电工与电子技术课后习题答案

12-2试用电压源与电流源等效变换的方法计算题图2-2中3Ω电阻中的电流I。abcdef22224453A6V20I题题2-2abcdef2224453A6V20I解题图12(a)cdef2224453V20I解题图12(b)V12cdef24453V20I解题图12(c)4V12cdef24453I解题图12(d)4A3A5cdef2453I解题图12(e)2A2cdef2453I解题图12(f)2V4ef453I解题图12(g)V44ef453I解题图12(h)4A1ef8I解题图12(i)A128I解题图12(j)2V22解：根据题目的要求，应用两种电源的等效变换法，将题图2-2所示电路按照解题图12所示的变换顺序，最后化简为解题图12(j)所示的电路，电流I为A2.0822I注意：(1)一般情况下，与理想电流源串联的电阻可视为短路、而与理想电压源并联的电阻可视为开路。故题图2-2所示电路最左边支路中的2Ω电阻可视为0；（2）在变换过程中，一定要保留待求电流I的支路不被变换掉；（3）根据电路的结构，应按照a-b、c-d、e-f的顺序化简，比较合理。2-3计算题图2-3中1Ω电阻上的电压Uab。ab6.06412.0V2abUV15题题2-32.01V2V15abUab解题图13(a)32.01V2V15abUab3解题图13(b)2.01abUab3A5A10解题图13(c)1abUabA1518.0解题图13(d)1abUab18.0V8.2解题图13(e)解：该题采用两种电源的等效变换法解题比较简便。按照解题图13的顺序化简，将题图2-3所示的电路最后化简为解题图13(e)所示的电路，根据电阻串联电路分压公式计算电压Uab为V37.2118.08.2Uab2-5应用支路电流法计算题图2-5所示电路中的各支路电流。V70V451026103题题2-5V70V4510261031I2I3I解题图15a3解：首先对于题图2-5所示电路的三条支路电流分别确定参考方向，如解题图15所示。然后应用基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电压定律定律列出下列三个方程：3223231131321I6I5I3I6I245I6I20I10I6I10700III解之，得A3IA5IA2I3212-6应用支路电流法计算题图2-6所示电路中的各支路电流。解：如题图2-6所示，电路中的四条支路均为并联，其中一条支路电流为已知，根据支路电流法可知，只需列出三个独立方程即可求解。为看图方便，将电路中4Ω电阻支路改画到解题图16所示的地方，应用基尔霍夫电流定律对结点a列出一个电流方程，再应用基尔霍夫电压定律对电路左边回路和中间回路列出两个电压方程，即I4I4.0116I4I8.0120010III2121解之，得A13.28IA75.8IA38.9I212-8电路如题图2-8所示，试用结点电压法计算图中电阻RL两端电压U，并计算理想电流源的功率。44V1648LRUA48题题2-8abIA10V116V1201I2I8.04.0解题图164abIA10V116V1201I2I8.04.0题题2-644V1648LRUA4解题图174解：由于计算负载电阻RL的电压U，与理想电流源串联的4Ω电阻和与理想电压源并联的8Ω电阻的存在与否无关，因此，这两个电阻的作用可被忽略，如解题图17所示，那么V8.128141414164U然而，在计算理想电流源的功率时，理想电流源两端的电压值是由与之并联的外电路所确定，因此，与理想电流源串联的4Ω电阻的作用就不能被忽略。此时，必须根据题图2-8所示电路解题才正确，理想电流源两端的电压应用电路最外围大回路计算比较方便，其功率为W2.1158.284)8.1244(4PI2-9应用叠加定理计算题图2-9所示电路中1Ω电阻支路的电流I。解：根据叠加定理知，题图2-9电路中的电流I可以看成是由解题图18(a)和(b)所示两个电路的电流I和I叠加起来的。列电流方程前，先对上面三幅电路图设定电流的参考方向，如图所示，那么III依据解题图18（a）、（b）所示电路，分别求解出I和I为A24110IA810414I于是A628III2-10应用叠加定理计算题图2-10所示电路中的电流I。A10I2145V10A10I2145I2145V10=+题题2-9题题题18)a()b(105101010V30V90I题题2-10105101010V30I105101010V90I=+题题题19)a()b(5解：根据叠加定理知III依据解题图19(a),应用分流公式可得301010[10//(510//10)]10(510//10)301011520IA依据解题图19(b),应用分流公式可得901010[10//5(10//10)]10(510//10)901016315202IA于是A231III2-11应用叠加定理计算题图2-11所示电路中的电流I。解：根据解题图20(a)和(b)所示的电路，分别求解出I和I，得A5.121618216//66//618IA5.1216//66//618I由此可得A35.15.1III2-12电路如题图2-12所示，分别用戴维宁定理和诺顿定理计算24Ω电阻中的电流I。24816A216V32I题题2-1216666V18V18I题题2-1116666V18I16666V18I=+题题题20)a()b(ab81616)d(0RabEI)e(246解：应用戴维宁定理，题图2-12所示的电路可化为解题图21(e)所示的等效电路。等效电源的电动势E可由解题图21(a)、(b)和(c)所示的电路，利用叠加定理求得000UUUE依据解题图21(b),可求得0UV32U32Ucb0再依据解题图21(c),可求得0UV1682UUcb0，于是V161632UUUE000等效电源的内阻（即有源二端网络的除源内阻）R0可由解题图21(d)所示的电路求得。对于a、b两端而言，两个16Ω的电阻已被短接，只剩8Ω电阻作用，因此8R0，最后依据解题图21(e)求出A5.0321624REI0ab816A216V32ab81616V32ab816A216解题图21)a()b()c(ccc0U0U0U24816A216V32I题题2-12ab81616)d(0R24SI)e(ab816A216V3281616V32816A216解题图22)a()b()c(cccSISISIababab7应用诺顿定理，题图2-12所示的电路可化为解题图22(e)所示的等效电路。等效电源的电流IS可由解题图22(a)、(b)和(c)所示的电路利用叠加定理求得A4832IS依据解题图22(c)所示的电路，由于8Ω被短接，2A电流全部流过短路线ab,因此A2IS于是A224IIISSS等效电源的内阻R0可依据解题图(d)求得8R0最后依据解题图22(e)所示电路，应用分流公式求出电流I，即A5.022488I24RRIS00结果检验，根据一个电源的两种电路模型相互间是等效的，由于V1628IRES0和A2816REI0S所以计算结果正确。2-13应用戴维宁定理计算题图2-13所示电路中4Ω电阻中的电流I。解：应用戴维宁定理，题图2-13所示的电路可化为解题图22(c)所示的等效电路。等效电源的电动势E依据解题图22(a)所示的电路求得V402416UUUEcbac0等效电源的内阻R0依据解题图22(b)所示电路求得1212//68RRab0于是854612题题2-13V36＋A2I85612V36＋A2ab0Uc解题图22)a(85612abc)b(0RabEI)c(48A5.2412404REI02-14应用戴维宁定理计算题图2-14所示电路中6Ω电阻两端的电压U。解：应用戴维宁定理，题图2-14所示的电路可化为解题图23(c)所示的等效电路。等效电源的电动势E依据解题图23(a)所示的电路求得V6020104UE0等效电源的内阻R0依据解题图23(b)所示的电路求得4RRab0于是V3660646E6R6U02-15在题图2-15中，已知I=1A,应用戴维宁定理求电阻R。解：应用戴维宁定理，题图2-15所示的电路可化为解题图24(c)所示的等效电路。因此bV10A410V10V101010RIa题题2-15UV20题题2-14A1064460UV20A10644ab解题图23(a)644ba)b(0RabE)c(6UbV10A410V10V101010a0U解题图24(a)b101010a(b)I)c(0RERba9RREI0根据题目的要求，可将上式改写成IIRER0依据解题图24(a)所示的电路，可求得等效电源的电动势E为V401010410VVUEba0依据解题图24(b)所示的电路，可求得等效电源的内阻R0为10R0于是30111040IIRER02-16应用戴维宁定理计算题图2-16所示电路中的电流I。解：应用戴维宁定理，题图2-16所示的电路可化为解题图25(c)所示的等效电路。等效电源的电动势E依据解题图25(a)所示的电路求得V1012015020UE0等效电源的内阻R0依据解题图25(b)所示的电路求得,由于a、b间电阻全被短路，因此0R0于是A11001010REI02-17电路如题图2-17所示，应用戴维宁定理计算图中电流I。1010410V150V20V120I题题2-1610104V150V20V120ab0U解题图25(a)10104ab)b(10I)c(0REba10解：应用戴维宁定理，题图2-17所示的电路可化为解题图26(c)所示的电路。等效电源的电动势E依据解题图26(a)所示的电路求得V92353UE0等效电源的内阻R0依据解题图26(b)所示的电路求得,由于求解a、b间无源二端网络的等效电阻时两理想电流源开路，因此633R0于是A75.0436696REI02-18用戴维宁定理和诺顿定理分别计算题图2-18所示桥式电路中9Ω电阻上的电流I。解：应用戴维宁定理，题图2-18所示的电路可化为解题图27(c)所示的电路。等效电源的电动势E依据解题图27(a)所示的电路求得V22410UE0等效电源的内阻R0依据解题图27(b)所示的电路求得,由于462V10A2ab0U题题题27(a)题题2-184692V10A2I462ab)