工程热力学第7章_气体与蒸汽的流动.

工程热力学第七章气体与蒸气的流动第七章气体与蒸汽的流动FlowofGasandVapor带着问题学习本章研究什么样的流动问题？研究依据的理论是什么？研究的方法是什么？最终要解决什么问题？工程热力学第七章气体与蒸气的流动2020/1/22直管节流阀风洞工程热力学第七章气体与蒸气的流动对研究的问题进行简化1.一维稳定流动；2.流动过程是绝热的；3.先将流动过程简化为可逆过程，再考虑不可逆因素的影响；4.流动工质为气体,常简化为理想气体。研究流体在变截面短管中的一维绝热稳定流动本章内容联系的工程实际问题：管道内的流动—喷管、扩压管、节流阀等。归结为：工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-1一维稳定流动的基本方程1.连续性方程(质量守恒)稳定流动任一截面上的质量流量为定值12112212mmmfffqqqconstAcAcAcconstvvv工程热力学第七章气体与蒸气的流动fmAcqconstv适用于任何工质可逆和不可逆过程0vdvcdcAdAff反映了流体截面积、流速和比体积之间的关系。微分形式工程热力学第七章气体与蒸气的流动绝热稳定流动22212121()()2ffsccqhhgzzw222112()2ffcchh2.能量方程000工质流速的增加来自于焓值的减少工程热力学第七章气体与蒸气的流动2002fffcdhddhcdc2221212222fffCCChhhconst任一截面上流体的焓与动能之和保持常量。适用于任何工质可逆和不可逆过程微分得工程热力学第七章气体与蒸气的流动h0称为总焓或滞止焓。气流在绝热流动过程中，受到阻碍使流速降为0的过程称为绝热滞止过程，相应的状态参数称为滞止参数。滞止参数:211021fchhpfccTT2211010011TppT对于理想气体，定比热，定熵滞止，有22212012222fffCCChconsthhh工程热力学第七章气体与蒸气的流动滞止状态在工程上有现实意义如：钝体表面迎风面上的驻点，载人飞船返回舱的迎风面上承受很高的温度202fpcTTc工程热力学第七章气体与蒸气的流动3.过程方程式pvconst0dpdvpv可逆绝热过程方程式适用条件:(1)理想气体(2)定比热(3)可逆过程微分变比热时κ取过程范围内的平均值对于水蒸气也可以近似采用，κ取经验值。工程热力学第七章气体与蒸气的流动4.声速与马赫数2spcvvspc微小扰动在连续截介质中的传播速度1)声速声速方程:在气体中的过程可近似看作定熵过程1v工程热力学第七章气体与蒸气的流动0dpdvpv取决于气体的性质和温度gcpvRTsppvv2spcvv理想气体的声速sppvv声速是状态参数，称当地声速。工程热力学第七章气体与蒸气的流动马赫数定义为某处气体流速与当地声速的比值fcMac亚声速流动声速流动超声速流动111MaMaMa2)马赫数工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-2促使流速改变的条件一、力学条件由能量方程ffdccdh2ffdcdpMapc压力的变化与流速的变化符号相反流速增加，压力必下降；而流速减小，压力升高喷管vdpdccffvdpdhfcpfpc扩压管2cpvcvkp工程热力学第七章气体与蒸气的流动二、几何条件气体流速变化与截面积变化之间的关系推导由2ffdcdpMapc0dpdvpv2ffdcdvMavc得到及0vdvcdcAdAff工程热力学第七章气体与蒸气的流动2(1)ffdcdAMaAc气流截面积的变化与流速的变化有关，还与马赫数有关。再结合连续性方程ffdcdAdvAcv得：工程热力学第七章气体与蒸气的流动2(1)ffdcdAMaAc在压差条件满足的情况下，分析dcf0（喷管）时截面的变化规律1ddfffMacccAcA当与异号，即工程热力学第七章气体与蒸气的流动1dd,fffMacccAcA与同号1d0fMaccA使气流从亚音速加速到超音速，必须采用渐缩渐扩喷管—拉伐尔喷管(Lavalnozzle)。为最小截面，也称喉部截面，截面上Ma=1、cf=c，称临界截面工程热力学第七章气体与蒸气的流动亚声速气流流经渐缩喷管，流速可以不断提高，最高在出口截面达到声速。超声速气流要加速必须流经渐扩喷管。若使亚声速气流流速不断提高最终达到超声速则必须采用拉伐尔喷管，也叫缩放喷管。工程热力学第七章气体与蒸气的流动缩放喷管最小截面（喉部截面)处流速等于声速，即马赫数等于1，这个截面称为临界截面，该截面相应的参数为临界参数。临界参数：,crcrfcrcrcrpckpv临界压力，临界温度Ｔ，临界流速　工程热力学第七章气体与蒸气的流动在渐缩喷管中，气体流速最大只能达到声速，而且只可能在出口截面达到，这时的出口截面为临界截面，流速等于声速，压力等于临界压力。工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-3喷管的计算采用滞止参数，任何初速度不为零的流动可等效成从滞止状态开始的流动，使入口条件简化。初速度较小时，入口截面近似处理成滞止截面。22011221122ffhhchc221210222ffchhchh工程热力学第七章气体与蒸气的流动1.流速的计算任一截面上的流速出口截面工质的流速)(20hhcf)(2202hhcf理想气体、定值比热、可逆流动有：10220211gfRTpcp取决于初态参数和压力比。工程热力学第七章气体与蒸气的流动临界压力比临界截面上1Maccf临界压力比只与气体的性质有关临界流速,0021fcrcpv1021crpp临界压力比0crcrpp写为工程热力学第七章气体与蒸气的流动临界压力比非常重要，它是喷管选型的依据。常见工质的临界压力比νcr双原子理想气体：νcr＝0.528多原子理想气体：νcr=0.546过热水蒸汽：νcr＝0.546饱和水蒸汽：νcr=0.577经验值工程热力学第七章气体与蒸气的流动2.流量的计算在一维稳定流动中，任何一个截面上的质量流量均相同。常以流道的最小截面计算流量。渐缩喷管以出口截面计算流量，计算公式为：222vCAqfm工程热力学第七章气体与蒸气的流动将计算式100220211fpvpcp21022200021mpppqAvpp10202pvvp及代入222vCAqfm得到工程热力学第七章气体与蒸气的流动201,max2022()(/)11mpqAkgsv　　102()1crpp21022200021mpppqAvppqm,max工程热力学第七章气体与蒸气的流动当渐缩喷管出口截面的压力等于临界压力时，流量取得最大流量，为210,max202211mpqAv对于缩放型喷管，喉部截面为临界截面，应有：210min02211pAvmq工程热力学第七章气体与蒸气的流动3.喷管的计算喷管的计算包括设计计算和校核计算（1）喷管的设计计算已知：气流的初参数（p1，t1，cf1），流量qm，背压pb。任务：选择喷管的形状，并计算喷管的尺寸。工程热力学第七章气体与蒸气的流动喷管设计计算步骤：①求滞止参数②选型原则：计算出与νcr(＝)进行比较：0ppb0ppcrbpp2工程热力学第七章气体与蒸气的流动00ppppcrb00ppppcrb时采用渐缩喷管时采用缩放喷管工程热力学第七章气体与蒸气的流动③确定(临界截面和)出口截面上气体的状态参数④求(临界流速和)出口截面流速⑤求面积对于渐缩喷管，求出口截面积A2；对于缩放喷管，求喉部截面积Amin，出口截面积A2及渐扩段的长度。工程热力学第七章气体与蒸气的流动（2）喷管的校核计算已知：喷管的形状和尺寸，工作条件即初参数和背压。任务：确定出口流速和通过喷管的流量。工程热力学第七章气体与蒸气的流动喷管校核计算步骤：①求出滞止参数；②确定喷管出口截面上的压力，这是与设计计算不同的一步。对于渐缩喷管：若νcr则若≤νcr则=νcrp00ppb0ppb2bcrpppcrpp2工程热力学第七章气体与蒸气的流动③求临界截面和出口截面上气体的状态参数④求临界流速和出口截面流速⑤求通过喷管的流量,可用临界截面参数求，也可用出口截面参数来求。工程热力学第七章气体与蒸气的流动例题1已知空气流经喷管，初态参数：背压，质量流量，试设计喷管。311150010500,111.46/fpPatCcms，3104.610bpPaskgqm/5.1工程热力学第七章气体与蒸气的流动解题思路：1.据初速度计算滞止参数;2.将给定的压力比与临界压力比进行比较,确定喷管的形状;3.确定出口截面压力;4.计算出口流速、临界流速；5.计算截面积等尺寸。0ppb工程热力学第七章气体与蒸气的流动例题2压力，温度的蒸汽，经拉伐尔喷管流入压力为的大空间中，若喷管出口截面积A2=200mm2，试求：临界速度、出口速度、喷管质量流量及喉部截面积。12pMPa1500tC0.1bpMPa工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-4背压变化时喷管内的流动过程渐缩喷管工程热力学第七章气体与蒸气的流动缩放喷管工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-5有摩阻的绝热流动实际上，喷管内气体的流动存在摩擦阻力，过程是不可逆的绝热流动。在压降相同的情况下，有摩阻的流动与定熵流动相比，喷管出口处气体的熵增大，出口温度和焓提高，出口流速减小。工程热力学第七章气体与蒸气的流动202022()2()fchhhh221201222ffcchhh能量方程出口流速工程热力学第七章气体与蒸气的流动喷管速度系数'22ffcc实际流速理想流速喷管效率'222220202/2/2fNfcchhhh实际动能理想动能一般在0.92~0.98工程热力学第七章气体与蒸气的流动7-6绝热节流绝热节流的概念气体在管道中流过阀门、孔板等突然缩小的截面，且与外界没有热量交换的过程。工程热力学第七章气体与蒸气的流动气流在绝热节流过程前后的焓相等，但不是等焓过程。因为在缩孔附近，由于流速增加，焓是下降的，流体在通过缩孔时动能增加，压力下降并产生强烈扰动和摩擦。扰动和摩擦的不可逆性，使节流后的压力不能回复到与节流前相同。工程热力学第七章气体与蒸气的流动节流过程是典型的不可逆过程。节流前后参数的变化情况：12pp12hh12ss温度变化：理想气体节流前后温度不变，实际气体节流后温度可以升高，可以降低，也可以不变，取决于节流前气体所处的状态及压降。工程热力学第七章气体与蒸气的流动用焦耳—汤姆逊系数表示节流过程温度随压力变化的关系JhTp反映节流的温度效应。工程热力学第七章气体与蒸气的流动ppvdhcdTvTdpT1JpphTvTvpcT根据焓的一般关系式工程热力学第七章气体与蒸气的流动00=0产生热效应产生冷效应产生零效应1JpphTvTvpcT工程热力学第七章气体与蒸气的流动节流在工程上的应用:1.利用节流的温度效应，工质节流后降温制冷。2.利用节流来测量流体的流量。3.利用节流调节功率。4.在物性研究中，绝热节流也有很大的应用价