔顺常数。wangcl@sdu.edu.cn33s14=(¶S1/¶T4)Tk,当其它应力分量Tk(k¹4)为常数(或Tk=0)时,由于x面上的切应力T4的改变引起x方向伸缩应变S1的改变与切应力T4的改变之比(x面即yz平面)。或s14=(¶S4/¶T1)Tk,当其它应力分量Tk(k¹1)为常数(或Tk=0)时,由于x面上的伸缩力T1的改变引起x面上伸切应变S4的改变与伸缩应力T1的改变之比。可见s14为与x面上的切应力T4和x方向的伸缩应变S1有关的弹性柔顺常数;或者为与x方向的伸缩应力T1和x面上的切应变S4有关的弹性柔顺常数。wangcl@sdu.edu.cn34s44=(¶S4/¶T4)Tk,当其它应力分量Tk(k¹4)为常数(或Tk=0)时,由于x面上的切应力T4的改变引起x面上切应变S4的改变与切应力T4的改变之比。可见s44只与x面上的切应力T4和切应变S4有关的弹性柔顺常数。其它弹性常数所代表的意义与s11、s12、s14和s44类似。wangcl@sdu.edu.cn35矩阵形式的胡克定律还可写为6
本文标题:晶体弹性常数矩阵的推导
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