(600页PPT幻灯片修改版)振动力学课件

振动力学教学内容2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’2教学内容•绪论•单自由度系统自由振动•单自由度系统受迫振动•多自由度系统的振动•振动问题的近似解法•连续体系统的振动绪论•绪论•基本概念与学习目的•振动问题的提法•力学模型•振动及系统分类2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’3定义从广义上讲，如果表征一种运动的物理量作时而增大时而减小的反复变化，就可以称这种运动为振动如果变化的物理量是一些机械量或力学量，例如物体的位移、速度，加速度、应力及应变等等，这种振动便称为机械振动振动是自然界最普遍的现象之一各种物理现象，诸如声、光、热等都包含振动（1）心脏的搏动、耳膜和声带的振动，（2）桥梁和建筑物在风和地震作用下的振动，（3）飞机和轮船航行中的振动，2（006年4）5月4机日床和刀具在加工时的振动中国力学学会学术大会‘2005’4•基本概念与学习目的绪论各个不同领域中的现象虽然各具特色，但往往有着相似的数学2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’5力学描述。正是在这个共性基础上，有可能建立某种统一的理论来处理各种振动问题振动力学借助数学、物理、实验和计算技术，探讨各种振动现象，阐明振动的基本规律，以便克服振动的消极因素，利用其积极因素，位合理解决各种振动问题提供理论依据绪论•学习目的许多情况下，振动是有害的它常常是造成机械和结构破坏和失效的直接原因2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’6例如：1940年美国的TacomaNarrows吊桥1972年日本海南电厂的一台66万千瓦的气轮发电机组美国第一颗人造卫星“探险者I号”，“国际通讯卫星V号”振动会影响精密仪器的功能，降低加工精度，加剧构件疲劳和磨损桥梁因振动而倒塌，飞机机翼的颤振、机轮的抖振而造成事故强烈的振动噪声而形成严重公害绪论学习振动力学的目的之一：2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’7掌握振动的基本理论和分析方法，用以确定和限制振动对工程结构和机械产品的性能、寿命和安全的有害影响绪论振动也有它积极的一方面，是可以利用的例如：振动是通信、广播、电视、雷达等工作的基础工业用的振动筛、振动沉桩、振动输送以及地震仪等学习振动力学的目的之二：运用振动理论去创造和设计新型的振动设备、仪器及自动化装置2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’8•学习目的绪论绪论•绪论•基本概念与学习目的•振动问题的提法•力学模型•振动及系统分类2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’9•振动问题的提法系统（输入）激励（输出）响应通常的研究对象被称作系统它可以是一个零部件、一台机器或者一个完整的工程结构等外部激振力等因素称为激励（输入）系统发生的振动称为响应（输出）2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’10绪论振动问题按这三个环节可分为三类问题第一类：已知激励和系统，求响应第二类：已知激励和响应，求系统第三类：已知系统和响应，求激励系统（输入）激励（输出）响应绪论2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’11第一类：已知激励和系统，求响应动力响应分析主要任务在于验算结构、产品等在工作时的动力响应（如变形、位移、应力等）是否满足预定的安全要求和其它要求在产品设计阶段，对具体设计方案进行动力响应验算，若不符合要求再作修改，直到达到要求而最终确定设计方案，这一过程就是所谓的振动设计正问题系统（输入）激励（输出）响应√2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’12√√?绪论第二类：已知激励和响应，求系统系统识别，系统辨识求系统，主要是指获得对于系统的物理参数（如质量、刚度和阻尼系数等）和系统关于振动的构有特性（如固有频率、主振型等）的认识以估计物理参数为任务的叫做物理参数辨识，以估计系统振动第一个逆问题系统（输入）激励（输出）响应√√固有特性为任务的叫做模态参数辨识或试验模态分析2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’13√√?绪论第三类：已知系统和响应，求激励环境预测例如：为了避免产品在公路运输中的损坏，需要通过实地行车记录汽车振动和产品振动，以估计运输过程中是怎样的一种振动环境，运输过程对于产品是怎样的一种激励，这样才能有根据地为产品设计可靠的减震包装第二个逆问题系统（输入）激励（输出）响应√√2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’14√??绪论绪论•绪论•基本概念与学习目的•振动问题的提法•力学模型•振动及系统分类2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’15•力学模型2006年5月4日数学工具：常微分方程16中国力学学会学术大会‘2005’振动系统三要素：质量，刚度，阻尼质量是感受惯性（包括转动惯量）的元件，刚度是感受弹性的元件，阻尼是耗能元件描述振动系统的两类力学模型：（1）连续系统模型（无限多自由度系统，分布参数系统）结构参数（质量，刚度，阻尼等）在空间上连续分布数学工具：偏微分方程（多自由度系统，单自由度系统）（2）离散系统模型结构参数为集中参量绪论绪论•绪论•基本概念与学习目的•振动问题的提法•力学模型•振动及系统分类2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’17•振动及系统分类按运动微分方程的形式可分为：描述其运动的方程为线性微分方程，相应的系统称为线性系统。线性系统的一个重要特性是线性叠加原理成立描述其运动的方程为非线性微分方程，相应的非线性振动需要称为非线性系统。对于非线性振动，线性叠加原理不成立线性振动绪论2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’18•振动及系统分类按激励的有无和性质，振动可以分为：固有振动自由振动强迫振动系统在外部激励作用下所做的振动2006年5月4日秋千被越荡越高。秋千受到的激励以摆长随时间变化的形式19中国力学学会学出术现大，会‘2而00摆5’长的变化由人体的下蹲及站立造成随机振动系统在非确定性的随机激励下所作的振动。例如行驶在公路自激振动系统受其自身运动诱发出来的激励作用而产生和维持的振动。例如提琴发出的乐声，切削加工的高频振动，机翼的颤振等参数振动激励以系统本身的参数随时间变化的形式出现的振动。例如无激励时系统所有可能的运动集合（不是现实的振动，仅反映系统关于振动的固有属性）激励消失后系统所作的振动（现实的振动）上的汽车的振动绪论主要参考文献2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’20•Thomson,W.T.,TheoryofVibrationwithApplications,Prentice-Hall,1972•Merovitch,L.,ElementsofVibrationAnalysis,McGraw-Hill,1975•Timoshenko,S.,VibrationProblemsinEngineering,4ed,JohnWiley&Sons,1974•Tse,FrancisS.,MechanicalVibrationTheoryandApplications,1978•倪振华，振动力学，西安交通大学出版社，1994•方同，薛璞，振动理论及应用，西北工业大学出版社，1998•季文美，机械振动学，科学出版社，1985主要参考文献要求:预习：每次上课前进行预习作业：认真和独立完成作业实验：认真完成实验报告2006年5月4日中国力学学会学术大会‘2005’21要求单自由度系统自由振动教学内容2006年5月4日《振动力学》2单自由度系统自由振动•无阻尼自由振动•能量法•瑞利法•等效质量和等效刚度•阻尼自由振动•等效粘性阻尼•无阻尼自由振动令x为位移，以质量块的静平衡位置为坐标原点，为静变形。当系统受到初始扰动时，由牛顿第二定律，得：m&x&mgk(x)mgk在静平衡位置：固有振动或自由振动微分方程：m&x&kx0单自由度系统自由振动0mx静平衡位置弹簧原长位置k0静平衡位置弹簧原长位置mk2006年5月4日《振动力学》3x固有振动或自由振动微分方程：m&x&kx0令：km0单位：弧度/秒（rad/s）&x&0x02则有：通解：x(t)c1cos(0t)c2sin(0t)Asin(0t)c1,c2：任意常数，由初始条件决定2c1c22振幅：A2006年5月4日《振动力学》42tg1c1c初相位：固有频率单自由度系统自由振动5m&x&kx0km0&x&0x022Ac1c222tg1c1cx(t)c1cos(0t)c2sin(0t)Asin(0t)单自由度系统自由振动xt0A0T2/02006年5月4日《振动力学》m&x&kx0km0&x&0x022Ac1c2222006年5月4日《振动力学》6tg1c1c0：系统固有的数值特征，与系统是否正在振动着以及如何进行振动的方式都毫无关系A,：不是系统的固有属性的数字特征，与系统过去所受到过的激励和考察开始时刻系统所处的状态有关x(t)c1cos(0t)c2sin(0t)Asin(0t)单自由度系统自由振动x&()x&c1b1cos(0)b2sin(0)c2b1sin(0)b2cos(0)x(t)b1cos0(t)b2sin0(t)令：b1x有：单自由度系统自由振动考虑系统在初始扰动下的自由振动x(t)c1cos(0t)c2sin(0t)Asin(0t)02006年5月4日《振动力学》7设t的初始位移和初始速度为：x()x2bx&时刻以后的自由振动解为：xtxcos0tsintx00&00x&零时刻的初始条件：x(0)x0零初始条件下的自由振动：x&02006年5月4日《振动力学》8x&(0)x02x&02Ax0tg1x00sin(0t)Asin(0t)x(t)x0cos(0t)0单自由度系统自由振动x(t)x0cos(0t)sin(0t)Asin(0t)0零初始条件下的自由振动：x&0无阻尼的质量弹簧系统受到初始扰动后，其自由振动是以0为振动频率的简谐振动，并且永无休止初始条件的说明：初始条件是外界能量转入的一种方式，有初始位移即转入了弹性势能，有初始速度即转入了动能单自由度系统自由振动xt0A0T2/0x02006年5月4日《振动力学》9x(t)x0cos(0t)sin(0t)Asin(0t)0零初始条件下的自由振动：x&0无阻尼的质量弹簧系统受到初始扰动后，其自由振动是以0为振动频率的简谐振动，并且永无休止单自由度系统自由振动初始条件：x02,x&00固有频率从左到右：0,20,30时间位置2006年5月4日《振动力学》10单自由度系统自由振动固有频率计算的另一种方式：m&x&kx0km0mgk在静平衡位置：kgm0则有：对于不易得到m和k的系统，若能测出静变形，则用该式计算是较为方便的0mx静平衡位置弹簧原长位置k2006年5月4日《振动力学》11例：提升机系统重物重量W1.47105N钢丝绳的弹簧刚度k5.78104N/cm重物以v15m/min的速度均匀下降W求：绳的上端突然被卡住时，（1）重物的振动频率，（2）钢丝绳中的最大张力。单自由度系统自由振动v2006年5月4日《振动力学》12解：振动频率gk19.6rad/s0则t=0时，有：x0振动解：0重物匀速下降时处于静平衡位置，若将坐标原点取在绳被卡住瞬时重物所在位置vx&0(cm)x(t)sin(t)1.28sin(19.6t)00vx&0单自由度系统自由振动W静平衡位置kxWvx(t)x0cos(0t)sin(0t)2006年5月4日《振动力学》130(cm)x(t)sin(t)1.28sin(19.6t)00振动解：v