电偶极子任意天线

第六章电磁波的辐射作为信息的载体应用于通信、广播、电视电磁波作为探求未知物质世界的手段应用于雷达、导航、遥测、遥感和遥控研究设计产生能满足各种应用要求的电磁波能量存在的一种形式时变电流或加速运动的电荷向空间辐射电磁波电磁波辐射问题主要内容：电磁波的辐射及其计算公式电磁波辐射基本单元的辐射特性天线的一般概念及其主要参数广义Maxwell方程组及其应用雷达概念及其工作原理6.1辐射场及其计算公式电荷电流电磁场的分布电磁场、源和边界条件作为整体求解1电磁场的计算公式GPS卫星天线系统为了突出电磁场辐射的本质，设无界自由空间区域V上存在随时间简谐变化的电流和电荷，在空间激发随时谐变的电磁场可通过势函数方法获得。rrJ、Vk''Vdjexpπ40r'rrrrJrA2jkAArErArBr'rtVV'Va't''Va't,'t,j00edjexpπ4dπ4rArrrrrJrrrrrJrArArBrArrErArBrArrEjt,t,t,tt,t,0j00000rrArrAtt,t,rrrrrrrrrrrrtVVe'Va't'Va't,''t,j00djexpπ41d1π410000jAAtrHrErArH0200j1sinsinsin11ArrAAreˆreˆreˆrrr对于辐射问题，场点远离源区，源激发的电场可利用其与磁场的关系计算。采用球坐标系，源激发电磁场的计算公式为：源在空间激发的电磁场由两部分组成：其一是电荷和电流源直接激发的电磁场，它们与电荷和电流分布相联系。其二是变化的电场与磁场之间相互激发而产生的电磁场，与电场和磁场时间变化率相联系。总电磁场＝源所激发的电磁场＋电磁场相互激发的电磁场静态电磁场特点场量与r2成反比不能有静态电磁场特点场量只能与r成反比drddRe21d2ˆrσσrHrEσrS2电磁场的三个区域及其特点三个尺度概念：源区的尺度：电磁波的波长：场点至原点的距离Vk''Vdjexpπ40r'rrrrJrA'rr1r'r1r'r1r'r①这说明在源区附近，磁矢势蜕变为静态电磁场的磁矢势。由磁矢势计算得到的磁场必然具有静态场的特点。因此在源区的附近，源激发的电磁场可以采取静态电磁场方法进行计算。这也意味着在源区附近，源直接产生的静态电磁场远大于电磁场相互激发所产生的电磁场。场量与r2成反比12r'rr'rkV''Vk''VVdπ4djexpπ400rrrJr'rrrrJrA10jjeekr'r②场点与源区的距离大约在一个波长的数量级，在这个范围中，源直接产生的场与变化电磁场相互激发所产生的电磁场同时并存，量级上相当。在这个区域中，既有变化的电磁场相互激发形成的电磁波，将源的能量以电磁波形式辐射出去。同时也存在不向外辐射的静态场，将源提供能量的一部分存储在空间中，这一区域称为感应区。1r'r③，场点远离源区。由于源直接激发的电磁场与r2成反比，所以在这个区域中，源直接激发的静态场远小于电磁场相互激发而形成的电磁场。电磁场主要以波动形式将源的能量辐射出去。这一区域称为远场区，或者称为辐射区域。场量只能与r成反比。1r'r1111rrrr，3磁矢势的多极矩展开首先分析磁矢势被积函数中各因子对势函数贡献的大小。振幅项相位项r'rrrrJrAk'V'Vjexpdπ40xkkxxxxkxxxkxxkxxxδj1jexp1δjexp1δ11jexp1jexpδ1振幅项微小变化导致误差的量级相位项微小变化导致误差的量级结论：对远场区（r很大）振幅的微小变化对最后结果影响很小，而相位项的微小变化对结果影响大。所以在磁矢势中，对于振幅因子取零级的近似，对相位因子保留一级近似krˆkrrk'kr'''r'rrrrrrrjexpcos2jexpjexp1122rArArArrrrr'Jr'JrArr2102j0jj0dj21j14d4V...'ˆk!'ˆkreVereVkr'ˆkVkr得到：krerj00π4jPrAPPrrrJjddddddtVqnt'V'ViiiVmrDrJr'rrr'r'rJr'rr'rrr'r'rJr'Jr'Jr'Jr'rJr'rr'rJˆˆVˆVtˆVˆVttˆVˆVˆVˆVVVVVVV61d21d3dd61d21ddddd21d21dd其中DrmrDrmrrA61jπ4jdd61π4jjj1ˆerktˆerkkrkr上述结果说明：小区域时变电流体系在远的电磁场为源中电多极矩和磁多极矩激发电磁场的叠加。电四极矩与磁偶极矩激发电磁场的能力为同一量级。进一步还可证明，电多极矩激发电磁场的能力高于同级的磁多极矩。利用求得的磁矢势可以求得体电流激发的电磁场，其辐射场在计算过程中必须把静态电磁场部分分离出来。6.2电偶极子天线1电偶极子天线结构能向空间辐射和接收电磁波的装置称为天线，是无线电设备的一个重要部件。天线通过其上随时间变化的电流在空间激发的变化的电磁场，从而辐射电磁波。发射机（时变电信号）导体rJ导体上电流的大小和相位分布是不均匀的和时变的接地偶极子天线结构LLa作为一种近似的处理，设导线元上的电流只有z分量，其分布函数为：根据电流连续性原理，在电偶极子天线的两个端点，将同时积累大小相等符号相反的时变电荷，利用电荷与电流之间的关系得到：202jexp0Lz,Lz,tIeˆt,zrJ0LIzeˆzrJLQzˆttLtQeˆtLtIeˆIQeIeQttQdttIeezztt0000j0j0ddddjdddPP2电偶极子天线的电磁场设天线位于自由空间的坐标原点，其磁矢势为：krrLIeˆVkzVjexpπ4d4jexp000rrrrrJrAkrekrkrLkIeˆj22001jπ4sin1rArHkrkrrekrkrkrLkIeˆekrkrLkIeˆj32030j320300j1jπ4cos2j1π4cos2j1rHrE近场电磁场区1jexp1kr,kr2020300300300300π4sinπ4sinπ4sinjπ4sinπ4cos2jπ4cos2rLIrLIHrLIrPErLIrPEeerLILQPe000j记电磁场相位差0Re21rHrErS为虚数从近区电磁场的表达式看到，电场与磁场始终保持的相位差，其Poynting矢量的平均值恒为零，没有能量向外部输运。因此在源区附近，电磁场为静态电磁场的特点。π50.这正是电偶极子的静电场和恒定电流元的磁场。因此尽管电偶极子上的电流是时变的，它在近区激发的电磁场仍具有静态电磁场特点。这说明，在电偶极子附近，时变电磁场之间相互激发是产生具有波动特点的电磁场，比电荷和电流直接激发不具有波动特点的静态场要小得多。3远区辐射场及其特点当场点位于远场区，其电磁场的结果为：这是一个与近区具有完全不同性质的电磁场krrLIEkrrLIHjexpsin2jjexpsin2j000020300300π4sinπ4sinπ4cos2rLIHrPErPEeer远区的辐射场有如下特点：①电磁场的瞬时表达式为：其等相位面方程为球面，其方程是：在等相位面上，电场和磁场的幅度相同，相位为同一常数，且为沿径向向外传播的球面波。波在空间传播的速度为：2πcossin22πcossin20000krtrLIEkrtrLIHCkrtcktrvtp000Δ1ΔΔlim②电磁波在空间传播方向上既没有电场分量、也没有磁场分量，电场、磁场和传播方向相互垂直，为横电磁波（TEM）在与传播方向相垂直的平面内，电场或磁场矢量末端的轨迹为直线，是线极化（偏振）地面电磁波。传播方向HE120000HE③电偶极子远区辐射场具有方向性。在同一半径的球面上，不同方向辐射场的强度随方位的不同而变化，所以电偶极子远区场是非均匀的球面波。场强度随方向变化的曲线（归一化）：sin天线辐射场规一化了的方向图为什么在电偶极子轴线方向没有电磁波的辐射？④利用Poynting矢量的定义，求得周期内平均能流密度矢量为：rˆrLIErˆHErˆHˆˆE220220201sin2211Re2Re2Re21S能流密度矢量沿球面径向向外传输，具有方向性，不同的方向能流密度不同，这意味着空间的某些方向上能流密度大，另一些方向上能流密度小，甚至某些方向上能流密度为零。4.天线的辐射功率与辐射电阻在单位时间内通过半径为r的球面向外传播的电磁能为：P是一个与球面半径无关的常数，即在单位时间通过任意半径球面向外传输的能量（功率）是相同的。根据能量守恒定律，这部分能量的确是天线以电磁波的形式所辐射。222040220π8021ddsin221dLILI,,rPSsσS由于能量不断向外辐射，要保证辐射进行下去，必须提供能源，如发射机。设天线是理想的天线(没有损耗)，发射机与天线匹配，发射机供给的能量全部被天线辐射出去，天线可以看作一个两端网络，其辐射能力可应用二端网络的等效电阻表征，称为天线的辐射电阻，是衡量天线辐射电磁场能力的重要参量。发射机发射机rR|in理想天线ZrR在实际中，输入阻抗并不完全等于辐射电阻，这是因为输入到天线上的能量并不完全被辐射，还包括天线导体的热损耗、天线近场储存的能量，使得输入阻抗并非是纯电阻。只有理想天线：2220inininπ802|LIPRIUZr理想天线222221050π800250250π802501LR,.L;LR,.Lrr、、例：6.3小电流环—磁偶极子天线1小电流环天线结构电流环上通有随时间谐变的电流，电流的振幅为恒量，数学上可表示为：如果电流环半径很小，考虑到是随位置变化的，将其在球坐标系中表示，