磁性物理总复习

1磁性物理总复习微观：物质磁性来源于原子固有磁矩JJg)1(（服从洪特规则）无抗磁性有T关系A的符号SEAcos2（微分形式）A=0A0顺磁性1.Langevine顺磁性理论1.铁磁性条件Slater-betle曲线2.T关系铁磁性.Langevine+Weiss3.基本磁结构2自发磁化的本质Tc的微观本质直接交换作用（交换能）3低温自旋波理论4T关系过渡族稀土晶体场理论La系收缩A0（轨道角动量冻结）（电子排布的独特性）Jahn-Teller效应RKKY交换理论能带理论铁磁性合金/非晶态合金相邻磁矩相等相邻磁矩不等Slater-pauling曲线能带理论反铁磁性亚铁磁性TCT11次晶格与定域分子场六种Ms(T)曲线类型T关系N型特点：Td超交换作用2铁氧体超交换作用三种结构类型单、复合铁氧体分子磁矩的计算ZnO、Fe2O3含量对复合铁氧体性能的影响宏观：一．磁场作用在外磁场作用下（磁化）cosHMsF在退磁场作用下)(21MMMHFzyxNzNyNxNMdMdM22　　（形状各向异性能量）磁化时的现象：1.磁晶各向异性来源：双离子模型、单离子模型sinsin)()(1KKKKKKF1Ku22222222F32113322六角晶体：立方晶体：2.磁致伸缩体积/线磁致伸缩正/负磁致伸缩来源：形状效应场致伸缩变自发磁化引起的自发形关于的阿库洛夫公式立方多晶体：532二．应力作用cos23F（单轴各向异性的能量）影响：（1）对Ms取向的影响（2）对畴壁位移的影响（束缚作用）3三．磁畴Fd最小是分畴根本原因；只有Fd是形成磁畴的根本原因而别的能量不是。分畴后厚度和能量　稳定平衡状态时，畴壁内磁矩过渡规律　分类畴壁表面畴闭流畴片形畴磁畴Kex磁畴结构的计算、畴壁的计算：考虑磁体内五种能量，加以分析判断，找出主要能量，并表示出总的自由能；然后按照能量极小值原理处理。单畴颗粒：临界尺寸的计算4磁化一．恒稳直流磁场（技术磁化）磁导率为实数磁化各阶段：10022max000021)()()()(0)()(KMsFFxHxxxHxFHxMHMMMSHiHH和的律。由此定律测定材料趋近饱和：趋近饱和定临界场临界角畴转　　　标志：巴克豪森跳跃壁移　　不可逆　　　　　　由磁化方程　　畴转应力模型含杂模型壁移可逆：反磁化：（Hc=H0）反磁化过程和磁化过程一样，也存在可逆和不可逆过程，不可逆过程是产生磁滞的原因。故反磁化过程中磁滞形成的根本原因主要是磁体内的不均匀性引起的不可逆磁化。所以反磁化过程中磁滞机制分为如下三种：5022(00CnCSSFFHHHHHH含杂模型不可逆的壁移　　应力模型反核的来源与成核场反磁化核成长反核长大的条件（发动场理论）在磁晶各向异性作用下不可逆的畴转单畴／畴壁被束缚）在形状各向异性作用下　在应力各向异性作用下畴转机制下Hc推导：不同起始角时，由值是否满足画出磁滞回线得到Hc、Mr/Ms所以缺陷对磁性材料的Hc的影响就具有两重性。四种关键状态下的Ms在空间分布：作用下的磁化状态在磁比越大）的计算，易轴越多，剩剩磁状态　　　（饱和磁化状态磁中性状态HcMr6二．交变磁场（动态磁化）磁导率为复数时间效应剩余损耗磁后效及老化现象磁谱曲线象磁导率的频散和吸收现涡流损耗涡流效应磁滞损耗磁滞现象tgQCQi1　　　　　磁损耗的分离、分类以及机理；降低各种磁损耗的途径。PL=Ph+Pe+Pr=KhB3f+KeB2f2d2/ρ+Pr对动态磁化时Ms运动的描述——Ms的运动方程的制约关系自然共振频率和驰豫型共振型磁谱特性机理振动态磁化的磁畴自然共的制约关系畴壁共振频率和很大）弛豫型磁谱（阻尼很小）共振型磁谱（阻尼磁谱特性特点机理动态磁化的壁移磁谱：的定义磁谱上理铁氧体磁谱的特征和机f7三．恒场+交变场（微波磁性）磁导率为张量铁磁共振的微观机理的关系和驰豫时间与阻尼系数定义铁磁共振线宽铁磁共振物理意义具有共振现象反对称的二次张量特点张量磁导率旋磁性的概念