华中科技永磁同步电机课件

华中科技大学同步电机与异步电机的根本区别是旋转的转子通入直流电流励磁SNneaebecIf转子通直流电流If励磁磁场Bf电枢感应电动势随转子旋转角速度ω三相对称负载运行时旋转基波磁动势三相对称电枢电流iabc(同步电机)一、概述同步电机一般采用旋转磁极式结构，根据磁极形状可分为隐极和凸极两种型式。凸极同步电机气隙不均匀，适合于中速或低速旋转场合隐极同步电机在不考虑齿槽效应时，气隙均匀，适合于高速旋转二、基本结构形式三、气隙磁场的主要系数磁通波形系数IfFf随转子旋转转速为n基波E0（）接三相对称负载三相对称电流iabc(f)旋转磁势基波(电枢磁势)大小转速方向与转子同向与在空间相对静止，联合建立气隙磁场BδФδ电枢绕组感应电动势Eδ电枢反应：电枢电流产生的磁动势对励磁磁场的影响四、电枢反应和电枢反应电抗1.定义2.电枢反应的性质当取任一相绕组轴线作为时间参考轴，设三相对称负载时，相电流I滞后于E0相角。若在t＝0时，转子励磁磁动势正向轴线（d轴）超前参考相轴线90o（电角度），则各时－空矢量如图所示。根据交流电机绕组理论磁动势原理，电枢三相电流产生的合成旋转磁动势基波矢量与重合。(1)ψ=0o时(负载为纯阻性)Fa=Faq,与Ff1正交，为交磁性质I(2)ψ=90o时(负载为纯感性)Fa=－Fad,与Ff1反向，为去磁性质II(3)0ψ90o时(负载为感性)FaFad，与Ff1反向，去磁性质Faq，与Ff1正交，交磁性质IadIaqI(4)－90oψ0o时(负载为容性)FaFad，与Ff1同向，助磁性质Faq，与Ff1正交，交磁性质aqIadII(1)隐极同步电机3.分析方法不饱和时，求出气隙均匀，处于任意位置上，产生的气隙磁场Ba大小相同，故可直接由：(2)凸极同步电机－双反应理论凸极电机气隙不均匀，处于不同位置，产生的气隙磁场Ba不同，处于d，q轴上时，分别产生出如图所示的磁动势：双反应理论：当处于任意位置且不计饱和时：分解或分解气隙合成磁场：支路电动势相电动势线圈组电动势线圈电动势五、感应电势•1.导体电动势p对极电机，气隙磁场空间分布为p个正弦波的磁场称为基波磁场，基波磁场在绕组中感应的电动势为基波电动势。为感应电动势频率当p对极的正弦分布磁场以转速n1切割导体时，在导体中感应电动势为正弦波，其有效值为2.线圈电动势与短距系数短距系数★ky1≤1★对于整距线圈ky1=1★3.线圈组电动势与分布系数分布系数★kq1≤1★对于集中绕组kq1=14.相电动势与绕组系数相电动势等于并联支路的支路电动势。每条支路所串联的各线圈组的电动势都是同大小、同相位，可以直接相加。对于单层绕组，每相有p个线圈组，每条支路有p/a个线圈组；对于双层绕组，每相有2p个线圈组，每条支路有2p/a个线圈组。基波相电动势有效值Eφ1为绕组系数相绕组串联匝数相电动势统一计算式六、稳态电磁关系电压方程向量图电磁功率无功调节和V形曲线七、动态数学模型Ω同步电动机矢量控制思想的引入1.电机是机、电、磁三种物理量相互关联的，以电磁场作为耦合场的机电能量转换装置。从机的角度去看从电的角度去看从磁的角度去看同步电动机及异步电动机的气隙磁场在空间分布是接近正弦的，其产生有效转矩的工作磁场是磁场的基波分量，这就使同步电动机及异步电动机分析及运算中对磁场可以采用空间矢量的方法来分析及运算，对电压、电流等可以采用时间相量的方法来分析及运算，这个条件也为这类电机采用矢量控制奠定了基础。2.电机矢量的概念SFRFfFSffSsinsinsinSfsfSRsfRfTKFFKFFKFF对于交流电机来说，气隙磁势沿气隙周长方向呈正弦分布，因此可以用空间磁势矢量来表示，这就是电机矢量的概念。八、永磁同步电机的矢量控制•自控式变频的同步电动机与他控式变频系统相比较具有不会失步等明显的优点。因此，根据定子磁势的位置是由转子位置所决定的特点，使其与转子的磁极轴线（或气隙磁场轴线）保持一个的恒定值，即使与垂直或使与垂直，则定子磁势的旋转速度（也即变频器的输出频率）是跟随转子旋转速度的变化而变化。这就是同步电动机的磁场定向控制或通常所说的“矢量控制”。90SFfFRFSF3.自控式变频的优缺点4.矢量控制思想的引入若能使电机定、转子磁势的夹角在任何时候都保持同一个值，那么只要定子电流恒定，其力矩也就不再脉动。控制效果将更好。•六拍型供电的变频电路使电机定子磁势只有6个空间位置状态，定子旋转磁势是一个步进式的旋转磁势，每一个定子磁势要对应于转子60°电角度的位置区域，可知，力矩的脉动也就不可避免。SFRFfFSffSsinsinsinSfsfSRsfRfTKFFKFFKFF同步电动机的坐标变换定子旋转磁势既可以由：定子三相绕组通入对称的三相交流电流产生（静止的三相a、b、c系统），定子两相绕组通入对称的两相交流电流产生（静止的α、β、0系统），定子直流励磁绕组生成固定磁场，把“定子”旋转起来产生（旋转的d、q、0系统），a)静止的三相系统b)静止的二相系统c)旋转的二相系统•对产生同样旋转磁场的这些不同形式的绕组可以相互替换而不会影响电机的转矩、转速。这种绕组的替换从数学概念上看是同一个旋转磁势在不同坐标系下的不同表示法而已，这种替换过程就是电机坐标变换。c)1adqb)120120120a)abc综合矢量电机学中已知，三相电机定子绕组中通入三相电流时，其相应的基波磁势在空间（圆周方向空间电角度θ坐标）及时间（t坐标）的二元表达式为:33322(,)cossin22(,)cos(120)sin(120)22(,)cos(240)sin(240)aabbccINfttpINfttpINfttp当三相电流有效值时，其合成磁势是一个圆形旋转磁势：abcIIII,sft332(,)sin()SabcINftffftp上式在空间按正弦规律分布的磁势，可以用一个空间矢量来表示，矢量的模表示磁势波的幅值，在某个时刻所在的位置或方向表示磁势正波幅所在的地点。在a、b、c相轴、、的投影就是、、的瞬时值。SFSFabcafbfcf与一样，在空间也是一个按正弦规律分布的量，因此也可以表示成空间矢量:333222aabbccNFiapNFibpNFicp当三相电流对称时，三相合成磁势为01202403322()()jjjSabcabcabcNNFFFFiaibicieieieapp(90)332jtNIeap两边同除以，即可得33Np(90)2()23jtabciaibicIea可见，上式的右边是一个与空间旋转磁势类似的空间旋转电流，我们把这个空间旋转电流称之为综合电流矢量，并记作为：22()()33abcabciiaibiciii式中：，，分别称之为a、b、c三相的空间电流矢量。aaiiabbiibcciicafbfcfSf推而广之，还可以引入“空间电压矢量”、“空间磁链矢量”等。一般化而言，对m相系统中的某一物理量（电流、电压、磁链等）的m个变量x1、x2…….xm，其大小可看成是空间矢量、、……、的模，它们的空间位置（方向）分别处于各自绕组的轴线上，然后把这m个空间矢量按矢量方式相加并乘以2/m得到的合成矢量即为该物理量的综合矢量。1x2xmxx从电流的物理本质来说，电流只是一个时间相量（标量），它并不具备空间矢量的要素，但电机中的电流在空间是与它的相轴联系在一起的，这就赋于了它在空间的位置特性，因此可仿照磁势的处理方式而定义出了“空间电流矢量”（综合电流矢量）。综合电流矢量的实质是产生空间旋转磁势的一个合成（综合）电流，是一个在空间旋转的空间正弦分布的电流片。iSF2()3abcuuaubuc2()3sasbscsabc2()3rarrbrrcrrabc空间电压矢量空间定子磁链矢量空间转子磁链矢量在α、β、0系统中，有绕组有效匝数相等条件下变换关系设不同绕组形式的电机其每相绕组有效匝数相等，那么若磁势相等，磁势除以相同的匝数，则其综合电流矢量也就相等。1．静止的a、b、c系统（3s）与静止的系统、、系统（2s）的变换0在a、b、c系统中，有12024022()()33jjabcabciiaibiciieiea2113()()3222abcbciiijiia02()()21()3abciiiijiiiii式中，i0是零序分量，该分量对旋转磁势无影响。因此就可以用综合电流矢量来作为坐标变换的中间桥梁。3/20111222330322111222aabssbcciiiiiiiiiC当把轴与轴取在同一轴线上时，，令实部、虚部分别相等，即可得aa3/20111222330322111222aabssbcciiiiiiiiiC对求逆即可得到，即32ssC23ssC23001011312213122abssciiiiiiiiiC当已知综合电流矢量而要求得各相绕组电流瞬时值时，只需把综合电流矢量在各绕组轴线上投影即成，即：000coscos(120)cos(240)abciiiiiiiiicossiniiiia、b、c系统α、β、0系统对三相无中线星形接法或三角形接法的电机，，上式可化简得：00i1013221322abciiiii111222333022abciiiii2．静止的α、β、0系统与旋转的d、q、0系统（2r）的变换设轴与轴之间的夹角为，，则有d0t()()()(cossin)jdqdqdqiijidijieijij由此：2/2000cossin0sincos0001ddqrsqiiiiiiiiiC2/2000cossin0sincos0001dqsriiiiiiiiiC若，则可略去该项。00i0i3．a、b、c系统与d、q、0系统间的变换根据前述变换关系，利用矩阵乘法，立即可求得3/23/22/2coscos120cos2402sinsin120sin2403111222srsssrCCC12/33/2cossin1cos120sin1201cos240sin2401rssrCC4、直角坐标（α、β系统）与极坐标的变换关系（k/P变换）设与轴之间的夹角为，则有，因此ijiie222iiiiiarctgarctgiii，或更常用cossiniiii同步电动机变频调速概述1.同步电动机类型普通同步电动机(直流励磁)无刷结构利用滑环及电刷把励磁电流通入旋转的转子a.把交流电压感应到与转子同轴旋转的环形变压器副方绕组，通过