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§10-1动力计算的特点和动力自由度§10-2单自由度体系的自由振动§10-3单自由度体系的强迫振动§10-4阻尼对振动的影响§10-5两个自由度体系的自由振动§10-7两个自由度体系在简谐荷载下的强迫振动§10-11近似法求自振频率第10章结构的动力计算▲结构的刚、柔度系数复习§10-5两个自由度体系的自由振动(续)二、柔度法m1m2y1(t)y2(t)22ym11ym1.建立振动方程(建立位移方程)——y1(t)、y2(t)是两个惯性力共同作用下的静力位移111112212()()()ytmytmyt211212222()()()ytmytmyt(1)11122122、、、——柔度系数2.频率方程和频率①假设位移(振动方程的解,简谐)1122()sin()()sin()ytYtytYta)在振动过程中,两个质点具有相同的频率和相同的相位角;b)在振动过程中,两个质点的位移之比为常数。1122()()ytYytY=常数矩阵式:1111211221222200ymyymy-(2)②幅值方程(位移代入振动方程,消去sin()项,得)1112122121212222101mmYYmm当然Y1=Y2=0为零解(无意义解);而非零解的条件是:系数行列式=0。③频率方程(特征方程)11121221212222101mmDmm展开为关于(1/ω2)的二次方程,可解出ω1、ω2。(3)(4)21令2111222112212122112()()0mmmmmm21111222111222112212211221()()4()2mmmmmm1212113.主振型(1)111211212111mm标准化(2)111222212111mm标准化1112221111211YmYm(1)第一振型(对应于ω1的Y1/Y2相对值)(2)第二振型(对应于ω2的Y1/Y2相对值)1212222111221YmYm将ω1代入幅值方程任一式,可得:将ω2代入幅值方程任一式,可得:1112122121212222101mmYYmm幅值方程0.5a[例1]试求图示梁的自振频率和主振型,梁的EI已知。12aaamm解:(1)计算频率1a1M12M33311122122,,46aaaEIEIEI12330.9673.203EIEImama(2)振型(1)(2)110.2773.6110.27713.61第一振型第二振型(对角阵)▲一般多自由度体系的自由振动1.振动方程刚度法柔度法yMy-0MyKy2.假设特解(位移)sin()yYt3.幅值方程20KMY21I0MY4.频率方程20KM21I0M(n×n)(n×n)(n×n)(n×n)(n×1)(n×1)——展开为ω2的n次方程,可解得n个自频ω1…ωn。基频为ω1,由低到高依次排列。惯性力回弹力惯性力(位移代入振动方程,消去sin()项,得)5.主振型(n个)——对应于ωi的振型为Y(i)将ωi代入幅值方程:2()0iiKMY20KM∴方程组只有(n-1)个独立方程,只能求出的相对值。()iY求法:令质量m1的振幅()11iY()1()2()iiinYYY标准化()2()1iin()2()iin()i简记为其中可由(5)式中(n-1)个独立方程解出。(5)▲多自由度体系自由振动的特点小结1.n自由度体系有n个自振频率:12n、、3.对应第i振型的初始条件下,体系将以频率ωi按照第i振型作简谐振动;4.一般初始条件下的自由振动是各个振型的叠加;5.两个不同振型之间存在着正交关系2.每个ωi对应有相应的主振型,有n个主振型;由功的互等定理可以证明:T()M0ij()T()K0ij()——第一正交(关于质量)——第二正交(关于刚度)(振型分解法要用到)(由基频依次到高频))ij(当结束(第二版)作业:(均用柔度法,作出振型图)10—18(可查表和分配法求M)10—19
本文标题:§10-5 两个自由度体系的自由振动(柔度法)
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