量子纠缠隔空作用的数学分析

量子纠缠隔空作用的数学分析作者：林国发QQ:857950856摘要：量子纠缠隔空作用困扰很多人，甚至在科学网上见到几位物理博士经常反驳量子纠缠隔空作用，潘建伟教授说过实验已经证实量子纠缠确实存在隔空作用，本人将从数学上分析量子纠缠隔空作用的原因。分析量子纠缠隔空作用，需要一个以点为单元建立起来的微积分模型，这种模型会涉及很多数学发现，有些不能以我们现有的数学知识体系去理解，而且还会与我们现有数学知识产生矛盾冲突，比如循环整数和微积分无限余纠缠思想等。量子纠缠隔空作用数学分析还揭示出这种隔空作用跟暗物质有直接关系，这种暗物质具有时空纠缠性，在引入暗物质的时空纠缠力后，就可以解释地球上出现过的物体消失和瞬移的原因。关键词：循环整数/空内/空外/原空/余纠缠/原始粒子因为0.9-0.8=0.1所以等式两边同时去掉0与点后有9-8=1，把这类9，8和1称为循环整数。我们知道0.9在任何时候都等于0.9，不可能你在做一道题时前一分钟用的0.9比后一分钟用的0.9小，有0.9的小数位循环与时间没有关系，同理有0.8和0.1小数位循环与时间没有关系，从而推出9，8和1的整数位循环与时间没有关系，有任何时候9=9，8=8和1=1且9的整数位与0.9的小数位个数相等，8的整数位与0.8的小数位个数相等和1的整数位与0.1的小数位个数相等。在上面的基础上我们会得到一个与原有数学知识产生矛盾冲突的数学证明已知：x=0.9，y=(9+x)/10，求证：yx证明：设Q=9.09，有Q-9=1，x=0.9=Q9，y=109.09=1099Q假设yx有1099QQ99×Q+910×9Q9所以假设成立即yx同理可得:0.90.09×10求：1-0.9=？解：1-0.9=1-Q9=QQ9=Q1规定：1.引入时间轴，把Q和Q1分别称为四维空间奇点；2.四维空间里的直线上的点对应数的范围为[-9.9，9.9]；3.构造一个数学空间称为空内，把绝对值小于Q1的数归为空内的数，简称内数；4.构造一个数学空间称为空外，把绝对值是Q正整数倍的数归为空外的数，简称外数；5.引入一个小数点表示空内与四维空间的奇点，101Q=0.0.1；6.引入一个表示空外与四维空间的奇点，Q=1，Q+9=19，Q+9+0.0.1=19.0.1；7.Q1以后用kt表示，kt不表示tk，kt表示四维空间单元。由上规定可知：当x=0.9时，有y=(9+x)/10=0.9.9，有0.09×10=0.9-9kt直线运动的速度设某点沿直线运动，在直线上引入原点和单位点（即表示实数1的点），使直线成为数轴。此外，再取定一个时刻作为测量时间的零点。设动点于时刻t在直线上的位置的坐标为s（简称位置s）。这样，运动完全由某个函数s=)(tf所确定。这函数对运动过程中所出现的t值有定义，称为位置函数。首先取从时刻t到t这样一个时间间隔（t＜t），在这段时间内，动点从位置s=)(tf移动到s=)(tf。这时由所花的时间经过的路程算得的比值tttftfttss)()(令tt，取t-t=kt=Q1，设v=tttftfttss)()(即tttftfvtt)()(lim=kt)()(tftf=Q)()(tftf这时就把这个v称为动点在时刻t的速度。同理可求的曲线C为函数y=)(xf的图形上的一个点M（x，y）处切线的斜率kk=xxxfxfxx)()(limkt)()(xfxf=Q)()(xfxf（xx）或k=xxxfxfxx)()(limkt)()(xfxf=-Q)()(xfxf（xx）由上可看出非匀速直线运动的速度和切线的斜率都归结为如下：xxxfxfxx)()(limkt)()(xfxf=Q)()(xfxf（xx）或xxxfxfxx)()(limkt)()(xfxf=-Q)()(xfxf（xx）注：0xx均取0xxkt定义设连续函数y=)(xf在点x的某个领域内有定义，当自变量x在x处取得增量kt（点x+kt仍在该领域内）时，则称函数y=)(xf在点x处可点导，相应地函数取得增量y=)(ktxf-)(xf，y与kt之比称这个函数y=)(xf在点x处的点导数，记为)(,xf，即)(,xf=ktxfktxfkty)()(上面讲的是函数在一点处可点导。由上可知连续函数y=)(xf在开区间I内除了x最大值不可点导其它点都可点导。这时，对于任一xI（x最大值除外）,都对应着)(xf的一个确定的点导数值。这样就构成了一个新的函数，这个函数叫做原来函数y=)(xf的点导函数，记作,y，)(,xf，ktxkf)(，或ktky。由上面我们可推知：y=)(xf在点x可点导，则函数在该点必连续，连续也必定可点导，这里有不同于高等数学的函数连续不一定可导。求点导数举例例1求函数)(xf=C（C为常数）的点导数。解)(,xf=ktxfktxf)()(=ktCC=0即常数的点导数等于零与高等数学函数求导结果一样。例2求函数)(xf=3x在ax处的点导数。解)(,af=ktafktaf)()(=ktakta33)(=3223ktakta高等数学函数求导结果为)(,af=32a+3ax+2x（x0）3223ktakta和32a+3ax+2x（x0）的极限都为32a同理可得知其它函数求导和求点导结果的极限相等。定义如果在区间I上，可点导函数)(xF的点导函数为)(xf，即对任一Ix，都有)()(,xfxF或ktxfxkF)()(，那么函数)(xF就成为))()((ktxfxf或在区间I上的原函数。原函数存在定理如果函数)(xf在区间I上连续，那么在区间I上存在可点导函数)(xF，使对任一Ix都有)()(,xfxF，有：连续函数一定有原函数。定义在区间I上，函数)(xf的带有任意常数项的原函数称为))()((ktxfxf或在区间I上的点不定积分，记作ktxf)(，其中记号称为点积分号，)(xf称为点被积函数，ktxf)(称为点被积表达式，x称为点积分变量。点不定积分的性质1设函数)(xf及)(xg的原函数存在，则ktxgktxfktxgxf)()()]()([点不定积分的性质2设函数)(xf的原函数存在，a为非零常数，则ktxfaktxaf)()(定义设连续函数)(xf在[a,b]中插了n-1个点(n-10且n为整数)，每相邻两个点之间的距离都等于kt，有a+nkt=b=a+nkt，作函数值)(iktaf与相邻两点距离kt的乘积)(iktafkt（i=1,2,3,…,n），并作出和ktiktafSni1)(，S称为函数)(xf在区间[a,b]上的点定积分（简称点积分），记作baktxf)(其中)(xf叫做点被积函数，ktxf)(称为点被积表达式，x称为点积分变量，a叫做点积分下限，b叫做点积分上限，[a,b]叫做点积分区间。牛顿-莱布尼茨公式推导定理如果函数)(xF是连续函数)(xf在区间[a,b]上的一个原函数，则baktxf)(=)()(aFbF因为baktxf)(=ktktbfktbfktbfktafktafaf)]()2()3()2()()([又因为函数)(xF是连续函数)(xf在区间[a,b]上的一个原函数所以)(,xF=)(xf=ktxFktxF)()(所以baktxf)(=[ktaFktaF)()(+ktktaFktaF)()2(+ktktaFktaF)2()3(+…+ktktbFktbF)3()2(+ktktbFktbF)2()(+ktktbFbF)()(]kt=)()(aFktaF+)()2(ktaFktaF+)2()3(ktaFktaF+…+)3()2(ktbFktbF+)2()(ktbFktbF+)()(ktbFbF=)()(aFbF所以baktxf)(=)()(aFbF点反常积分只要把高等数学反常积分的dx全部换成kt=99.01Q就是点反常积分。如下（图一）y=f(x)在区间[a,b]上连续，求y=f(x)的弧长解：我们把y=f(x)弧长分割成无数个小直角三角形的斜边，所有小直角三角形的底边都为kt，可求得小直角三角形的高为：)()(xfktxf，小直角三角形的斜边长为：22)]()([ktxfktxf，22)]()([ktxfktxf=kt1)]()([22ktxfktxf=kt1)]([2,xf=kt1)]([2,xf)(xf在区间[a,b]的弧长为C=baxf1)]([2,kt举例求xy，]2,0[x的弧长解：C=baxf1)]([2,kt=20211kt=202x=22如下（图一）y=f(x)在区间[a,b]上非负连续，由直线x=a，x=b，y=0及曲线y=f(x)所围成的图形称为曲边梯形，求曲边梯形的面积S（图一）取区间[a,b]中所有空数，组成T区间[a,b]，可知任何两个相邻空数间的距离都为kt,有S=kt×[f(a+kt)+f(a+kt2)+f(a+kt3)+f(a+kt4)+...+f(b-kt2)+f(b-kt)+f(b)]=ktabiiafkt)(=baktxf)(当a=b时，同一个数间的距离为零，有baktxf)(=0×f(a)=0，求隐函数的点导数例如：求由方程0exyey所确定的隐函数的点导数ktky解：我们把方程两边分别对x求点导数，注意)(xyy方程左边对x求点导得ktkyxyktkyektexyekyy)(，方程右边对x求点导得0)0(,由于等式两边对x的点导数相等，所以0ktkyxyktkyey，从而得到yexyktky（0yex）在这个结果中，分式中的)(xyy是由方程0exyey所确定的隐函数。x=ayx0Sx=b点偏导数以二元函数),(yxfz为例，如果只有自变量x变化，而自变量y固定（即看作常量），这时它就是x的一元函数，这函数对x的点导数，就称为二元函数),(yxfz对于x的点偏导数，即有如下定义：定义设函数),(yxfz在点),(yx的某一领域内有定义，当y固定在y而x在x处有增量x时，相应地函数有增量),(),(yxfyxxf，如果xyxfyxxfx),(),(lim0存在，则我们取2ktx，22),(),(ktyxfyktxf称为函数),(yxfz在点),(yx处对x的点偏导数，记作yyxxxz，yyxxxz或),(yxfx类似地，函数),(yxfz在点),(yx处对y的点偏导数定义为22),(),(),(ktyxfktyxfyxfy记作yyxxyz，yyxxyz或),(yxfy点偏导数的概念还可以推广到二元以上的函数，例如三元函数),,(zyxfu在点),,(zyx处对x的偏导数定义为33),,(),,(),,(ktzyxfzyktxfzyxfx，其中点),,(zyx是函数),,(zyxfu的定义域的内点。二重点积分的概念定义设),(yxf是有界闭区域D上的有界函数，将闭区域D分割成n个小闭区域，每个小闭区域都是面积2ktx的小正方形，在每个小正方形里任取一点),(iiyx，作乘积2),(ktyxfii，并作和21),(ktyxfiini，若和的极限存在，则称此极限为函数),(y