竞赛辅导(静电-1)

1静电场2基本概念静电场场强电势0q/FE0/qW电场线等势面性质.关系ndndEˆ)/(caldE通量dscosEsdEe环流lldscosEldE点电荷试验电荷电偶极子lqpe3基本规律库仑定律:rˆrqq41F2210高斯定律:ii0q1sdE真空中、点电荷表述、意义、应用环路定理:0ldEl叠加原理:力的叠加、场强叠加、电势叠加表述、意义4点电荷典型场i2ii0rˆrq41E点电荷组连续带电体rˆrdq41E2q0高斯定理法迭加法电势梯度法nˆdndE电势分布函数数已知或易求Si/qSdE0对称性分析；选Gauss面；列方程解方程。具有对称性均匀带电球体无限大均匀带电平面E求无限长均匀带电圆柱面均匀带电细圆环轴线基本方法5点电荷典型场iiirq041点电荷组连续带电体rdqq041场强积分法迭加法场强分布函数数已知或易求caaldE均匀带电球面均匀带电球体无限大均匀带电平面求无限长均匀带电圆柱面均匀带电细圆环轴线6用场强叠加法计算场强的步骤：1、选微元，写出微元的带电量dq。2、写出与微元形状相对应的dE，画出dE的方向。3、根据带电体的形状，建立坐标系，写出dE的各分量式。4、统一变量，积分，计算出E的各分量。5、写出场强E的大小和方向。7E)Rr(rˆrq420)Rr(021rE)Rr(rˆrq420)Rr(r30ErRor21r典型场举例：均匀带电球面均匀带电球体8E)Rr(rˆr20)Rr(0r1232204)xR(qxE02E0r无限大均匀带电平面无限长均匀带电圆柱面均匀带电细圆环轴线91、导体的静电平衡条件。2、静电平衡时导体上的电荷分布。3、导体存在时电场的分布问题。0E内sE②表面①“静电平衡时的导体是等势体,其表面是等势面.”用电势表示：孤立导体静电平衡时，其表面各处的面电荷密度与表面的曲率有关，曲率越大处,面电荷密度也越大。静电平衡条件，电荷守恒，高斯定理。一、电场中的导体：10{二、电介质：电介质：无极分子电介质有极分子电介质电极化：{转向极化位移极化介质中的高斯定理SqSdD0高斯面内自由电荷的代数和D线与E线的区别EEPer00)1(PED0EEEEDree0000)1(lim0VVpPii11三、电容：UQCn21C1C1C1C1n21CCCC并联：串联：四、电场的能量：电容器的能量：UQ21CU21CQ21W22电场的能量密度：22D21DE21E21wVVdVEwdVdWW22112稳恒电场：电流强度:dtdqIvqnSI电流密度:ndSdIJˆldELK电动势:EJ131.两个完全相同的导体球，皆带等量的正电荷Q，现使两球互相接近，到一定程度时，则________(1)二球表面都将有正、负两种电荷分布；(2)二球中至少由一个表面上由正、负两种电荷分布；(3)无论接近到什么程度二球表面都不能有负电荷分布；(4)结果不能判断，要视电荷Q的大小而定。（一-二-3）14解：用反证法。设此相互接近的两导体球为A和B，在达到静电平衡时，都带有异号电荷，则A球上正电荷所发电力就有部分终止于B球的负电荷上，因而A球上电荷处的电势就高于B球上负电荷处的电势，即。可这样一来，作为等势体的B球上的正电荷所发电力线，不仅不可能终止于本身的负电荷上，也不可能终止于A球的负电荷上，而只能终止于无限远处。AUBUBAUU15因若有B上发的电力线终止于A上，则有，于是会导致，即出现了在静电平衡时导体球A不是等势体荒谬结果。这就是说不可能有电力线终止于A球上，也即导体球A上只有正电荷不能有负电荷。又由于A、B两导体完全相同，且皆带等量正电荷，故同理也可用上述方法证明导体B上也只有正电荷而无负电荷。ABUUABBAUUUUAAUU162.有一半径为R的金属球，外面包有一层相对介电常数的均匀电介质壳，壳内、外半径分别为R和2R，介质内均匀分布着电量为的自由电荷，金属球接地，求介质外表面的电势。（一-六）2r0q解：设金属球上带电量为q，由高斯定理可求得介质壳内电场强度为20302020033331778142rqRrqrqrqRRRrqEr2r17在介质外的电场强度20024rqqE金属球接地，即表示金属球与无限远等电势，有drEdrERRR2221即：RRRrdrqqdrRqRqrr2200220220477181由上式可求得02116qq∴介质壳外表面电势为RqRqqdrrqqdrEURR0000220022168584183.设在y-z平面内放置一个边长为a的正六角形线框，其中心位于坐标原点O。现有电量为q的电荷均匀分布在线框上，有人得出在x轴上电场强度的表达式为212223220344ˆxaxaiqaxE其中代表x轴正向上的单位矢量。你能否举出理由说明此结果并不正确。（二-三-2）iˆ问答题，3分19解：下面两条理由举出一条即可①当a→0，应得到点电荷场强结果而此式在a→0时给出E=0；②当x→∞时应得到E按正比于1/x2的规律趋于零（点电荷情形），而此式在x→∞时却给出E按正比于1/x3的规律趋于零（电偶极子情形）。204xqE212223220344ˆxaxaiqaxE204.有一平行板电容器，其间充有两层均匀介质，厚度分别为l1和l2。设介质是漏电的，电阻率分别为ρ1和ρ2；介质的介电常数分别为ε1和ε2。今在电容器两极板间接上电池，设电流达到稳定时极板间电势差U1-U2=U，求两种介质分界面上所带的自由电荷密度。（二-六）解：设介质1中的电场强度为E1，介质2中的电场强度为E2，介质分界面上自由电荷密度为σ。由高斯定理或直接由电场边界条件可以得出)1(1122EE21由场强和电势的关系有：)3(2211UlElE由⑵、⑶解得：221122221111,llUEllUE将E1、E2的结果代入⑴得：Ull22111122由电流的稳定恒条件和欧姆定理的微分形式得出：)2(112211EE225.两个半径分别为R1和R2(R2R1)的同心金属球壳，如果外球壳带电量为Q，内球壳接地，则内球壳上带电量是______（三-一-6）(A)0(B)-QQRRC21QRRD)1(21QRRE112)1(解：（C）内球壳接地，其电位应为零。012RQRQ其中Q’为内球壳上带电量。QRRQ12236.平板电容内充满各向异性的均匀介质，设极板间的电场强度为E，电位移矢量为D，介质的极化强度为P对E、D、P的方向可作判断是_______(A)D与极板垂直，E和P是否与极板垂直不能确定(B)E与极板垂直，D和P是否与极板垂直不能确定(C)P与极板垂直，E与D是否与极板垂直不能确定(D)D、E、P都与极板垂直(E)D、E、P都与极板不垂直（三-一-10）246.平板电容内充满各向异性的均匀介质，设极板间的电场强度为E，电位移矢量为D，介质的极化强度为P对E、D、P的方向可作判断是_______解：（B）由于介质均与且介质内无自由电荷，所以介质内也没有极化体电荷，极化电荷只存在于与极板接解的介质表面。极化面电荷与极板上的自由面电荷等效成平面面电荷分布。如果电荷分布是均匀的，则介质内电场也是均匀的，并且垂直于极板，满足两个极板是等位面的条件，由于介质是各向异性的，所以P不一定与E同向，因而D也不一定与E同向，所以可以判断E与极板垂直，但不能判定P、D方向。257.对于一个绝缘导体屏蔽空腔内部的电场和电势可作如下判断______(A)场强不受腔外电荷的影响，但电势要受腔外电荷影响(B)电势不受腔外电荷的影响，但场强要受腔外电荷影响(C)场强和电势都不受腔外电荷的影响(D)场强和电荷都受腔外电荷的影响（三-一-11）解：（A）导体外电荷在导体表面引起感应电荷，腔外电荷与表面感应电荷的总电场在导体壳及腔内为零，所以导体壳层使腔内电场不受腔外电荷影响，为方便选无穷远为电势零点，不难看出腔外电荷及其在导体表面感应的电荷在腔外的电场就改变了导体的电势，从而影响了腔内电势。268.已知两个同心金属球壳的内经分别为a、b，（ba），中间充满电导率为σ的材料，σ是随外电场变化的，且σ=KE，其中K为常数，现将两球壳维持恒定电压，求两球壳间的电流。(四-三-3)解：由j=σE，σ=KE得j=KE2在两金属球壳间作半径为r球面S，则穿过此面的电流224IjSKEr可知rKIE/4而两金属球的电压ln4bbaaIbVEdlEdrKaKabVI4)/ln(2279.一半径为R1的球体均匀带正电，体电荷密度为ρ球内半径为R2的小球形空壳为，空腔中心O′点与球心O点相距为a。①求空腔内P点处的电场强度E，②画出空腔内电力线的分布，③求空腔中心O′处的电势。(四-三-4)解：整个有空腔的带电体可以看成半径为R1的均匀带正电荷（体密度为ρ)的无空腔球体及半径为R2的均匀带负电荷（体密度为-ρ)的球体叠加而成（带负电荷的球体球心在O′）。031/34rdSEsP为空腔内任一点，令OP=r，O’P=r′，OO’=a，则r’=r-a①对无空腔的均匀带正电球体，由高斯定理可知28式中E1为此无空腔球体产生在P点的场强，S为过P点的以O为球心，r为半径的假想球面，等式左边为E1·4πr2，这样就可以求得rE013写成矢量式rE013再考虑均匀带负电荷的球体（处于空腔位置）在P点产生的场强E2,由高斯定理，同样可得rE023将两者叠加可得有空腔时P点的场强EarrEEE002133即空腔内为均匀电场，其大小为03a方向沿矢量a方向29③对于任一点电势，同样应为均匀带电体密度为ρ的大球与均匀带电体密度为-ρ的小球（小球处于空腔位置）分别在该点产生电势的叠加。先求半径为R的均匀带电球体，在球内任一点的电势。已知在球内的场强为r301内E（rR1）由高斯定理、求得球体外的场强为rrRE303113外Rr②空腔内电力线为一组平行于OO′的线，方向与a相同，如图所示。30221021221020310113622333111rRRrRdrrRdrrrdErdEURRrR1Rr1外内同理，可求得均匀带电体密度-ρ的小球在球内距球心为r′处的电势为2220236rRU对O′点，r=a,r’=0，可得22221022022102133603636aRRRaRUVVOOO所以球内距球心为r处的电势为3110.在两平行无限大平面内是电荷体密度ρ0的均匀带电空间，如图所示，有一质量为m，电量为q（0）的点电荷在带电板的边缘自由释放。在仅考虑电场力不考虑其它阻力的情况下，该点电荷运动到中心对称面oo′的时间是_____(五-二-4)解：电场为平面对称场，将高斯定理用于图示的柱面得0)(内qdsEsSEdsEs2)()2dx2d(2范围在内Sxq32x0E方向沿x轴点电荷q（0）