传热学教案1

15第1章绪论1.1概述1.1.1、传热学研究内容传热学是研究热量传递规律的学科，研究热量传递的机理、规律、计算和测试方法。热量传递过程的推动力：温差1)物体内只要存在温差，就有热量从物体的高温部分传向低温部分；2)物体之间存在温差时，热量就会自发的从高温物体传向低温物体。1.1.2、传热学研究中的连续介质假设将假定所研究的物体中的温度、密度、速度、压力等物理参数都是空间的连续函数。1.1.3、传热学与工程热力学的关系相同点：传热学以热力学第一定律和第二定律为基础。不同点a）定义：工程热力学：热能的性质、热能与机械能及其他形式能量之间相互转换的规律。传热学：热量传递过程的规律。b)状态工程热力学：研究平衡态；传热学：研究过程和非平衡态16c）时间工程热力学：不考虑热量传递过程的时间。传热学：时间是重要参数。1.1.4、传热学的应用自然界与生产过程到处存在温差—传热很普遍传热学在日常生活、生产技术领域中的应用十分广泛。热量传递中的三类问题强化传热削弱传热温度控制日常生活中的例子a人体为恒温体。若房间里气体的温度在夏天和冬天都保持22度，那么在冬天与夏天、人在房间里所穿的衣服能否一样？为什么？b夏天人在同样温度（如：25度）的空气和水中的感觉不一样。为什么？c北方寒冷地区，建筑房屋都是双层玻璃，以利于保温。如何解释其道理？越厚越好？d冬天，经过在白天太阳底下晒过的棉被，晚上盖起来为什么感到很暖和？并且经过拍打以后，为什么效果更加明显？e为什么水壶的提把要包上橡胶？f不同材质（塑料、金属）的汤匙放入热水中，哪个黄油融解更快？生产技术领域大量存在传热问题17a航空航天：卫星与空间站热控制；空间飞行器重返大气层冷却；超高音速飞行器冷却；b微电子：电子芯片冷却c生物医学：肿瘤高温热疗；生物芯片；组织与器官的冷冻保存d军事：飞机、坦克；激光武器；弹药贮存e制冷：跨临界二氧化碳汽车空调/热泵；高温水源热泵f新能源：太阳能；燃料电池o很多行业中如何让热量有效地传递成为解决问题的关键o大规模集成电路芯片的散热问题o航天飞机的有效冷却和隔热o材料加工行业的散热问题传热学的研究方法实验测定理论分析数值模拟1.2热量传递的三种基本方式热能传递基本方式：导热（热传导）、对流、热辐射1.2.1导热（热传导）1概念定义：物体各部分之间不发生相对位移时，依靠分子、原子及自由电子等微观粒子的热运动而产生的热量传递称导热。如：固体与固体之间及固体内部的热量传递。182、导热的特点•必须有温差•物体直接接触•依靠分子、原子及自由电子等微观粒子热运动而传递热量；不发生宏观的相对位移•没有能量形式之间的转化3、导热的基本规律•1）傅立叶定律•1822年，法国物理学家如图1-1所示的两个表面分别维持均匀恒定温度的平板，是个一维导热问题。考察x方向上任意一个厚度为dx的微元层。根据傅里叶定律，单位时间内通过该层的导热热量与当地的温度变化率及平板面积A成正比，即dxdtA1-1式中λ是比例系数，称为热导率，又称导热系数，负号表示热量传递的方向与温度升高的方向相反。•2）热流量单位时间内通过某一给定面积的热量称为热流量，记为Φ，单位W。•3）热流密度（面积热流量）19单位时间内通过单位面积的热量称为热流密度，记为q，单位W/㎡。当物体的温度仅在x方向发生变化时，按傅立叶定律，热流密度的表达式为:dtqAdx1-2•4）导热系数λλ表征材料导热性能优劣的参数，是一种物性参数，单位：W/m·k。不同材料的导热系数值不同，即使同一种材料导热系数值与温度等因素有关。金属材料最高，良导电体，也是良导热体，液体次之，气体最小。例题1-1有三块分别由纯铜（热导率λ1=398W/(m·K)）、黄铜（热导率λ2=109W/(m·K)）和碳钢（热导率λ3=40W/(m·K)）制成的大平板，厚度都为10mm，两侧表面的温差都维持为tw1–tw2=50℃不变，试求通过每块平板的导热热流密度。解：这是通过大平壁的一维稳态导热问题。201.2.2热对流1基本概念1)热对流：是指由于流体的宏观运动，从而使流体各部分之间发生相对位移，冷热流体相互掺混所引起的热量传递过程。热对流仅发生在流体中，流体中有温差——对流的同时必伴随有导热现象。自然界不存在单一的热对流。2)对流换热：流体流过一个物体表面时的热量传递过程，称为对流换热。2、对流换热的分类1）根据对流换热时是否发生相变分无相变的对流换热有相变的对流换热沸腾换热：液体在热表面上沸腾的对流换热。凝结换热：蒸汽在冷表面上凝结的对流换热。2）根据引起流动的原因分：自然对流和强制对流。21自然对流：由于流体冷热各部分的密度不同而引起流体的流动。如：暖气片表面附近受热空气的向上流动。强制对流：流体的流动是由于水泵、风机或其他压差作用所造成的。3)根据流动状态分为：层流和湍流。3、对流换热的特点•必须有流体的宏观运动，必须有温差；•对流换热既有对流，也有导热；对流换热不是基本的热量传递方式。•流体与壁面必须直接接触；•没有热量形式之间的转化。4、对流换热的基本规律牛顿冷却公式流体被加热时：流体被冷却时：如果把温差（亦称温压）记为Δt，并约定永远取正值，则牛顿冷却公式可表示为表面传热系数（对流换热系数）——当流体与壁面温度相差1度时、每单位壁面面积上、单位时间内所传递的热量h是表征对流换热过程强弱的物理量)(fwtthq)(wftthqthqtAh))((ttAΦhwC)(mW222影响h因素：流动原因、流动状态、流体物性、有无相变、壁面形状大小等。一般地，就介质而言：水的对流换热比空气强烈；就换热方式而言：有相变的强于无相变的；强制对流强于自然对流。对流换热研究的基本任务：用理论分析或实验的方法推出各种场合下表面换热导数的关系式。1.2.3、热辐射1、基本概念1）辐射和热辐射物体通过电磁波来传递能量的方式称为辐射。因热的原因而发出辐射能的现象称为热辐射。2）辐射换热23辐射与吸收过程的综合作用造成了以辐射方式进行的物体间的热量传递称辐射换热。2.辐射换热的特点不需要物体直接接触。可以在真空中传递，而且在真空中辐射能的传递最有效。在辐射换热过程中，不仅有能量的转换，而且伴随有能量形式的转化。辐射时：辐射体内热能→辐射能；吸收时，辐射能→受射体内热能。只要温度大于零就有能量辐射。物体的辐射能力与其温度性质有关。这是热辐射区别于导热，对流的基本特点。3热辐射的基本规律（斯蒂芬-玻尔兹曼定律）黑体：能全部吸收投射到其表面辐射能的物体。或称绝对黑体。（Blackbody）黑体的辐射能力与吸收能力最强，黑体在单位时间内发出的辐射热量由斯忒潘—玻耳兹曼定律获得。1-7其中T——黑体的热力学温度K；σ——斯忒潘—玻耳兹曼常数（黑体辐射常数），其值为；A——辐射表面积m2。4TA-8245.6710W/mK24一切实际物体的辐射能力都小于同温度下的黑体，实际物体辐射热流量也可以根据斯忒潘——玻耳兹曼定律求得：其中Φ——物体自身向外辐射的热流量，而不是辐射换热量；ε——物体的发射率（黑度），其值总小于1，它与物体的种类及表面状态有关。要计算辐射换热量，必须考虑投到物体上的辐射热量的吸收过程，即收支平衡量，详见第9章。eg：表面积为A1、表面温度为T1、发射率为ε1的一物体包容在一个很大的表面温度为T2的空腔内，物体与空腔表面间的辐射换热量综合分析1.3传热过程和传热系数1.3.1、传热方程式1、概念热量由壁面一侧的流体通过壁面传到另一侧流体中去的过程称传热过程。2、传热过程的组成一般包括串联的三个环节：①热流体→壁面高温侧；4TA)(424111TTA25②壁面高温侧→壁面低温侧；③壁面低温侧→冷流体。稳态过程通过串联环节的热流量相同。3、传热过程的计算针对稳态的传热过程，即Φ=const传热环节有三种情况，则其热流量的表达式如下：也可以表示成::式中，k称为传热系数，单位4、传热系数概念是指用来表征传热过程强烈程度的指标。数值上等于冷热流体间温差Δt=1℃，传热面积A=1m2时热流量的值。K值越大，则传热过程越强，反之，则弱。K的影响因素①与传热过程的两种流体的种类；②流速大小、传热过程是否有相变。传热系数的表达式为:22221111f22221111/AhttAttAhttf212111)(hhttAfftAkttAkff)(212W/mK21111hhk265、热阻分析1）类比方法•对各种转移过程的规律进行分析与比较，充分揭示出相互之间的类同之处，并相互应用各自分析的结论，是研究转移过程的一种行之有效方法。•热电类比（热阻分析）是传热学常用的研究方法：即将电学中的欧姆定律及电学中电阻的串并联理论应用于传热学热量传递现象的研究。热路与电路的相似性2）热阻a、热阻定义：热转移过程的阻力称为热阻。b、热阻分类：不同的热量转移有不同的热阻，其分类较多，如：导热阻、辐射热阻、对流热阻等。对平板导热而言又分：面积热阻RA：单位面积的导热热阻。热阻R：整个平板导热热阻。c、热阻的特点27串联热阻叠加原则：在一个串联的热量传递过程中，若通过各串联环节的热流量相同，则串联过程的总热阻等于各串联环节的分热阻之和。3）导热热阻单位面积平壁的导热热阻面积为Ａ的平壁，导热热阻4）对流换热热阻单位面积的传热热阻：k越大，传热越好；热阻越小，传热越好例题1-3、一房屋的混凝土外墙的厚度为=200mm，混凝土的热导率为=1.5W/(m·K)，冬季室外空气温度为tf2=-10℃,有风天和墙壁之间的表面传热系数为h2=20W/(m2·K)，室内空气温度为tf1=25℃,和墙壁之间的表面传热系数为h1=5W/(m2·K)。假设墙壁及两侧的空气温度及表面传热系数都不随时间而变化，求单位面积墙壁的散热损失及内外墙壁面的温度。解：由给定条件可知，这是一个稳态传热过程。通过墙壁的热流密度，即单位面积墙壁的散热损失为ttqtRR2mKW()AKW1httqhRf1f21112t-t111kttqRKhh1211kRhh281.4传热学发展简史18世纪30年代工业化革命促进了传热学的发展•导热（Heatconduction）–钻炮筒大量发热的实验（B.T.Rumford,1798年）–两块冰摩擦生热化为水的实验（H.Davy,1799年）–导热热量和温差及壁厚的关系（J.B.Biot,1804年）–Fourier导热定律(J.B.J.Fourier,1822年）–G.F.B.Riemann/H.S.Carslaw/J.C.Jaeger/M.Jakob•对流换热（Convectionheattransfer）–不可压缩流动方程（M.Navier,1823年)–流体流动Navier-Stokes基本方程(G.G.Stokes,1845年）–雷诺数(O.Reynolds,1880年）29–自然对流的理论解（L.Lorentz,1881年）–管内换热的理论解（L.Graetz,1885年；W.Nusselt,1916年）–凝结换热理论解（W.Nusselt,1916年）–强制对流与自然对流无量纲数的原则关系（W.Nusselt,1909年/1915年）–流体边界层概念（L.Prandtl,1904年）–热边界层概念（E.Pohlhausen,1921年）–湍流计算模型（L.Prandtl,1925年；Th.VonKarman,1939年；R.C.Martinelli,1947年）本章小结：(1)导热Fourier定律：(2)对流换热Newton冷却公式：(3)热辐射Stenfan-Boltzmann定律：(4)传热过程