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1汽车系统动力学马天飞第二章车辆动力学建模方法及基础理论2第一节动力学方程的建立方法牛顿矢量力学体系质点系动量定理质点系动量矩定理优缺点物理意义比较直观需取分离体,引入铰链约束力再消去,繁琐需进行接地参考基,车辆、车轮参考基的坐标变换汽车系统动力学马天飞idtdFpOOdtdML3分析力学体系动力学普遍方程1760年,拉格朗日依据虚位移原理建立:拉格朗日方程对系统的总动能和总势能求偏导数得到:坐标数量大大减少;自动消去无功内力;广义坐标的选取依靠经验;能量函数可能很复杂。汽车系统动力学马天飞n1iaiii0)m(Frr)n,...,2,1i(EEEEdtdiiDiViTiTQqqqq4虚功率原理虚功率形式的动力学普遍方程1908年,若丹依据虚功率原理推导出:也称为虚速度原理特别适用于带有非完整约束的质点系汽车系统动力学马天飞n1iaiii0)m(Frr高斯原理1829年,高斯提出动力学普遍方程n1iaiii0)m(Frr5第二节非完整系统动力学非完整系统动力学简介约束和约束方程力学系统在运动时会受到某些几何和运动学特性的限制,这些构成限制条件的物体称为约束。用数学方程表示的约束关系称为约束方程。1894年,德国赫兹将约束系统分为“完整”和“非完整”两大类。具有完整约束的力学系统称为完整系统;具有非完整约束的力学系统称为非完整系统;汽车系统动力学马天飞6非完整系统动力学简介完整约束与非完整约束完整约束:约束方程只是系统位形及时间的解析方程。一般形式非完整约束:微分方程是不可积分的微分方程。一阶非完整约束方程的一般形式汽车系统动力学马天飞)m,...,2,1j(0)t,,...,,(n21jqqq)m,...,2,1j(0)t,,...,,,,...,,(n21n21jqqqqqq7非完整约束方程的实例车轮在垂直平面内沿坐标轴滚动假设车轮为刚体圆盘且只滚不滑。可以得到约束方程约束方程为一阶微分方程。忽略初始条件,通过积分可以得到只是系统位形x和θ及时间的方程,因此是完整约束方程。汽车系统动力学马天飞00rθ-x0θrx8非完整约束方程的实例车轮在垂直平面内滚动假设车轮为刚体圆盘,只滚不滑且不能侧向滑动。φ为轮心矢量与x轴的夹角,是时间的函数。可以得到非完整约束方程组汽车系统动力学马天飞cosysinx00rr9非完整约束方程的实例考虑车轮定位参数的约束方程考虑车轮的外倾角和前束角,车轮呈空间倾斜状态。可以得到约束方程组汽车系统动力学马天飞0sinz0)sincoscossinsin(y0)coscossinsincos(x0Ctttt0Ctttt0Crrr10车辆动力学中应用非完整约束的利弊传统方法中,车轮和地面间的约束是用力和力矩描述的,其规律不易获得。采用非完整约束可以避免它;与车轮实际运动状况相符,更精确;要想获得车轮与地面之间的作用力,采用拉格朗日待定乘子法即可求出约束力;在控制动力学中,控制装置可以处理成非完整约束形式,便于研究;因为具有不可积分的微分约束,广义坐标的变分不再独立,第二类拉格朗日方程不能应用,要用更复杂的微分方程描述。汽车系统动力学马天飞11第三节多体系统动力学方法发展概况欧拉代表的经典刚体动力学在天体运动研究、陀螺理论、简单机构的定点运动研究方面做出贡献;20世纪60、70年代,提出复杂系统动力学问题的解决方法。所推导的数学模型都适用于计算机建模和计算。多体系统动力学是研究多体系统运动规律的科学。适用于车辆设计、航天控制、机器人、机械动力学领域。汽车系统动力学马天飞12研究方法多刚体系统动力学研究方法牛顿-欧拉方法拉格朗日方程法(ADAMS、DADS软件)图论(R-W)方法凯恩方法变分方法旋量方法优点适用对象广泛,通用性强;可计算大位移运动,便于研究几何非线性问题;不用推导公式,模型精度高。汽车系统动力学马天飞13研究方法多柔体系统动力学研究方法包含柔性部件,自身的变形和刚体运动相互影响。基本原理和方法牛顿-欧拉方法虚位移方法二者的变形方法(如凯恩方法)建立方程的关键问题动坐标的选择:消除耦合且处理为线性变形弹性变形模态的选择约束条件的处理:弹-弹耦合约束的处理汽车系统动力学马天飞14研究方法车辆建模中对柔体的考虑(柔体部件的建模方法)离散化方法划分为刚体,用力元约束;钢板弹簧的建模;适用于形状和力学特性较规则的简单模型。汽车系统动力学马天飞15研究方法车辆柔体部件的建模模态集成法利用有限元方法计算柔体模态,集成到多体系统中建模。局部小变形,整体大变形。考虑车身、车架柔性的刚弹耦合建模。汽车系统动力学马天飞
本文标题:02-车辆动力学建模方法及基础理论
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