11-6 载流导线在磁场中所受的力

第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力ldISB一安培力洛伦兹力BefdmvsindmBefvsindddlBSneFvSneIdvsindlBI由于自由电子与晶格之间的相互作用，使导线在宏观上看起来受到了磁场的作用力.安培定律磁场对电流元的作用力BlIFddmfdvsinddlBIFlId第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力BlIdFd有限长载流导线所受的安培力BlIFFllddBlIFdd安培定律sinddlBIF意义磁场对电流元作用的力，在数值上等于电流元的大小、电流元所在处的磁感强度大小以及电流元和磁感应强度之间的夹角的正弦之乘积,垂直于和所组成的平面,且与同向.lIdBlIdBFdFdBlIdlIdBFd第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力ABCxyI00Bo根据对称性分析jFFy2202xFjBABIF1解sindd222FFFy1F2dFrlId2dFlId例1如图一通有电流的闭合回路放在磁感应强度为的均匀磁场中，回路平面与磁感强度垂直.回路由直导线AB和半径为的圆弧导线BCA组成，电流为顺时针方向,求磁场作用于闭合导线的力.IBrB第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力ACxyrI1FlId0B2dFlIdo0Bsindd222FFFysindlBI00π2dsinBIrFjABBIjrBIF)cos2(02dddrl因jABBIF1由于021FFF故第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力PxyoIBLFd0dd00yBIFFxxjBIlFFyBIlxBIFFlyy0ddBlIFddsindsinddlBIFFx解取一段电流元lIdcosdcosddlBIFFy结论任意平面载流导线在均匀磁场中所受的力,与其始点和终点相同的载流直导线所受的磁场力相同.例2求如图不规则的平面载流导线在均匀磁场中所受的力，已知和.BIlId第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力xyO2I1IdR例3半径为载有电流的导体圆环与电流为的长直导线放在同一平面内（如图），直导线与圆心相距为d，且Rd两者间绝缘,求作用在圆电流上的磁场力.1I2IR解cosπ210RdIBcosdπ2dd2102RdlIIlBIFddRlcosdπ2d210RdRIIFFdyFdxFdlId2.Bd第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力cosdsinπ2sindd210RdRIIFFycosdcosπ2cosdd210RdRIIFFxxyFdyFdxFdO2I1IdlId2Rd)1(22210RddIIπ20210cosdcosπ2RdRIIFx0cosdsinπ2π20210RdRIIFy.B第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力iRddIIiFFx)1(22210)1(22210RddIIπ20210cosdcosπ2RdRIIFx0cosdsinπ2π20210RdRIIFyxyFdyFdxFdO2I1IdlId2Rd.B第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力1I2Id二电流的单位两无限长平行载流直导线间的相互作用dIBπ2101dIBπ2202sindd2212lIBFdlIIlIBFπ2ddd11201121dIIlFlFπ2dddd21011221sin,90dlIIlIBFπ2ddd221022121B2B2dF22dlI11dlI1dF第十章稳恒磁场10－6载流导线在磁场中所受的力国际单位制中电流单位安培的定义在真空中两平行长直导线相距1m，通有大小相等、方向相同的电流，当两导线每单位长度上的吸引力为时，规定这时的电流为1A（安培）.17mN10217mH10π4问若两直导线电流方向相反二者之间的作用力如何？dIIlFlFπ2dddd21022111I2I1B2B2dF1dFd270AN10π4可得