第十一章磁场中的磁介质

第十一章磁介质1第十一章磁场中的磁介质§11-1磁介质的磁化磁化强度一．磁介质的磁化'BBBp0二．磁介质的分类顺磁质—0,0B,'B同向，0BB抗磁质—0,0B,'B反向，0BB铁磁质：0,0BB三．磁化原理1．分子电流与分子磁矩mpnSIpm02．顺磁质分子与抗磁质分子0mp，0mp3．磁化原理00B：0mp，0mp,0mp，0mp00B：0mp，0mp,0mp，0mp0mp：BpMm，使mp往0B方向转，0B越强，转向作用越大。0mp:0mp,mp与B反向。'IIIffFme0'IIIffFme0四．磁化强度矢量MVpMm（与B外同向）VpMm（与B外反向）单位：1mA四．磁化强度与磁化面电流SiM推导：nIB00顺磁质（如图）liISSSI:分子表面电流Si:分子表面电流的线密度BefBefmfmfvv0I0ImpmpmpmpsIIII0B第十一章磁介质2lSiSIpSSm，SSilSlSiM§11-2磁介质中的安培环路定理、磁场强度一．真空中的安培环路定理IldB0,00IIBB二．磁介质中的安培环路定理IldB0,SIII'BBB00简化：000000Ild)MB(ldMIldB)II(ldBS令：MBH0（磁场强度，单位：1mA）则：0IldH有介质时的安培环路定理，有无介质都适用。三．磁场强度H为使计算简化而引入的辅助量0IldHHBHB四．M.H.B之间的关系MBH0实验证明：HMmm：磁介质的磁化率mr1HHH)()HH()HM(Brmm00001HB例：无限长直载流导体如图。已知：,R,R,,,I2121求：B。解：B)Rr()RrR(rI)Rr(RIr22121211022II121R2R第十一章磁介质3§11-3铁磁质一．铁磁质的特性：1．100r,B'B,BB2．mr,不是常数，随B而变3．有剩磁现象（解释一下）4．有居里点（CT）CTT，铁磁质顺磁质Fe:KTC1040，Ni:KTC631二．铁磁质磁化特性曲线的测定1．实验装置如右图：2．原理①可以推证：铁芯X中的NSqRB②HBMHBnIH03．磁化曲线：三．磁滞回线硬磁材料软磁材料矫顽力剩磁磁滞效应四．磁畴本章小结：1r,1r,1r)VpM(VpMmmIldHH)(HHBmr100MBH0BBB00R：冲击电流计G：回路电阻R匝）：副线圈（NB：待测样品X已知）：原线圈（nA：横截面积SOHOHBOHM曲线HM曲线HB曲线HOHBSSCCSHCHSBrB第十一章磁介质4