固体物理整理(有的不够简洁)

一：名称解释1.初基元胞：又称固体物理学元胞，指一个晶体及其空间点阵中最小的周期性重复单元。2.惯用元胞：又称结晶学元胞，指能同时反映晶体周期性与对称性特征的元胞。3.倒格矢：用这样的一个矢量来综合体现晶面族的间距和法向，矢量的方向代表晶面族的法向，矢量的模值比例与晶面的间距。3.简约布里渊区：作所有倒格矢的垂直平分面，被平面所包围的围绕原点的最小区域称为第一布里渊区，又称简约布里渊区。4.原子散射因子：原子内所有电子的散射波振幅的几何和Aa与一个电子的散射波振幅Ae之比。5.几何结构因子：元胞内所有原子的散射波在所考虑方向上的振幅与一个电子的散射波振幅之比。6.晶体的结合能：绝对零度下，自由粒子系统的能量NE与由这些粒子组成的晶体的能量0E之差7.声子：相邻状态的能量差为，谐振子的能量量子，称为声子。8.格波：原子的振动不是孤立的，原子的运动状态会在晶体中以波的形式传播，形成格波。9.简谐近似：一般原子间的相对位移较小，互作用势能U在平衡点a处的泰勒展开只取到二阶项。10.定容比热：单位质量的物质在定容过程中，温度升C1时系统内能的增量。11.电子态密度函数：表示在能级E附近单位能量间隔内的电子态总数。12.费米能：在热平衡条件下，电子占据能量E的电子态的几率为11),()(TKEEbfeTEf它是温度T，)E-E(f的函数，fE具有能量的量纲，称为费米能或者化学势。13.费米面：在K空间，能量为费米能FE的等能面14.费米半径：自由电子的费米面半径15.近自由电子近似：假设晶体中存在一个很弱的周期性势场，则电子的运动应该很接近于自由电子，但同时又能体现出周期性势场中电子状态的新特点，这样的电子就是近自由电子。在周期场中，若电子的势能随位置的变化（起伏）比较小，而电子的平均动能比其势能的绝对值大很多，这样，电子的运动几乎是自由的。因此，我们可以把自由电子看成是它的零级近似，而将周期场的影响看成小的微扰。16.紧束缚近似：假设有N个相同的原子，分别处于晶格常数足够大的晶格格点上。由于原子之间相隔足够远，相邻原子之间的电子波函数彼此交叠甚微。可以认为这样的晶体中电子的能量状态与完全孤立原子中的电子态差别很小，但是既然电子态有微弱交叠，电子就有一定几率从一个原子转移到另一个原子中区。这样处理晶体中电子能态问题的方法称为紧束缚近似。17.波包;局限于空间一定范围内的波。18.空穴:当满带顶附近有空状态k时，整个能带中的电流以及电流在外电磁场作用下的变化，完全如同一个带电正电荷e，具有正有效质量m和速度)(kv的粒子情况一样。我们将这种假象的粒子称为空穴。二：简答1.常见晶体的及结构和布拉菲格子答：①NaCl结构：a布拉菲格子：面心立方，可以说是Na和-Cl离子面心立方子晶格套构而成的复式晶格。B初基元胞：以-Cl离子为基失，按照面心立方的初基元胞选取，顶点是-Cl离子，内部含有一个Na。C其他典型晶体：LiF、KBr、KI②金刚石结构：a布拉菲格子：面心立方，金刚石可以看成是沿体对角线相互错开41对角线长度的两个面心立方晶格套构而成的b初基元胞：与面心立方一致。C其他典型晶体：Si、Ge、Sn2.正格子格失和倒格子格失以及正格子元胞体积和倒格子元胞体积之间的关系答：①正格子基失和倒格子基失的关系：ijjiba22ji0ji②正格子格失和倒格子格失的关系：)(2hKlR为整数③正格子元胞体积和倒格子元胞体积之间的关系：32）（3.倒格子基失的表达式：4.体心立方和面心立方的消光规律答：hkllwkvhunimjjFefFjjj)(21①对于体心立方的布拉菲晶格，元胞内两个原子的基失则即衍射面指数之和nh+nk+nl为奇数的衍射线消失]1[)(lkhnihklefF2fn(h+k+l)为偶数0n(h+k+l)为奇数i,j=1、2、3cbaRR212121,0212311232()aabaaa1231232aabaaa3121232aabaaa②对于面心立方的布拉菲晶格，元胞内四个原子的基失caRbaRR212121210321，，cbR21214则]1[]1[]1[)()()(lknilhnikhnihklefefefF即衍射面指数h、k、l异性数时，衍射线消失。5.晶体结合的主要类型及其结合成晶体后核外电子的变化答：①晶体结合的主要类型：离子晶体、共价晶体或者原子晶体、金属晶体、分子晶体。②结合成晶体后核外电子的变化：a.离子晶体:离子为结合单元，电子分布高度局域在离子实的附近，形成稳定的球对称性的电子壳层结构，所以离子键无方向性和饱和性。b.共价晶体：原子之间共用价电子且具有饱和性和方向性c.金属晶体：晶体将形成“公有化”电子6.范德瓦尔斯力的三种表现形式答：（1）Keesom作用力固有电偶极矩间的作用力（2）Debey作用力诱导力,感应电偶极矩的作用力（3）London作用力色散力,瞬时电偶极矩的作用力7.T=0K和T0K时，费米分布函数f(E,T)表达式以及其物理意义答：①：T=0K时（费米能为0FE）费米分布函数为：在0K时,所有低于0FE的能态都填满了电子,而所有高于0FE的能态都是空的。②T0K时当E比fE小几个TKB时，1),(,1/)(TEfeTKEEBF当E=fE时，21),(TEf当E比fE大几个TKB时0),(,1/)(TEfeTKEEBF=4fh、k、l为同性数则（h+k）、（h+l）、（K+l）为偶数=0h、k、l为异性数01)0,(00FFEEEEEf这表明，T0K时，fE附近原本能量fEE的部分电子，获得能量而跃迁到高于fE的能级上，使得fE之下附近能级上电子占据的几率1(E)f，而fE之上附近能级上电子占据的几率0）（Ef。E=fE处21),(TEf，表明如果电子能够占据该能量状态则其占据的几率为0.58.低温下电子比热不能忽略的原因答：温度高于德拜温度D时,电子对比热的贡献很小;当温度较低时,电子比热不能忽略：302)(245TETKCCDFBvlve当VlVeCC时，可求出此时的温度：FDCTZT23245对于简单金属，KTKFD104~,102~估算出KTC1~的数量级低温时金属的总比热为:
3bTTCCCvlvev或者2bTTCv有上述分析：在T比CT小时,eC起主要作用，所以低温下电子比热不能忽略9.电子波动方程的解的特点？会写出自由电子、孤立原子电子和实际晶体中电子的波函数。答：①电子波动方程的解的特点：应该满足布洛赫定理②a.自由电子:b.孤立原子电子:iAekrkrCurrc.实际晶体中电子:10.能隙是简并微扰还是非简并微扰的结果？产生于什么布里渊区什么位置？答：①能隙是简并微扰的结果②产生于什么布里渊区的边界11电子可看成准经典粒子的条件答：电子坐标的不准确度X只要比外场发生明显变化的空间尺度小得多，而又比元胞尺度大得多即：xa12.会根据能带理论简述金属、半导体和绝缘体的导电性答：①金属：在一系列能带中除了电子填充满的能带以外，还有部分被电子填充的能带—导带，后者起着导电作用。②半导体：依靠热激发即可以将满带中的电子激发到导带中，因而具有导电能力。③绝缘体：原子中的电子是满壳层分布的，价电子刚好填满了许可的能带，形成满带，导带和价带之间存在一个很宽的禁带，在一般情况下，价带之上的能带没有电子；在电场的作用下没有电流产生。13.有效质量及其物理意义答：1.有效质量:①有效质量中包含了周期场对电子的作用。在一般情况下，有效质量是一个张量，在特殊情况下也可以退化为标量。②有效质量不仅可以取正，也可以取负，在能带底附近，有效质量总是正的；而在能带顶附近，有效质量总是负的。这是因为在能带底和能带顶E(K)分别取极小值和极大值，分别具有正的和负的二价微商。③有效质量m*既可以小于m，也可以大于m，甚至还可以为负值。这都取决于晶格力的大小与正负，即周期场对电子运动的影响。这种影响主要通过在布里渊区边界附近发生Bragg反射而在电子与晶格之间交换动量这种形式反映出来的。④有效质量是一个很重要的概念，它把晶体中电子准经典运动的加速度与外力联系起来。2.物理意义：有效质量实际上是包含了晶体周期势场作用的电子质量，它的引入使得晶体中电子准经典运动的加速度与外力直接联系起来了，就像经典力学中牛顿第二定律一样，这样便于我们处理外力作用下晶体电子的动力学问题。14.满带电子不导电以及导带导电的原因答：1.满带电子不导电的原因：在K空间中，对于同一能带有：
同一能带，处于K态和处于-K态的电子具有大小相等方向相反的速度。
①无外电场时在一定温度下，电子占据K态和-K态的概率相同，这两态的电子对电流的贡献ieukrkkrrEEkknnnEkvkk1nnEEkkvkkkvk11相互抵消。所以，无宏观电流I＝0。②有外电场时：电子受到的作用力：电子动量的变化：
Fdtkd)(这表明所有电子状态以相同的速度沿着电场的反方向运动，能带始终处于均匀填满的状态，并不产生电流。2.导带导电的原因:①无外电场时：热平衡状态下，电子占据两个状态的几率相等，不产生电流。
②有外电场时：外场的作用会使布里渊区的状态分布发生变化，逆电场方向上运动的电子较多。因此，在外场作用下，导带中的电子产生电流。15.k空间和实空间电子在恒定磁场中运行的轨迹答：准经典运动的基本方程：①在K空间中的运动图象沿磁场方向K的分量不随时间而变，即在K空间中，电子在垂直于磁场B的平面内运动。Lorentz力不做功，电子的能量E(K)不随时间而变，即电子在等能面上运动。在K空间中电子的运动轨迹是垂直于磁场的平面与等能面的交线，即电子在垂直于磁场的等能线上运动。在K空间中，电子作循环运动:
电子的循环周期：回转圆频率：FeE1dkeEdt=Ededt1kvkkkFvkB=ddtkBFved=dtkvkBdtdkeBv等能线等能线=Tk022dkωπ/eB/vTk以自由电子为例：电子的回旋轨道为圆。在等能线上K＝const.②在实空间中的运动图象在实空间中，电子的运动轨迹为一螺旋线。以自由电子为例：如设磁场沿z轴方向，B＝（0，0，B)，则有：在实空间中电子的运动图象：沿磁场方向(z方向)电子作匀速运动；在垂直于磁场的平面内，电子作匀速圆周运动。回转频率：对于晶体中的电子：22kE2mkkvmk0222eBeBeBdkmmkvkk0222eBeBeBdkmmkvkkmk=v()dvkdkdtmdt0xyyxzdkeBkdtmdkeBkdtmdkdt0xyyxzdveBvdtmdveBvdtmdvdt0000cossinttxyzvvvvvconst.{22200xyeBvvvm,0eBm1*ddtmevFF=vB在主轴坐标系中有:若磁场方向取在z轴方向，，即可写出其相应的准经典运动方程:
16.波恩-卡曼边界条件及其后果答：假设在有限晶体之外，有无限多个和这个有限晶体完全相同的假想晶体，它们和实际晶体彼此毫无缝隙地衔接在一起，组成一个无限的晶体。一维晶格振动的边界条件：Nnnuu则可得:1iqNae所以:)21,0,(2mmNaq这说明格波的波矢q只可取一系列不连续的值。17.平均声子数的公式，会讨论相关问题答：温度T时,频率为的一个格波的平均能量为:00]/)21(exp[]/)21(exp[)21(nBnBTKnTKnnE
