第四章船舶纵摇与-垂荡

第四章船舶纵摇与垂荡4.1船舶在规则迎浪中垂荡的与纵摇4.1船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇进退横摇、横荡、首摇纵摇、垂荡横向运动纵向运动船舶运动纵向运动特点：1。考虑波浪曲率影响2。耦合运动大3。运动幅值小，适用线性理论4。阻尼力矩大，阻尼的粘性成分小，主要是线性兴波阻尼。船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇一、简化计算所作的假定：1.船舶航速等于0，遭遇浪向角为180，迎浪状态。2.不考虑垂荡和纵摇的耦合影响。3.基于傅汝德——克雷洛夫假定：船体存在对波浪没有影响，是一个虚拟表面，波浪可以自由穿透。4.以有效波面来代替水表面波面。有效波面是某一吃水dm处的次波面，可表达为下式：dm——有效波面处吃水，可取dm＝σd，d为船舶吃水。σ为该剖面面积系数5.船体作为细长体，对各个横剖面做2元问题处理，即平面流假设——流动只有沿切片平面内流动，与横剖面切片垂直方向没有流动。一、简化计算所作的假定：船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇船体切片近似船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇船体切片近似对每一切片来讲，流动是二维的，相当于无限长柱体在流场中的绕流问题。船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇二、垂荡的主干扰力和纵摇的主干扰力矩1.垂荡的主干扰力根据假定，垂荡的主干扰力等于船体在波面下的浮力与平静水线下的浮力差。微元体二、垂荡的主干扰力和纵摇的主干扰力矩1.垂荡的主干扰力如上所示，将微元体沿船长积分可垂荡主干扰力。其中：水线面面积22222cos2LLbbwLLbbkdbwzdxxydxkxexykm修正系数船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇2.纵摇的主干扰力矩二、垂荡的主干扰力和纵摇的主干扰力矩将上图微元体的垂荡干扰力的主要部分对Gyb轴取矩，然后沿船长积分：其中：水线面积过船重心横轴的惯性矩修正系数船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇三、垂荡与纵摇的运动微分方程及解1.垂荡运动方程及解运动方程：其中：整理船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇三、垂荡与纵摇的运动微分方程及解1.垂荡运动方程及解运动方程解为：其中：垂荡放大因数可记为船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇三、垂荡与纵摇的运动微分方程及解2.纵摇运动方程及解运动方程：其中：整理船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇三、垂荡与纵摇的运动微分方程及解2.纵摇运动方程及解运动方程解为：其中：纵摇放大因数可记为船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇四、船舶在规则迎浪中垂荡与纵摇的运动特点1.同横摇相比，纵摇与垂荡运动一般比较小，所以线性假设是合理的。2.波长与船长比（λ/L）对纵摇和垂荡影响很大。放大因数的峰值发生在1＜λ/L＜2.5范围内，以及波浪扰动力矩频率等于运动的固有频率（共振）。λ/L对垂荡、纵摇的影响船舶在规则迎浪中的垂荡与纵摇四、船舶在规则迎浪中垂荡与纵摇的运动特点3.因为船尾形状不对称，故船在迎浪航行时发生垂荡和纵摇的耦合影响，上述推导内容只是定性分析。4.船速对船舶迎浪航行的垂荡和纵摇运动影响很大。航速对垂荡与纵摇运动的影响如图：第三章船舶在不规则波中的摇荡4.2船舶在不规则波中的垂荡和纵摇船舶在不规则波中的垂荡与纵摇1。船舶在不规则迎浪中的垂荡与纵摇其中：垂荡运动谱纵摇运动谱1。船舶在不规则迎浪中的垂荡与纵摇例题已知:ζ1/3=4m；V=6.37M/S由模型试验迎浪纵摇频率响应函数，求：试用ITTC单参数谱计算纵摇角统计值。海浪谱遭遇频率频率响应函数纵摇运动谱纵摇角统计值计算纵摇角统计值：三一纵摇角方差修正零阶矩二阶矩四阶矩十一纵摇角纵摇平均周期谱宽参数例题2。船舶在不规则迎浪中的纵摇特点a、不规则波中的船舶纵摇平均周期由于纵摇阻尼比较大，使频率响应函数的峰值不突出，在较宽的频率范围内平缓变化，同时波浪频率也是在一个较宽的频率范围内变化，船的纵摇响应与波浪的各个频率的单元波的大小分布有关。计算表明：船舶在不规则波中的纵摇平均周期接近于不规则波的平均周期。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇2。船舶在不规则迎浪中的纵摇特点b、船速对纵摇的影响船舶在不规则波中的垂荡与纵摇遭遇海浪谱纵摇频率响应函数2。船舶在不规则迎浪中的纵摇特点b、船速对纵摇的影响条件如下：某船在8级风下，完全发展的波浪中迎浪前进。航速为0、18kn、36kn时该船的纵摇能谱曲线如上所示，该船纵摇固有频率为1.3s-1。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇2。船舶在不规则迎浪中的纵摇特点b、船速对纵摇的影响（续）船速为0时，曲线的峰值对应频率偏离纵摇的固有频率较远。原因是低频波幅较大，并非共振原因。航速增大峰值移向中频区，随着航速增大其峰值趋向固有频率。但是航速增大到一定程度，峰值变得越来越平坦且出现在固有频率更高的地方，纵摇运动又会减小。结论：船舶在不规则波浪中迎浪航行时，有一最佳速度范围，使纵摇较小。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇3.谐摇状态与临界状态当遭遇周期等于纵摇固有周期或垂荡固有周期将发生谐摇。对于纵摇和垂荡，规则波对波浪扰动力的大小与波长、船长比有很大关系，而且航速影响也很显著。因此，纵向运动是随航速、波长船长比及调谐因数（遭遇周期）而变化的。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇船舶在不规则波中的垂荡与纵摇当波长一定时，随着航速增加：遭遇周期减小。当航速一定时，随着波长增加；遭遇周期增加。3.谐摇状态与临界状态1。谐摇状态船舶以航速V顶浪航行遭遇周期航速波长船舶在不规则波中的垂荡与纵摇3.谐摇状态与临界状态2。影响纵向运动的因素固有周期Te=TφTe=TZ为谐振航速影响零速时，运动较小频响的峰值偏向低频区域；V,运动增加，频响峰值向高频区移动波长/船长=λ/L影响大1＜λ/L＜2.5λ/L是影响纵摇的重要因素。λ/L越小，纵摇越缓和。λ/L《¾，纵摇幅值不会太大，即使发生谐摇也是如此。λ/L》1时，无论是否发生谐摇，纵摇都是严重的。航速越高，纵摇越严重调谐因数大于1.2，任何情况下纵摇幅值都不大。规则波中的纵摇试验分析例规则波中的垂荡试验分析例λ/L是重要因素固有周期相对次要航速高，运动剧烈3.谐摇状态与临界状态当船以一定的航速在不规则波中顶浪前进时，根据叠加原理，它相当遭遇一系列波长变化的规则波的作用，这时有关谐摇的概念不再适用了。以下用临界状态说明迎浪航行于不规则波中船舶的摇荡情况。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇最大能量单元波：对应谱密度曲线峰点的单元波，在不规则波中含有最大的能量，称为最大能量单元波。λ最大能量≈40ζw/3最大有义单元波：波长超过一定范围的波，它在整个单元波中占有很小的比例，所有波长大于最大有义单元波的能量占总能量的5%船舶在不规则波中的垂荡与纵摇λ最大有义≈60ζw/33.谐摇状态与临界状态谱密度划分(1)主成分波波长等于船长的单元波和最大能量单元波之间的单元波称为主成分波。它对纵向运动起着主要的作用。(2)有义成分波波长等于3／4船长的单元波与最大有义波之间的单元被，称为有义成分被。在有义成分波区间之外的单元波对船舶的纵向运动不产生明显的影响．船舶的纵向运动即取界决于风浪能量的大小，也取决于规则波中顶浪航行时的风浪谱密度与频率响应函数之间的关系．船舶在不规则波中的垂荡与纵摇根据组成不规则波的各单元波对纵向运动的作用，我们对风浪谱密度作如下划分以某一航速航行的船舶，当谐摇波长小于3／4船长时，则定义该船舶处于亚临界区。为了扩大亚临界区域的范围，应减小纵摇和垂荡的固有周期。(1)亚临界区域船舶在不规则波中的垂荡与纵摇当船舶的谐摇波长位于成分波区间时，这时波浪给予船舶较多的能量、因而产生激烈的运动，称为临界区域在临界区域内，船舶的纵摇和垂荡都是十分严重的，甚至出现严重的砰击和上浪，使驾驶者不得不被迫减速。对于快速船有砰击限制航速和上浪限制航速，—艘新设计的船，耍选择适当的干舷高度，使临界区域内的上浪限制航速大于砰击限制航速。一般说来，砰击是决定风浪中快速船舶速度的主要因素。(2)临界区域船舶在不规则波中的垂荡与纵摇(2)临界区域所有的船舶都有可能处在临界状态，产生严重的纵向运动。为了改善临界区域的纵摇特性，增加阻尼是一项重要的措施。例如采用V型剖面、方尾、减纵摇鳍等都可以提供较大的纵摇阻尼，改善纵摇性能。船舶在不规则波中的垂荡与纵摇当谐摇波长大于λ最大有义时，称为超临界区域，超临界区域相当中速货船在微小波中航行，或者快艇顶着小等海浪的航行情况，船舶纵向运动十分缓和。在一般情况下，难以提供足够的航速，使船舶达到超临界区域。(3)超临界区域船舶在不规则波中的垂荡与纵摇介于亚临界区域与临界区域之间称为亚临界过渡区域介于临界区域与超临界区域之间称为超临界过渡区域(4).过渡区域船舶在不规则波中的垂荡与纵摇临界状态与航速关系某万吨级货船，船长L=143.16m，纵摇和垂荡的固有周期为以航速v=17kn=8.74m/s，在三一平均波高ζw/3=4m的风浪中迎浪航行，试判断其临界状态。sTTZ1.6例题解:已知:=145mλ最大能量≈40ζw/3=160m;主成分波区间143.16~160m最大有义有义成分波区间:110~240m故:船舶在临界区域航行,纵摇是严重的。如果航速降为10kn,则谐摇波长λ=111m;λ最大有义≈60ζw/3=240m谐摇波长船舶处于亚临界区域航行如果是船舶在超临界区域航行,将λ=240m,TZ=Tψ=6.1S代入=20m/s=39kn则进入超临界区的航速一般货船难以达到这样的高速sTTZ1.6v=17kn=8.74m/s第四章4.3船舶垂荡和纵摇的水动力系数船舶在静水中的垂荡和纵摇前提假定垂荡与纵摇是微幅的产生阻尼为线性兴波阻尼船舶垂荡和纵摇的水动力系数---船舶在静水中垂荡运动1。受力分析其中：---船舶在静水中垂荡运动2。求解垂荡运动方程整理船舶垂荡和纵摇的水动力系数一、船舶在静水中垂荡运动2。求解垂荡运动方程解得：其中：船舶垂荡和纵摇的水动力系数3。垂荡固有周期的近似计算一、船舶在静水中垂荡运动由于垂荡运动阻尼较大，不能把静水有阻尼垂荡周期近似为垂荡固有周期。近似认为：船舶垂荡和纵摇的水动力系数-----船舶在静水中纵摇运动1。受力分析其中：船舶垂荡和纵摇的水动力系数2。求解纵摇运动方程----船舶在静水中纵摇运动整理其中：船舶垂荡和纵摇的水动力系数纵摇自由衰减曲线2。求解纵摇运动方程-----船舶在静水中纵摇运动解得：其中：船舶垂荡和纵摇的水动力系数-----船舶在静水中纵摇运动3。纵摇固有周期的计算近似计算：结论：船舶在静水中垂荡运动和纵摇运动的固有周期很接近。船舶垂荡和纵摇的水动力系数定义式：---惯性矩船舶垂荡和纵摇的水动力系数4.4航向、航速对船舶摇荡运动的影响第四章船舶纵摇与垂荡EncounterFrequency遭遇频率概念VV18009045WavedirectionV=遭遇频率ω=波浪频率V=船速=浪向角4.4航向、航速对船舶摇荡的影响迎浪顺浪尾横浪正横浪一、航速、航向对波浪干扰力（矩）频率的影响航向、航速对船舶摇荡的影响航向、航速对船舶横荡的影响一、航速、航向对波浪干扰力（矩）频率的影响1。斜浪中的遭遇周期：2。航速、航向改变了遭遇周期，影响摇荡。作用于船上的周期不是波的真实周期而应该是遭遇周期。一、航速、航向对波浪干扰力（矩）频率的影响遭遇周期无限大，船舶长期静止在波浪上。航向、航速对船舶横荡的影响3.对纵摇和垂荡的影响实际波浪周期大多都大于船的纵摇和垂荡固有周期。顺浪则增大波的遭遇周期，而纵摇和垂荡不太大迎浪时可能产生共振，因此要考虑在迎浪时控制好航速避免共振。90二、航向角对波浪干扰力（矩）大小的影响1。对垂荡和纵摇的影响。如图所示，存在浪向角，通过船纵剖面的波长为：指出：在计算波浪扰动力时必须用λ1代替真实波长λ。但是史密斯修正仍使用λ值。航向、航速对船舶横荡的影响二、航向角对波浪干扰力（矩）大小的影响2。对横摇运动的影响。如图所示，存在浪向角，通过船横剖面的波长为：最大波倾角：指出：计算横摇干扰力时用最大波倾角代替真实波倾角。航向、航速对船舶横摇的影响二、航速、航向对波浪干扰力（矩）频率的影