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气体放电中等离子体的研究131120161李晓曦摘要:本文阐述了气体放电中等离子体的特性及其测试方法,分别使用单探针法和双探针法测量了等离子体参量,最后对本实验进行了讨论。关键词:等离子体,等离子体诊断,探针法1.引言等离子体作为物质的第四态在宇宙中普遍存在。在实验室中对等离子体的研究是从气体放电开始的。近年来等离子体物理学有了较快发展,并被应用于电力工业、电子工业、金属加工和广播通讯等部门,特别是等离子体的研究,为利用受控热核反应,解决能源问题提供了诱人的前景。2.等离子体的物理特性及描述等离子体定义为包含大量正负带电粒子、而又不出现净空间电荷的电离气体。等离子体有一系列不同于普通气体的特性:(1)高度电离,是电和热的良导体,具有比普通气体大几百倍的比热容。(2)带正电的和带负电的粒子密度几乎相等。(3)宏观上是电中性的。描述等离子体的一些主要参量为:(1)电子温度Te。它是等离子体的一个主要参量,因为在等离子体中电子碰撞电离是主要的,而电子碰撞电离与电子的能量有直接关系,即与电子温度相关联。(2)带电粒子密度。电子密度为ne,正离子密度为ni,在等离子体中ne≈ni。(3)轴向电场强度EL。表征为维持等离子体的存在所需的能量。(4)电子平均动能Ee。(5)空间电位分布。本实验研究的是辉光放电等离子体。辉光放电是气体导电的一种形态。当放电管内的压强保持在10~102Pa时,在两电极上加高电压,就能观察到管内有放电现象。辉光分为明暗相间的8个区域,在管内两个电极间的光强、电位和场强分布如图1所示。8个区域的名称为(1)阿斯顿区,(2)阴极辉区,(3)阴极暗区,(4)负辉区,(5)法拉第暗区,(6)正辉区,(7)阳极暗区,(8)阳极辉区。其中正辉区是等离子区。图13.等离子体诊断测试等离子体的方法被称为诊断。等离子体诊断有探针法,霍尔效应法,微波法,光谱法等。本次实验中采用探针法。探针法分单探针法和双探针法。(1)单探针法。探针是封入等离子体中的一个小的金属电极(其形状可以是平板形、圆柱形、球形)。以放电管的阳极或阴极作为参考点,改变探针电位,测出相应的探针电流,得到探针电流与其电位之间的关系,即探针伏安特性曲线,如图2所示。对此曲线的解释为:图2在AB段,探针的负电位很大,电子受负电位的排斥,而速度很慢的正离子被吸向探针,在探针周围形成正离子构成的空间电荷层,它把探针电场屏蔽起来。等离子区中的正离子只能靠热运动穿过鞘层抵达探针,形成探针电流,所以AB段为正离子流,这个电流很小。过了B点,随着探针负电位减小,电场对电子的拒斥作用减弱,使一些快速电子能够克服电场拒斥作用,抵达探极,这些电子形成的电流抵消了部分正离子流,使探针电流逐渐下降,所以BC段为正离子流加电子流。到了C点,电子流刚好等于正离子流,互相抵消,使探针电流为零。此时探针电位就是悬浮电位UF。继续减小探极电位绝对值,到达探极电子数比正离子数多得多,探极电流转为正向,并且迅速增大,所以CD段为电子流加离子流,以电子流为主。当探极电位UP和等离子体的空间电位US相等时,正离子鞘消失,全部电子都能到达探极,这对应于曲线上的D点。此后电流达到饱和。如果UP进一步升高,探极周围的气体也被电离,使探极电流又迅速增大,甚至烧毁探针。由单探针法得到的伏安特性曲线,可求得等离子体的一些主要参量。对于曲线的CD段,由于电子受到减速电位(UP-US)的作用,只有能量比e(UP-US)大的那部分电子能够到达探针。假定等离子区内电子的速度服从麦克斯韦分布,则减速电场中靠近探针表面处的电子密度ne,按玻耳兹曼分布应为(1)式中no为等离子区中的电子密度,Te为等离子区中的电子温度,k为玻耳兹曼常数。在电子平均速度为ve时,在单位时间内落到表面积为S的探针上的电子数为:(2)将(1)式代入(2)式得探针上的电子电流:(3)其中(4)对(3)式取对数(5)其中故espekTUUenn)(exp0常数esokTeUIln(6)可见电子电流的对数和探针电位呈线性关系。图3作半对数曲线,如图3所示,由直线部分的斜率tg,可决定电子温度Te:(7)若取以10为底的对数,则常数11600应改为5040。电子平均动能Ee和平均速度ve分别为:(8)(9)式中me为电子质量。由(4)式可求得等离子区中的电子密度:(10)式中I0为UP=Us时的电子电流,S为探针裸露在等离子区中的表面面积。(2)双探针法。双探针法是在放电管中装两根探针,相隔一段距离L。双探针法的伏安特性曲线如图4所示。在坐标原点,如果两根探针之间没有电位差,它们各自得到的电流相等,所以外电流为零。然而,一般说来,由于两个探针所在的等离子体电位稍有不同,所以外加电压为零时,电流不是零。随着外加电压逐步增加,电流趋于饱和。最大电流是饱和离子电流Is1、Is2。常数epkTeUIlnkTEe23eeemkTv8eeoeoekTmeSIveSIn24图4双探针法有一个重要的优点,即流到系统的总电流决不可能大于饱和离子电流。这是因为流到系统的电子电流总是与相等的离子电流平衡。从而探针对等离子体的干扰大为减小。由双探针特性曲线,通过下式可求得电子温度Te:(11)式中e为电子电荷,k为玻耳兹曼常数,Ii1、Ii2为流到探针1和2的正离子电流。它们由饱和离子流确定。0UdUdI是U=0附近伏安特性曲线斜率。电子密度ne为:(12)式中M是放电管所充气体的离子质量,S是两根探针的平均表面面积。Is是正离子饱和电流。4.用单探针法测量等离子体参量仪器联线如图5所示。图502121UiiiiedIdUIIIIkeTesekTMeSIn2测量时采样电阻设定为1000,放电电流设定为90mA。计算机自动生成的测量结果如下。作半对数曲线如图6所示。探针直径(mm):0.45探针轴向间距(mm):30.00放电管内径(mm):6.00平行板面积(mm^2):8.00平行板间距(mm):4.00亥姆霍兹线圈直径(mm):200.00亥姆霍兹线圈间距(mm):100.00亥姆霍兹线圈匝数:400放电电流(mA):90单探针序号:1取样电阻值(Ω):1000实验结果:U0=30.93VI0=4009.32uAtgΦ=0.84Te=1.39E+004KVe=7.32E+005m/sNe=8.60E+017n/m^3Ee=2.87E-019J图6现依据公式计算如下:在实验数据中选择两点(32.194830,ln525.962),(32.997190,ln808.423)计算tg:0.53tg42.1910eeTKktg589,1910/eeekTvmsm1730248.5410(/4)eeInmedv191.54.5310eeEkTJ与计算机计算出的结果基本相等。5.用双探针法测量等离子体参量仪器联线如图7所示。图7测量时采样电阻设定为1000,放电电流设定为90mA。计算机自动生成的测量结果如下。其中实验参数与单探针法相同,参见上页。作半对数曲线如图8所示。实验结果:I1=334.27uAI2=332.50uAtgΦ=2.2E-004Te=9.00E+003KNe=1.91E+017n/m^3图8可见单探针法与双探针法测出的数据在数量级上是一致的。6.对实验的讨论(1)气体放电中的等离子体有什么特征?虽然宏观上的等离子体是电中性的,但是由于电子的热运动,等离子体局部会偏离电中性。电荷之间的库伦相互作用,使这种偏离电中性的范围不能无限扩大,最终使得电中性得以恢复。偏离电中性的区域最大尺度称为德拜长度,当系统尺度大于德拜长度时,系统呈电中性,当系统尺度小于德拜长度时,系统可能出现非电中性。(2)等离子体有哪些主要参量?除了电子温度Te。它是等离子体的一个主要参量,因为在等离子体中电子碰撞电离是主要的,而电子碰撞电离与电子的能量有直接关系,即与电子温度相关联;带电粒子密度。电子密度为ne,正离子密度为ni,在等离子体中ne≈ni;轴向电场强度EL。表征为维持等离子体的存在所需的能量;电子平均动能Ee;空间电位分布这些之外,由于等离子体中带电粒子间的相互作用是长程的库仑力,使他们在无规则的热运动之外,能产生某些类型的集体运动,如离子震荡,其频率称为朗缪尔频率或离子体频率。电子震荡时辐射的电磁波称为等离子体电磁波。(3)探针法对探针有什么要求?对探针的一般要求是:1)电子和离子打到探针表面后被完全吸收,不会发生次级电子发射。2)探针熔点较高,不会在放电过程中熔化。3)探针不会与等离子体发生化学反应。4)探针的线度适中:既要明显大于其表面的正离子鞘层的厚度,以减少正离子鞘层的厚度在测量过程中的变化造成的影响;又要小于离子和电子的自由程,减小对等离子体的干扰。另外使用双探针法时,两探针应垂直于放电电流方向放置,使两个探针所在的等离子体电位尽量相同。两个探针的间距不宜过近,以免两个探针表面的离子鞘相互干扰。(3)分析误差原因,提出改进措施。从实验数据来看,单探针法与双探针法的测量结果存在一定差异。单探针法存在明显的误差。图6没有图3那样明显的线性增大区和拐点,并且电流不能达到饱和,持续增加。这样就很难准确求出tgΦ。其原因是离子鞘层的厚度随UP增大而改变,造成探针等效表面积改变,从而使到达探针表面的电子数偏离理论值。另外当探极电位UP接近等离子体的空间电位US时,由于探针的边缘效应,事实上离子鞘层的厚度随UP增大而增大,其结果是探针等效表面积增大,探针电流也持续增大,在本实验条件下不能达到饱和。对于双探针法,由于探针为平行板,离子鞘层的厚度对探针等效表面积的影响不大,因此离子鞘层的厚度改变对实验结果的影响也不明显。综上,双探针法的测量结果更准确。对于单探针法,可作如下改进:适当选取探针的表面积,同时减小离子和电子的浓度,增大其平均自由程。
本文标题:气体放电中等离子体的研究
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