普通物理学第六版7-6

上页下页返回退出上页下页返回退出静电感应：在电场力作用下，导体中自由电子作宏观定向运动，使电荷产生重新分布的现象。1.金属导体与电场的相互作用导体的特征：导体内存在大量的自由电子无外场时：无规运动0EE在外场中：无规运动宏观定向运动0E§7-6静电场中的导体一、导体的静电平衡上页下页返回退出上页下页返回退出静电感应过程E00感外EE导体达到静电平衡上页下页返回退出上页下页返回退出静电平衡：导体内部及表面均无电荷定向运动，导体上电荷及空间电场分布达到稳定。条件：0'0'0表面表面内EEEEEE或导体是等势体导体表面是等势面。2.导体的静电平衡导体上感应电荷将对原来的外加电场施加影响，改变其分布。上页下页返回退出上页下页返回退出金属球放入前电场为一均匀场E上页下页返回退出上页下页返回退出金属球放入后电场线发生弯曲电场为一非均匀场+++++++E上页下页返回退出上页下页返回退出导体球感应电荷激发的电场上页下页返回退出上页下页返回退出二、导体上电荷的分布1.实心导体静电平衡下,导体所带的电荷只能分布在体的外表面上，内部无净电荷。0E0dSSE0dViiVq证明：在导体内任取体积元Vd由高斯定理体积元是任取的0导体内各处Vd+++++++++++++++++++上页下页返回退出上页下页返回退出导体静电平衡时，净电荷只能分布在导体表面！如果有空腔,且空腔中无电荷,则如果有空腔,且空腔中有电荷,则空腔内表面和导体中无净电荷，净电荷只能分布在导体外表面！在内、外表面分别分布有与腔内电荷电性相反和相同的等量净电荷！S---------------+q2.对于内部有空腔的导体,当处于静电平衡时：++++++++++++++上页下页返回退出上页下页返回退出导体的表面场强由高斯定理可证明n0Ee外表面E证明：dESES侧面下底上底SESESEddd00d上底SE底外表面SE由高斯定理0/底S,0外表面E矢量式：n0eE外表面ne为导体表面法向矢量故0d/SSESq上页下页返回退出上页下页返回退出B孤立导体+++++++++++++++++++c导体球孤立带电对于孤立带电导体,电荷在其表面上的分布由导体表面的曲率决定。在表面凸出的尖锐部分(曲率是正值且较大)电荷面密度较大CBACA在比较平坦部分(曲率较小)电荷面密度较小，在表面凹进部分带电面密度最小。孤立球体表面电荷均匀分布。上页下页返回退出上页下页返回退出例题7-18两个半径分别为R和r的球形导体（Rr），用一根很长的细导线连接起来（如图），使这个导体组带电，电势为V，求两球表面电荷面密度与曲率的关系。Q解：两个导体所组成的整体可看成是一个孤立导体系，在静电平衡时有一定的电势值。设这两个球相距很远，使每个球面上的电荷分布在另一球所激发的电场可忽略不计。细线的作用是使两球保持等电势。因此，每个球又可近似的看作为孤立导体，上页下页返回退出上页下页返回退出rqRQV00π41π41rRqQ可见大球所带电荷量Q比小球所带电量q多。两球的电荷密度分别为2π4,2π4rqRQrR对孤立导体可见电荷面密度和半径成反比，即曲率半径愈小（或曲率愈大），电荷面密度愈大。在两球表面上的电荷分布各自都是均匀的。设大球所带电荷量为Q，小球所带电荷量为q，则两球的电势为上页下页返回退出上页下页返回退出尖端放电现象在导体的尖端附近,由于场强很大,当达到一定量值时,空气中原留有的离子在这个电场作用下将发生激烈的运动,并获得足够大的动能与空气分子碰撞而产生大量的离子,其中和导体上电荷异号的离子,被吸收到尖端上,与导体上的电荷相中和,而和导体上电荷同性的离子,则被排斥而离开尖端,作加速运动，这使得空气被“击穿”而产生的放电现象称为尖端放电现象。++++++++++++++++++++++++由于尖端放电产生的“电风”+++上页下页返回退出上页下页返回退出尖端放电原理的应用在高压设备中，为了防止因尖端放电而引起的危险和漏电造成的损失,具有高电压的零部件的表面必须做得十分光滑并尽可能做成球面。避雷针：利用尖端放电使建筑物避免“雷击”的。电晕现象静电喷漆上页下页返回退出上页下页返回退出例题7-19（1）如果人体感应出1μC的电荷，试以最简单的模型估计人体的电势可达多少？（2）在干燥的天气里，空气的击穿电场强度为3MV/m，当人手指接近门上的金属门把手时可能产生的电火花有多长？解：把人体看作半径1m的球体，于是人的电势为30109π4RqVV火花放电长度为3EVdm上页下页返回退出上页下页返回退出例题7-20两平行放置的带电大金属板A和B，面积均为S，A板带电QA，B板带电QB，忽略边缘效应，求两块板四个面的电荷面密度。解：设两板四个面的电荷面密度分别为，，，。12341234AB1P2P在两个板内各选一点P1、P2，由于静电平衡，导体内任一点电场强度为零10pE20pEx由于电场为四个面上电荷共同激发的，取x轴正方向如图。上页下页返回退出上页下页返回退出对P10222204030201E0222204030201E对P2得3241,可见，平行放置的带电大金属板相向两个面上电荷面密度大小相等，符号相反；相背两个面上电荷面密度大小相等，符号相同。SQQ2BA41SQQ2BA411234AB1P2Px,,B43A21QSQS所以上页下页返回退出上页下页返回退出例题7-21静电除尘器由半径为ra的金属圆筒(阳极)和半径为rb的同轴圆细线(阴极)。如果空气在一般情况下的击穿电场强度为3.0MV/m,试提出一个静电除尘器圆筒和中心线粗细的设计方案。灰尘出口解:中心轴线带电后,距中心轴r处的电场强度rE0π2abdrrrEU这里是中心轴线上的电荷线密度。中心轴线与金属圆筒间的电势差为上页下页返回退出上页下页返回退出abdπ20rrrrba0lnπ2rr上面两式相除消去,有balnrrrUE上式说明中心轴线与金属圆筒间加上电势差U后,在圆筒内的电场随r迅速减小。中心轴线处电场最强,靠近外圆筒处最弱.在所加电压和某点场强(如:筒内表面附近为3.0MV/m)已知情况下,利用上面场强公式原则上可以算出所需筒与线的尺寸。但这是一超越方程,一般用计算机进行数值求解。上页下页返回退出上页下页返回退出空腔导体内外的静电场三、空腔导体内外的静电场与静电屏蔽1.腔内无带电体假设内表面一部分带正电，另一部分带等量的负电，则必有电场线从正电荷出发终止于负电荷。L取闭合路径L，一部分在空腔，一部分在导体中。导体内沿电场线lElElELddd0与静电场环路定理矛盾，原假设不成立。导体内部及腔体的内表面处处无净电荷。内表面电荷代数和为零。上页下页返回退出上页下页返回退出腔内无带电体，空腔导体外的电场由空腔导体外表面的电荷分布和其它带电体的电荷分布共同决定。空腔内不受外电场的影响。上页下页返回退出上页下页返回退出2.腔内有带电体腔体内表面所带的电量和腔内带电体所带的电量等量异号，腔体外表面所带的电量由电荷守恒定律决定，腔外导体和电场不影响腔内电场。腔内电荷的位置不影响导体外电场。外表面接地，腔外电场消失。上页下页返回退出上页下页返回退出静电屏蔽在静电平衡状态下，空腔导体外面的带电体不会影响空腔内部的电场分布；一个接地的空腔导体，空腔内的带电体对腔外的物体不会产生影响。这种使导体空腔内的电场不受外界影响或利用接地的空腔导体将腔内带电体对外界影响隔绝的现象，称为静电屏蔽。根据静电平衡时导体内部电场处处为零的特点，利用空腔导体将腔内外的电场隔离，使之互不影响。上页下页返回退出上页下页返回退出a.腔内无带电体：腔外电场不能穿入腔内，腔内电场恒为零。0Eq－qb.腔内有带电体：导体接地，可屏蔽内电场。q上页下页返回退出上页下页返回退出静电屏蔽的应用精密电磁仪器金属外罩使仪器免受外电场干扰。高压设备金属外罩避免其电场对外界产生影响。电磁信号传输线外罩金属丝编制屏蔽层免受外界影响。高压带电作业中工人师傅穿的金属丝编制的屏蔽服使其能够安全地实施等电势高压操作。上页下页返回退出上页下页返回退出法拉第对800千伏火花放电的屏蔽实验法拉第上页下页返回退出上页下页返回退出例题7-22在内外半径分别为R1和R2的导体球壳内，有一个半径为r的导体小球，小球与球壳同心，让小球与球壳分别带上电荷量q和Q。试求：（1）小球的电势Vr，球壳内、外表面的电势；（2）小球与球壳的电势差；（3）若球壳接地，再求小球与球壳的电势差。1R2Rr上页下页返回退出上页下页返回退出解：（1）由对称性可以肯定，小球表面上和球壳内外表面上的电荷分布是均匀的。小球上的电荷q将在球壳的内外表面上感应出－q和＋q的电荷，而Q只能分布在球壳的外表面上，故球壳外表面上的总电荷量为q+Q。小球和球壳内外表面的电势分别为210π41RQqRqrqVr202110π4π411RQqRQqRqRqVR上页下页返回退出上页下页返回退出202220π4π412RQqRQqRqRqVR1011π4RrqVVRr球壳内外表面的电势相等。（3）若外球壳接地，则球壳外表面上的电荷消失。两球的电势分别为（2）两球的电势差为1011π4RrqVr021RRVV上页下页返回退出上页下页返回退出1011π4RrqVVRr两球的电势差仍为由结果可以看出，不管外球壳接地与否，两球的电势差恒保持不变。当q为正值时，小球的电势高于球壳；当q为负值时，小球的电势低于球壳,与小球在壳内的位置无关，如果两球用导线相连或小球与球壳相接触，则不论q是正是负，也不管球壳是否带电，电荷q总是全部迁移到球壳的外边面上，直到Vr－VR=0为止。上页下页返回退出上页下页返回退出选择进入下一节§7-0教学基本要求§7-1物质的电结构库仑定律§7-2静电场电场强度§7-3静电场的高斯定律§7-4静电场的环路定律电势§7-5电场强度与电势梯度的关系§7-6静电场中的导体§7-7电容器的电容§7-8静电场中的电介质§7-9有电介质时的高斯定律电位移§7-10静电场的能量