电工技能培训专题-二阶电路响应及其状态轨迹

69实验十二阶电路响应及其状态轨迹一、实验目的：1．研究RLC串联电路的零输入响应和阶跃响应。2．利用状态轨迹分析零输入和零状态响应。3．测量临界阻尼电阻的两个R值。4．研究欠阻尼时，元件参数对β和固有频率的影响。二、实验电路如图10—1所示图10—1三、实验原理（一）含有两个独立贮能元件，能用二阶微分方程描述的电路称为二阶电路。当输入信号为零，初始状态不为零时，所引起的响应称为零输入响应。当初始状态为零，输入信号不为零时所引起的响应称为零状态响应，如其输入信号为阶跃信号，则称为阶跃响应，如其输入信号为冲激信号，则称为冲激响应。电容C上的初始电压和流过电感L的电流均为零，这时当正脉冲作用于电路图10—1时，二极管D导通，1RiPUU，等效电路如图10—2所示，图10—2中，Lr为电感线圈的电感量为50mH时，对应的直流电阻，在可变电感箱上能直接对应读出。70图10—2按图示电容电压的参考方向，可以写出：0)0(0)(0)0(0)0()1()()()()('222CCLCiPCCLCutdttduiuUtudttduCrRdttudLC当电容上的电压为iPCUu)0(，流过电感L的电流0)0()0(iiL，此时负脉冲作用于图10—1，二极管D截止，这时等效电路如图10—3所示，图10—3按图示电容电压的参考方向，可以写出：710)0()0()2(0)()()()('2122CiPCCCLCuUutudttduCrRRdttudLC式(1)和(2)都是常系数、线性、二阶的微分方程，求解这两个方程，便可得到零状态响应和零输入响应的)(tuC。由微分方程的理论可知，式（1）的特征方程为：01)(22CsrRLCsL其特征根为：)3(1)2(2202112222,1LCLrRLrRsLL式（2）的特征方程为：01)(212CsrRRLCsL其特征根为：)4(1)2(220222221212,1LCLrRRLrRRsLL1．欠阻尼，振荡充放电过程（1）由式（3）可见，当01，即CLrRL22，LrCLR22则式(3)可以写成：112,1js式中：72LrRL221，称为阻尼常数21201，称为有衰减时的振荡角频率LC10，称为无衰减时的谐振(角)频率2,1s为特征根，也称为电路的固有频率可见，1，1，0，2,1s均是仅与电路结构和元件参数有关，完全表征了RLC串联电路的属性。（2）由式（4）可见，当02，即CLrRRL221，122RrCLRL则式(4)可以写成：222,1js式中：LrRRL2212，称为阻尼常数22202，称为有衰减时的振荡角频率LC10，称为无衰减时的谐振(角)频率有了固有频率，对于阶跃信号激励（零状态响应），式(1)的解为：)5()]sin(1[11101teUutiPC73式中，1111tg流过电感L的电流i为：)6(sin)()(111teLUdttduCtitiPC对于零输入响应，式(2)的解为：)7()sin(22202teUutiPC式中，2212tg流过电感L的电流i为：)8(sin)()(222teLUdttduCtitiPC式（5）、（6）、（7）、（8）表达式可以看出，电容上的Cu和流过电感的Li的波形将呈现衰减振荡的形状，在整个过程中，它们将周期性的改变方向，储能元件L和C也将周期性地交换能量。在示波器上观察到的Cu和Li波形如图10—4(a)和(b)所示，74（a）（b）图10—4注意：示意图中的1和2，在示波器观察时用)(1msT和)(2msT表示。2．过阻尼，非振荡充放电过程（1）由式（3）可见，当01，即CLrRL22，LrCLR22固有频率LCLrRLrRsLL1)2(22222,1为两个不相等的负实数，电容电压cu为)9(1)(1)(211221tStSiPcesesssUtu流过电感L的电流i为：75)10()()()(2121212121tStSiPtStSiPteessLUeessssCUdtduCti零状态响应cu和i随时间的变化曲线如图10—5所示，为非振荡波形。图10—5（2）由式（4）可见，当02，即CLrRRL221，122RrCLRL固有频率LCLrRRLrRRsLL1)2(2221212,1为两个不相等的负实数，电容电压cu为)11()()(211212tStSiPcesesssUtu流过电感L的电流i为：)12()()(211221tStSiPteessssCUdtduCti因为LCss121代入（12）式得76)13()()()(2112tStSiPeessLUti零输入响应cu和i随时间的变化曲线如图10—6所示，为非振荡波形。图10—63．临界阻尼，非振荡充放电过程（1）由式（3）可见，当01，即CLrRL22，LrCLR22固有频率121ss为两个相等的负实数，电容电压cu为：)14()1(1)(11tiPcetUtu流过电感L的电流i为：)15()(1tiPtteLUdtduCti响应cu和i随时间的变化曲线与过阻尼时的零状态响应的相似，仍为非振荡波形。77（2）由式（4）可见，当02，即CLrRRL221，122RrCLRL固有频率221ss为两个相等的负实数，电容电压cu为：)16()1()(22tiPcetUtu流过电感L的电流i为：)17()(2tiPtteLUdtduCti响应cu和i随时间的变化曲线与过阻尼时的零输入响应的相似，仍为非振荡波形。（二）对于图10—1所示的二阶电路，如果选用电容上的电压Cu和流过电感的电流Li作为变量，则可以写成两个一阶微分方程组，称为状态方程。(状态方程的求解过程见附录)按图10—1所示，示波器的CH1接在电阻2R上(实验只为流过电感的电流Li)，CH2接在电容C上，为保证参考方向正确，要求2Y反相。有的示波器将垂直移动旋钮拨出，有的示波器直接按一下2Y反相健）。由李沙育图形，可见如图10—7所示波形。要求在图中说明：(1)原点？(2)零状态？(3)零输入？(4)两个稳态之间的值？78图10—7四、实验内容1．欠阻尼按实验线中图10—1接线，2001R，mHL50，FC05.0，2002R，方波频率取f=100Hz，由于函数信号发生器只能提供正、负交替的矩形波，故在实验中串联一个开关二极管削去矩形波的负脉冲部分，以获得所需的方波，方波幅值取3V(即UR1=3V)，电阻R1的接入是为了在二极管截止时给RLC串联电路构成一个闭合回路，这样才能观察到电路的零输入响应、零状态响应和状态轨迹。示波器的接法如图所示。画出一个周期内的响应)(tuC、)(ti的波形图和状态轨迹，精确标出有关的结构参数，并把它们绘在坐标纸上。(1，2为选做)。2．临界阻尼观察)(tuC、)(ti的波形和状态轨迹。调节电阻箱电阻值，找出临界阻79尼时的两个电阻R值。画图时，可以固定其中的一个观察响应)(tuC、)(ti的波形图和状态轨迹（画出示意图）。3．过阻尼取KR202，其它参数不变和条件不变，观察响应)(tuC、)(ti的波形图和状态轨迹（画出示意图）。要求：为了避免同学使用一组数据作理论计算，做欠阻尼时，2R都取200Ω，而Lr对于每个电感箱都是不同的，要求如实记下，然后代入公式，用计算机作出理论曲线，计算出1，2，1，2，1，和2及状态轨迹，并与实验结果比较，得出相结论。五、思考题1．如果要使零输入和零状态响应的固有频率相等，应当如何设计电路？2．如果输入信号的角频率等于网络的固有频率，是否会存在正弦稳态响应？3．当CLrRL2(过阻尼时)，输入为不等于固有频率的正弦信号，其响应是否仍为正弦？4．请你说出本实验中的零输入响应和零状态响应的条件？5．如果矩形脉冲的频率提高（如2KHz），所观察到的波形仍然是零输入和零状态响应吗？六、实验仪器1．双踪示波器2．函数信号发生器3．开关二极管4．可变电阻箱5．可变电容箱6．可变电感箱80附录：状态空间法分析动态电路除了上面介绍的经典方法外，在现代电路理论中还有另一种重要的方法——状态空间法。状态是现代系统理论中的一个基本概念，所谓状态是指给定输入下确定系统全部性状所需的最小量的信号的集合。换言之，若已知某给定时刻的状态，则它们和该时刻开始的任意输入一起就能完全确定系统在以后任何时刻的性状。状态变量就是组成状态的这些最少量的信息，显然，状态变量是一组独立变量，它们在任何时刻的值组成在该时刻的状态。系统的初始状态提供了分析系统今后性状的一组独立的初始条件。由状态变量组成的一组独立的一阶微分方程称为系统的状态方程。因此若已知状态变量在t0时的值，而且已知自t0开始的外加输入，则我们能唯一确定t＞t0后系统的全部性状。若系统的状态由n个状态变量组成，则称该系统为n阶系数。n阶系统所有状态的全体组成的集合称为n维状态空间，其中每一维表示一个状态变量。系统在每一时刻的状态可以用状态空间中的一个点来表示，随着时间的变化，点在状态空间中移动而形成一条轨迹，此轨迹称为状态轨迹。三阶系统的状态空间可用一个三维空间来表示，而二阶系统的状态空间可用一个平面来表示。在电路理论研究的系统是电路，电路的状态由电路中储能元件的储能情况所决定。在线性定常电路中，通常选电容电压vc和电感电流iL为状态变量，在非线性或时变电路中，则宜选电容上的电荷qc和电感中的磁链L为状态变量。电路的状态变量数目即电路阶数也称为电路的复杂度。假定电路中电容的个数为NC，电感的个数为NL，独立的纯电容回路(由电容或电容和独立电压源构成的回路)个数为Cc，独立的纯电感割集(由电感或电感和独立电流源构成的割集)个数为KL，则电路的复杂度n为n=Nc+NL-Cc-KL对于含有受控源的电路，电路的复杂度没有明确的计算公式，但其状态方程的一般形式为XfXUt,,(1)式中，X=[x1x2…，xn]为n维状态向量，其中x1,x２,…，xｎ即状态变量；Ｕ=[u1u２…，uｍ]为m维输入向量，其中u1,u２,…,uｍ即输入(独立电源)；81f(,,)为非线性向量函数。对于线性定常电路，状态方程具有如下形式X=AX+BU(2)式中A为n×n阶方程，B为n×m阶矩阵，A、B皆是系数矩阵，由电路的拓扑结构和元件参数值共同决定。状态空间法的优点不仅在于编写n个独立的一阶微分方程要比编写一个n阶高阶微分方程(传统方法所要求的)容易得多，更重要的是，对于非线性或时变电路，状态空间法是最有效的方法。因为联立的一阶非线性微分方程组比一个高阶的非线性微分方程更便于采用数值方法和编程上机，以及更利于进行其它动态特性的分析。求解一阶微分方程的数值计算方法种类很多，这里只介绍一种最简单的逐步法，它极容易编成计算机程序。考虑一般形式的状态方程X(t)=ｄxdt(t)=f(X(t),U(t),t)……(3)式中X(t)为n维状态向量，U(t)为m维输入向量。对于某一个时间t1,X(t1)可看成n维状态空间中的一个状态点，对于所有的时间t,X(t)便对应于n维状态空间中的一条状态曲线——状态轨迹。此外，我们把X(t)=ｄxdt(t)看作状态轨迹上各点的速度(对应于所有的时间t)，现在从t=0时开始讨论，若初X(0)及初始输入向量U(0)已知，则式(3)给出了初始速度X(0)=ｄxdt(0)。我们用简单的逐步法来近似计算状态轨迹。只要所取的时间间隔Δ