第十一节节流膨胀与焦耳-汤姆逊实验

压缩区多孔塞膨胀区1p2p111,,pVT压缩区膨胀区1p2p222,,pVT多孔塞节流膨胀过程压缩区多孔塞膨胀区1p2p111,,pVT一、Joule-Thomson实验2.11节流膨胀与Joule-Thomson实验压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p压缩区多孔塞膨胀区1p2p222,,pVT绝热条件下，气体始末态压力分别保持恒定条件下的膨胀过程。e,11WpV左侧：21UUUW右侧：e,22WpV11110ppVV22220pVpVQ=0ee,1e,21122e21UUUW节流过程是个恒焓过程21HH1122pVpV0H222111UpVUpV二、节流膨胀的热力学特征真实气体的焓不只是温度的函数，而且是体积或压力的函数。即：pTfHVTfH,,或真实气体的热力学能也不只是温度的函数，而且是体积或压力的函数。即pTfUVTfU,,或致冷效应室温常压下的多数气体，经节流膨胀后温度下降的现象。致热效应氢、氦等少数气体，经节流膨胀后温度上升的现象。三、Joule-Thomson系数J-TJ-T()HTp称为Joule-Thomson系数。J-TdT＜0如:CF4∴＞0当时的温度称为转化温度，这时气体经焦-汤实验，温度不变。J-T0∵dp＜0＜0dT＞0如:H2、He=0dT=0如:pg