电工与电子技术第2章 电路的分析方法..

第2章线性电路分析方法本章主要内容本章主要以电阻电路为例介绍几种常用的分析方法，即支路电流法、结点电压法、叠加定理和戴维南定理。【引例】图为电桥测量电路，当电桥不平衡时，L0I，电路就有电压输出。用什么方法快捷地求出LI？2.1支路电流法以图(a)为例，支路电流法的分析步骤为：(1)标出各支路电流的参考方向。(2)判别电路的支路数和结点数，确定独立方程数，独立方程数等于支路数。对于具有b条支路的电路，未知变量为b个，因此要列出b个独立的电路方程。2.1支路电流法(3)根据KCL，列写结点的独立电流方程，独立电流方程数为1n。(4)根据KVL，列写独立的回路电压方程，独立电压方程数为(1)bn，或为网孔数。(5)联立独立电流、电压方程，求解各支路电流。2.1支路电流法图(a)电路有2个结点，3条支路，两个网孔。根据支路电流法的步骤，可列出3个独立方程，即123III1133S1IRIRU2233S2IRIRU2.1支路电流法S272VU【例2.1-1】在图(a)中，若S1120VU,S272VU,12R,233,6RR。求各支路电流。【解】1231133S12233S2IIIIRIRUIRIRU1231323261203672IIIIIII12318A4A14AIII2.1支路电流法【解】314AI【例2.1-2】在图中，若S1120VU,,12R,233,6RR。用各支路电流法求。S24AI3I1S231133S22330IIIIIRIRUIRIR12313232426120360IIIIIII2.2结点电压法以图为例，结点电压法的分析步骤为：(1)标出各支路电流的参考方向。(2)选结点b为参考点。结点a的电压用abU表示。列出结点a的KCL电流方程，即(3)123SIIII(4)以结点电压表示各支路电流abS1abS2abS123UUUUUIRRR(5)整理上式，得S1S2S12ab123111UUIRRURRR两结点电压公式2.2结点电压法S1S2S12ab123111UUIRRURRR式中，分母是电流源支路除外的各支路电阻的倒数之和，分子是电流源的电流的代数和。其中，S11/UR和S22/UR是电压源支路的短路电流，或者说是经过电源等效变换后，等效电流源的电流。SI的参考方向指向结点a取正号，离开结点a取负号；的参考方向离开结点a取正号，指向结点a取负号。SU2.2结点电压法(6)求出结点电压后，根据欧姆定律即可求出各支路电流，即abS1abS2ab123123,,UUUUUIIIRRR【例2.2-1】在图中，若,,12R,233,6RR用结点电压法求。1I，S4AIS112VUS29VUS10R,,。3I2I，【解】由两个结点的电压公式，得S1S2S12ab1231294237V111111236UUIRRURRR2.2结点电压法abS1abS21212ab33712792.5A5.33A2371.17A6UUUUIIRRUIR，【例2.2-1】在图中，若,,12R,233,6RR用结点电压法求。1I，S4AIS112VUS29VUS10R,,。3I2I，【解】由两个结点的电压公式，得S1S2S12ab1231294237V111111236UUIRRURRR【例2.2-2】试用结点电压法求下图电路中的各支路电流。2.2结点电压法V84V61312137221201113212S21S1abRRRRURUU【解】设图中的结点b为参考点，结点电压为各支路电流为A182841201abS11RUUIA4384722abS22RUUIA146843ab3RUI2.2结点电压法3A5aV1231I3Ib662Ic4I【例2.2-3】试用结点电压法求图中的和各支路电流。abU【解】可先将3个结点的电路等效变换为2个结点的电路，然后利用两个结点电压公式求出结点b的电压，再根据等效变换电路求出结点a的电压。3V15aV1233Ib662Ic4IV9616161612615bcU2.2结点电压法3V15aV1233Ib662Ic4IV9616161612615bcUbc2151591A336UIA5.1696bc3UIA5.05.11324III3A5aV1231I3Ib662Ic4IA4152S1IIIV1213153152acIU2.3叠加定理叠加定理：在多个电源作用的电路中，若求每一条支路的电流，可将各个电源单独作用时在每一条支路产生的电流分量求出来，其电流分量的代数和就是这些电源共同作用在每一条支路产生的电流。叠加定理的分析步骤为：(1)画出两个电压源单独作用时的电路如图(b)和(c)所示。其中，不起作用的电压源相当短路。(1)画出两个电压源单独作用时的电路如图(b)和(c)所示。其中，不起作用的电压源相当短路。(2)在图(b)和图(c)中标出各电压源单独作用时各支路电流分量的参考方向。2.3叠加定理(3)求出各支路的电流分量，然后将它们叠加。111222333,,IIIIIIIII2.3叠加定理【例2.3-1】在图(a)中，若S1120VU,S272VU,12R,233,6RR。求各支路电流。【解】画出两个电压源单独作用时的电路如图(b)、(c)所示。S1112312030A//23//6UIRRR3212363020A36RIIRR312302010AIII130AI220AI310AI2.3叠加定理S222137216A,//32//6UIRRR3123211361612A,16124A26RIIIIIRR111222333301218A,20164A,10414AIIIIIIIII2.3叠加定理【解】画出两个电源单独作用时的电路如图(b)、(c)所示。【例2.3-2】在图(a)中，若S10VU,S2AI,12R,233,6RR。用叠加定理求1I和3I。S1313101.25A26UIIRR31S13621.5A26RIIRR3S121.50.5AIII1113331.251.50.25A,1.250.51.75AIIIIII2.3叠加定理【解】【例2.3-3】在图(a)中，若S1S210V,9V,UUS1AI12,R,233,6RR。用叠加定理求3I。当电路中有三个或三个以上电源作用时，为了求解方便，可将电源分成组，再用叠加定理求解。两个电压源作用时，电流源用开路代替，如图2.3-3(b)所示。利用两个结点电压公式，得S1S212ab123109238V111111236UURRURRRS1S212ab123109238V111111236UURRURRR2.3叠加定理ab3381.33A6UIR所以电流源单独作用时的电路见图2.3-3(c)。由于三个电阻被短路，所以。30I3331.3301.33AIII使用叠加定理时应注意以下几点：(1)叠加定理只能适用于线性电路。(2)独立电压源不起作用时用短路线代替，独立电流源不起作用时用开路代替；电路的其他参数均保持不变。(3)功率不能用叠加定理计算。(4)对于含有三个电源或三个以上电源的电路，可先将电源分成两组，再用叠加定理求解。(5)最后求电压、电流的代数和时，要注意电压、电流分量的参考方向。2.3叠加定理2.4戴维南定理任何一个含源的一端口网络都可以用一个等效电源来表示。等效为电压源的称为戴维南定理，等效为电流源的称为诺顿定理。本章只介绍戴维南定理。戴维南定理的定义：对于负载支路来说，任意线性含源一端口网络，都可以用一个理想的电压源和电阻串联的电路模型来等效，其中理想电压源的电压SU等于线性含源一端口网络的开路电压ocU电阻等于所有独立电源置零、从有源一端口网络开路的端子看进去的等效电阻eqR。之间，戴维南定理的求解过程如图所示：2.4戴维南定理戴维南定理的求解过程如图所示：2.4戴维南定理【例2.4-1】在图(a)中，若S1120VU,S272VU,12R,233,6RR。用戴维南定理求3I。【解】(1)将图(a)中的3R支路断开，如图(b)所示。(2)由图(b)求出含源一端口网络的开路电压。ocUS1S21212120729.6A23UUIIRRocS111S2221209.62729.63100.8VUUIRUIR2.4戴维南定理(2)由图(b)求出含源一端口网络的开路电压ocUS1S21212120729.6A23UUIIRRocS111S2221209.62729.63100.8VUUIRUIR(3)由图(c)求出一端口网络的等效电阻eqR12eq121223//1.223RRRRRRR(4)画出戴维南等效电路如图doc3eq3100.814A1.26UIRR2.4戴维南定理【例2.4-2】在图(a)中，若S5VU,S5AI,12R,233,6,RR。用戴维南定理求4I。41R【解】(1)将图(a)中的4R支路断开，如图(b)所示。(2)由图(b)求出含源一端口网络的开路电压。ocUocSS255320VUUIR(3)由图(c)求出一端口网络的等效电阻eqReq23369RRR(4)画出戴维南等效电路如图doc4eq4202A91UIRR2.4戴维南定理【解】(1)将图(a)中的3R支路断开，如图(b)所示。(2)由图(b)求出含源一端口网络的开路电压。ocU(3)由图(c)求出一端口网络的等效电阻eqR【例2.4-3】在图(a)中，若S3VU,S5AI,122RR,346,3,RR。用戴维南定理求电阻中的电3R56R流及功率。5ocababS2S4565238V36RUUVVIRURReq245//23//64RRRR(4)画出戴维南等效电路如图doc3eq380.8A46UIRR223330.863.84WPIR2.4戴维南定理【解】(1)将图(a)中的LR支路断开，如图(b)所示。(2)由图(b)求出含源一端口网络的开路电压。ocU(3)由图(c)求出一端口网络的等效电阻eqR【例2.4-4】引例分析，用戴维南定理求LI。(4)画出戴维南等效电路如图docabab30201010642V20303020UUVV=eq20//3030//2024RocLeqL20.05A2416UIRR2.5含有受控电源的电路分析2.5.1受控电源实际电路中除了含有电阻元件外，还包含晶体管、场效应管、运算放大器等。这些元件具有电源的工作特性，但是它们为电路提供的能量受其他支路的电压或电流的控制，因此，这类元件被称为受控电源。特点：电压源的电压与电流源的电流不是独立的，而是被电路中其他支路的电压或电流控制。当控制量等于零时，受控源就不起作用。受控电源的四种类型：电压控制电压源（VCVS）