第1章波导的模式

1第1章波导的模式1.简述光波导模式理论在优化设计和分析模拟光波导器件方面的重要性。光波导是许多光电子器件的基本结构，如滤波器、波分复用器、路由器、波长变换器、调制器、开关、放大器、激光器等等，这些光电子器件在光通信网络中具有十分广泛的应用。在优化设计和分析模拟这些光电子器件时都要涉及到有关光波导模式的基本理论，因此了解和掌握光波导模式理论就显得十分重要。2.光波导是怎样的一种器件？我们知道，光束在介质中传输时，由于介质的吸收和散射而引起损耗，由于衍射而引起发散，这些情况都会导致光束中心部分的强度随传输距离的增大不断地衰减。光波导是这样一种器件，它能使光束的能量在横的方向上受到限制，从而能够引导光束沿特定的方向传输，并使损耗和噪声降到最小。光波导简称波导。3.简述三层平板波导的基本结构。结构最简单的波导是由三层均匀介质组成的，中间的介质层称为波导层或芯层，芯层两侧的介质层称为包层或限制层。芯层的折射率要比两侧包层的折射率大，使得光束能够集中在芯层中传输，从而起到导波的作用。令1、2、3分别为波导芯、下包层和上包层的相对介电常数，n1、n2、n3分别为相应的折射率。当n1、n2、n3各自为常数时，称为陡变式折射率分布，或称为阶梯式折射率分布。为了分析方便，常令123nnn。当23nn时，称为对称型三层平板波导，当23nn时，称为非对称型三层平板波导。三层平板波导的横截面及相对介电常数分布如图所示。02468100246810bb0bx3=21(x)03120(x)xyx上包层下包层波导芯2=n221=n213=n232(a)横截面图(b)非对称型123(c)对称型12=3(3题图)三层平板波导的横截面及相对介电常数分布4.对光波导模式特性的分析，可以采用那些方法？各有什么特点?对光波导模式特性的分析，可以采用射线光学理论。射线光学理论的优点是对平板波导的分析过程简单直观，对某些物理概念能给出直观的物理意义，容易理解。缺点是对于其他结构更为复杂的波导，射线光学理论不便于应用，或只能得出粗糙的结果。光在本质上是一种电磁波。研究光在波导中传输的最基本的方法是采用电磁理论，亦即波动光学理论。这种方法是从麦克斯韦方程组出发导出波动方程和亥姆霍兹方程，在一定的边界条件下求其解。一般而言，若想全面、正确地分析各种结构波导的模式特性，必须采用电磁理论，才能够给出波导模式全面、正确的解析结果或数值结果。5.什么是波导的模式？波导的模式类型有那些？并说明各种模式的入射角、有效折射率和传播常数的变化范围。我们把波导中所能传输的电磁场型称为波导的模式。波导中的模式分为空间辐射模、衬底辐射模、导模和表面模等几大类。空间辐射模、衬底辐射模和导模的入射角1、效折射率N和传播常数的变化范围为折射率分布模式类型1Nn1n2n3空间辐射模131030nN300nk衬底辐射模1211323nNn2030nknk导模.1219012nNn1020nknkn1n2=n3空间辐射模121020nN200nk导模1219012nNn1020nknk6.什么是空间辐射模？光在三层平板波导中传输时，从射线的角度来看，要不断地在波导的两个界面上发生反射和折射，如图所示。当入射角1较小时，使得光在上下两个界面上都不发生全反射。在这种情况下，光在传输过程中不断地有折射光进入上下包层，即光能量不断地从上下包层中辐射出去，这种模式称为空间辐射模。3024681002468102n3n2n1131(6题图)空间辐射模7.什么是衬底辐射模？如果入射角1增大到使光在上界面发生全反射但在下界面还没发生全反射，如图所示，此时光在传输过程中不断地有折射光进入下包层，即光能量不断地从下包层(有时也为衬底)中辐射出去，这种模式称为衬底辐射模。024681002468102n3n2n111(7题图)衬底辐射模8.什么是导模？如果入射角1增大到使光在上下两个界面上都发生全反射，此时上下包层中不再有折射光，如图所示。在这种情况下，光能量不再向包层中辐射，光被限制在波导芯中以锯齿波的形式沿z方向传输，这种模式称为导模。402468100246810n3n2n111(8题图)导模9.什么是表面模？导模的有效折射率N不可能大于波导芯的折射率n1，传播常数不可能大于k0n1，但是对于某些特殊结构的波导，如金属包层型波导和非线性波导，会出现其有效折射率N大于波导芯折射率n1的情况。这种Nn1的模式称为表面模。10.什么是“快波”？什么是“慢波”？令真空中光波长为0，频率为f，角频率为，在波导中光波长为，则波导中模式传播的相速度为NkNfv002在上面讨论的几种模式中，辐射模的传播常数最小，因此辐射模的相速度最大，称为“快波”，而表面模的传播常数最大，因此表面模的相速度最小称为“慢波”。11.给出平板波导的标量亥姆霍兹方程的表达式，并阐述其在分析平板波导模式特性方面的重要性。平板波导的标量亥姆霍兹方程的形式为0dd22022xxkxx式中代表电磁场6个分量Ex、Ey、Ez、Hx、Hy、Hz中的任何一个分量。分析各种结构的波导的模式特性都是从亥姆霍兹方程出发，在一定边界条件下求其解，得到波导的特征方程和场分布函数，进一步数值求解特征方程则可得到波导的模有5效折射率N和相应的模传播常数。因此亥姆霍兹方程在分析平板波导模式特性方面具有十分重要性的意义。12.什么是本征模？本征模的作用是什么？在一定的电磁场边界条件下求解波导的横向亥姆霍兹方程，可得到其一系列特解：场函数xm和传播常数m，这些特解称为本征模。在平板波导中存在两种基本的本征模式，一种称为TE模，另一种称为TM模。而波导中其他形式的电磁场都可以按这两种基本模式进行傅里叶展开来表达。13.简述平板波导中的两种基本模式TE模和TM模。平板波导中存在两种基本的本征模式TE模和TM模，用光的电场和磁场的偏振方向来定义比较直观。选择电场只沿平行于波导界面的y方向偏振，此时电场垂直于光的传输方向z，是横向的，因而把这种模式称为横电模(TransverseElectricMode)，又称为TE模。选择磁场只沿平行于波导界面的y方向偏振，此时磁场垂直于光的传输方向z，是横向的，因而把这种模式称为横磁模(TransverseMagneticMode)，又称为TM模。14.平板波导TE模的电磁场分量的表达式为00xEx00zExxExHyx00000xHy000djdyzExHxx试阐述它们之间的相互关系。由上面公式可知，TE模电磁场的6个分量中有3个分量为零，另外3个分量不为零，即Ex0(x)=0，Ez0(x)=0，Hy0(x)=0，Ey0(x)0，Hx0(x)0，Hz0(x)0。还可看出，只要知道Ey0(x)的表达式，Hx0(x)、Hz0(x)的表达式都可以用Ey0(x)表示出来。因此对于TE模我们只要求出Ey0(x)的表达式，则Hx0(x)和Hz0(x)的表达式亦可求出。615.给出平板波导TE模的边界条件。在波导介质层的分界面处，电场和磁场的切线分量都是连续的。y方向和z方向都是介质分界面的切线方向，因此Ey0(x)、Hz0(x)在介质分界面处都是连续的。由分量关系式000djdyzExHxx可知，Hz0(x)连续相当于0ddyExx连续。令第i层介质与第j层介质在x=a处存在一个介质分界面，则TE模在x=a处的边界条件可写为aEaEjyiy0000ddddijyyEaEaxx16.平板波导TM模的电磁场分量的表达式为00xHx00zHzxHxEyx00000xEy000djdyzHxExx试阐述它们之间的相互关系。由上面公式可知，TM模电磁场的6个分量中有3个分量为零，另外3个分量不为零，即Hx0(x)=0，Hz0(x)=0，Ey0(x)=0，Hy0(x)0，Ex0(x)0，Ez0(x)0。还可看出，只要知道Hy0(x)的表达式，Ex0(x)、Ez0(x)的表达式都可以用Hy0(x)表示出来。因此对于TM模我们只要求出Hy0(x)的表达式，则Ex0(x)、Ez0(x)的表达式亦可求出。17.给出平板波导TM模的边界条件。在波导介质层的分界面处，电场和磁场的切线分量都是连续的。y方向和z方向都是介质分界面的切线方向，因此Hy0(x)和Ez0(x)在介质分界面处都是连续的。由分量关系式000djdyzHxExx可知，Ez0(x)连续相当于0d1dyHxx连续。令第i层介质与第j层介质在x=a处存在一个介质分界面，则TM模在x=a处的边界条件可写为7aHaHjyiy0000dd11ddijyyijHaHaxx18.试由平均能流密度公式HESRe21和平板波导TE模电磁场的分量关系00xEx00zExxExHyx00000xHy000djdyzExHxx导出TE模在y方向单位波导宽度上的传输功率P的表达式xxExxSPyzd2d20019.试由平均能流密度公式HESRe21和平板波导TM模电磁场的分量关00xHx0zHzxHxEyx00000xEy000djdyzHxExx导出TM模在y方向单位波导宽度上的传输功率P的表达式xxHxxSPyzd12d200820.令三层平板波导的相对介电常数分布为xbbxx31200式中b为波导层厚度，123。试由亥姆霍兹方程2022002d0dyyExkxExx求出其TE导模电场0yEx的场分布函数和特征方程。(1)场分布函数xbbxbTbAbxxTxAxxAxEy312112120expsincos0sincos0exp(2)特征方程321arctanarctanTTmb,2,1,0m式中212021k220222k222303k221T331T21.令三层平板波导的相对介电常数分布为xbbxx31200式中b为波导层厚度，123。试由亥姆霍兹方程2022002d0dyyHxkxHxx求出其TM导模磁场xHy0的场分布函数和特征方程。(1)场分布函数9xbbxbTbAbxxTxAxxAxHy312112120expsincos0sincos0exp(2)特征方程为321arctanarctanTTmb,2,1,0m式中212021k220222k222303k12221T13331T22.什么是三层平板波导导模的功率限制因子?导模的功率限制因子定义为波导芯中的传输功率P1与波导中的传输总功率P之比。功率限制因子是一个衡量波导对光场限制程度的参量，功率限制因子越大，进入包层中的倏逝场就越小，光场就越集中在波导芯中，芯中的传输功率就越大，因而波导对光场的限制就越好。23.解释三层平板波导的穿透深度和有效波导芯厚度的物理意义。在以前的讨论中，