实习报告(学生用)

毕业实习报告作者所在系别材料工程学院作者所在专业金属材料工程作者所在班级B11822作者姓名吉颢华作者学号20114082238指导教师姓名李红波指导教师职称讲师完成时间2015年6月1实习内容数值模拟理论与方法§3.1流体力学的基本方程流体运动所遵循的规律是由物理学三大守恒定律规定的，即质量守恒定律，动量守恒定律和能量守恒定律[44]。（一）连续方程0)(vt（3.1）式中ρ－流体密度u－流体速度分量（二）动量方程（x方向）对于不可压流体（即0v）xpfvuvxux)()()(（3.2）式中γ－运动粘性系数p－压力对于可压缩流体xpfvxuuvxux31（3.3）式中等号后前两项是粘性力y，z方向上的动量方程可类似推出。（三）能量方程vqTkevet（3.4）其中TCev式中等号左边第一项是瞬变项，第二项是对流项，等号右边第一项是扩散项，第二、三项是源项。所以，流体力学基本方程组为：0vt2xpfuuvftux)(ypfvvvftvy（3.5）wpfwwvftwwvqeckevfetv§3.2紊流模式理论概况§3.2.1基本方程在自然界中，真实的流体都具有粘性。粘性流体存在两种不同的运动方式和流态，即层流和紊流。而在自然界和工农业生产中所遇见的流体流动大部分都是紊流。三维的N-S方程是目前描述粘性流体运动较为理想的模型，其优点一是应用范围广，在空气、水流、传热等方面均用N-S方程描述；二是对于有分离、旋涡等情况的复杂三维流动更为适用。三维直角坐标下的N-S方程[45]，[46]，即不可压缩粘性流体的动量方程式为：)()()(222222222222222222zwywxwzpFDtDwzvyvxvypFDtDvzuyuxuxpFDtDuzyx（3.6）不可压缩流体的连续性方程为：（3.7）式（3.6）和（3.7）共有四个未知数（u、v、w、p）和四个方程，加上边界条件，从理论上来讲其解是存在的。但是，要直接求解复杂而详细的粘性流体运动是十分复杂和困难的。其原因是：直接求解N-S方程要求求解从反映消散运动的最小涡漩尺度到反映大尺度涡体的所有流动尺度，因而只有对简单情况下才有理论解。§3.2.2三维N-S方程N-S方程模型的流动计算可分为三种方法：1.直接模拟法（DirectNumericalSimulation，DNS）0zwyvxu3除稀薄气体等极端条件外，紊流的最小长度尺度远远大于分子运动的长度尺度，故紊流可以作为连续体运动处理。从原理上讲，可以用三维非定常的N-S方程对紊流进行直接计算。这种直接计算不需要紊流模型化，可像层流那样进行数值计算。但是，现实的高雷诺数紊流中，由于其最小尺度很小，若要对最小尺度的紊流进行直接计算，就需要很多的计算时间和庞大的计算机容量。这远远超过现有的计算机能力。当前直接计算法只能用于对低雷诺数紊流进行直接计算，并且用新型巨型向量计算机可取数十万个网格点，但也只能捕捉到较大的紊流涡，网格的网目捕捉不到小涡，从而得到的仅是关于大涡结构的大体结果。将来，即使可能进行精确的直接计算，但为了获得有意义的信息，也必须对大量的计算结果进行统计处理。2.大涡模拟法（LargeEddySimulation，LES）依照紊流的旋涡理论，紊流的脉动与混合主要是有大尺度的涡造成的。大涡从主流中获取能量，分裂后将能量传到较小的涡。大涡的运动为各向异性，随流动情况而不同。小涡主要是耗散能量，几乎各向同性，并且不同流动情况的小涡有许多共性。从而得出大尺度涡模拟的数值方法。即用非定常的（三维且时间相关的）N-S方程确定大涡的特性，不计算小涡。而小涡的效果有近似的模型来处理，即用大涡模拟还可以对那些被直接计算忽略掉的，比如计算网格小的涡，经模型化，进行数值模拟。该方法需要相当大的计算机内存和计算时间。3.雷诺（Reynolds）时均方程法将非定常的N-S方程作时间平均处理。在所得出的时均方程中包含了脉动量乘积的时均值未知数，于是方程个数少于未知数个数，如作出进一步的时均处理将出现更高阶的脉动量乘积的时均值未知数，方程不可能封闭；要是方程封闭，须作出一定的假设。这是工程上普遍采用的方法，因为工程中感兴趣的是时均量。在三维N-S方程计算模型中，雷诺时均方程法是较常使用的一种方法。该方程是在将紊流看成时均运动和脉动运动的基础上建立的。紊流运动的任何变参量都分解为时间平均值和脉动值，例如：'iiiuuu，'ppp等。不可压缩粘性流体的三维N-S方程组作时均处理后的时均方程为：连续性方程：0iixu,0'iixu（3.8）4动量方程（雷诺方程）：)(''jiijijjjuuxuxxpFDtuD（3.9）式中：''jiuu为二阶相关项，又称为雷诺应力，p为压力值，u为速度，x为坐标轴，i=1，2，3，j=1，2，3，分别表示x，y，z三个空间坐标，脚标在某一项中相同时，表示求和。变量上方有“-”者为时均值，变量上标有“′”者为脉动量。显然方程（3.8）、（3.9）包含有十个未知量，而方程只有四个，方程不封闭，只是因为对N-S方程取平均，使得脉动时空的细节抹平，失去了反映流动内部的细节信息，导致了方程的不封闭。为了找回平均过程中失去的紊流流动的细节信息，科学工作者建立和引入了多种紊流模式来弥补失去的信息和封闭时均N-S方程，从而能反映紊流特性和封闭雷诺方程的模式称为紊流模型（TurbulenceModel）。§3.2.3紊流模型时均N-S方程中的二阶相关项，即雷诺应力项''jiuu是未知量，它有自己的表示式称为紊流模型。紊流模型的表示式与时均N-S方程形成封闭的方程组。常用的紊流模型都是建立在涡粘性概念的基础上的，雷诺应力与涡粘性的关系为：)(''ijjitjixuxuuu（3.10）式中：μt为涡粘性系数。各种紊流模型都是表示紊流涡粘性系数μt的方程式。目前已有许多的工程紊流模式，并且还在不断的发展之中，这里仅简单介绍目前工程上广泛应用的零方程紊流模型、一方程紊流模型、二方程紊流模型、雷诺应力方程模型、代数应力紊流模型等理论及进展。1.零方程模型就是在运动方程和连续方程以外，不需要另外再加任何方程式来使方程组封闭。即雷诺应力能直接用某些物理量和物理常数表达出来，所以只要把雷诺应力直接代入运动方程中去，而不必另外再加上其它的补充方程式了。零方程模型中有紊流粘性模型、混合长度模型、涡量传递模型及紊动局部相似模型等。如直接用时均速度模拟二阶相关项，也称为Prandtl混合长度模型。虽然该模型简单，有一些成功的应用，但存在以下缺点：忽略了紊流的对流和扩散输送，对不同的流动要采用不同的经验系数，缺少通用性。它不适合有回流的较5复杂流动，也无法处理表面曲率的影响。2.一方程模型为克服零方程模型的缺陷，在紊流平均运动的连续性方程和动量方程基础上，添加一个湍动能k方程以力图组成封闭方程组，而其它二阶脉动相关量均有代数方程表示。由于一方程模型中引入的修正函数是与流场和长度尺寸有关的函数，部分考虑了紊流的历史效应，既考虑了湍动能的对流项和扩散项对湍流输送过程的影响，但长度尺寸必须有经验给出，对于复杂问题其值很难确定。普遍性不高，对于复杂流动精度也不高。3.二方程k-ε模型它是二方程模型中应用最广的一种。它以一方程模型为基础，再增加一个ε（耗散率）为因变量的控制方程，来使方程组封闭，即用偏微分方程求解紊流的特征长度。标准的k-ε模型认为紊动粘性系数是各向同性的，它不仅考虑到紊动速度比尺的输送，而且考虑到紊动长度比尺的输送，因而能确定各种复杂水流的长度比尺分布。该模型基本形式比较简单，实际应用性广，能成功的预测许多剪切层型水流和回流，适用于各向同性或弱各向异性紊流。但是，k-ε模型也存在一些缺陷，例如，模型中的经验常数通用性尚不十分令人满意，对强旋流、浮力流、重力分层流、曲壁边界层、低Re数流动、圆管射流几种流动不适用。4.k-ε紊流模型的修正对k-ε紊流模型的修正主要有浮力修正法、近壁函数法、低雷诺数模型、区域模型、双流体模型、各向异性及多尺度等方法。对于近壁区的修正，一般采用壁面函数和低雷诺数方程的方法。采用壁面函数法时，紊流流动中采用高雷诺数k-ε模型。而在粘性底层内不布置任何节点，把第一个与壁面相邻的节点布置在旺盛紊流区域内。这种方法能节省内存和时间，在工程紊流计算中应用较广。但是，壁面函数是不精确的，尤其当存在很大的压力梯度时；其次，当出现分离流时，壁面函数不容易确定。两种改进的壁函数关系已被提出，在一定程度上使计算结果得以改善。低雷诺数模型考虑近壁区分子粘性对紊流的作用，在充分发展的紊流区用高雷诺数模型：在低雷诺数区，将高雷诺数模型修正，使之可应用到低雷诺数区。低雷诺数模型的种类很多，虽然现有的各种低雷诺数k-ε模型在预测紊流流场特性方面已有很多成功的实例，但在确定流动中的紊流脉动能的分布方面却不理想，并且在计算时间及计算内存方面所付出的代价也是很大的。5.雷诺应力方程模型直接从脉动速度场出发，导出湍流应力式，然后对方程中各项作适当的分析与简化，使方程组6封闭。该模型考虑了紊动粘性系数各向异性效应，对浮力效应、强旋转效应、曲壁效应和近壁效应的模拟精度较高。但它的k方程及ε方程的模拟精度并不比标准的k-ε模型高，且对于工程应用而言过于繁琐，对三维流动，仅紊流特性本身就需11个偏微分方程，同时各个应力分量的边界条件事先很难给定。6.代数应力模型代数应力模型一般将应力方程模型的微分方程简化为代数方程，并保留微分方程的基本性质，即由k方程及ε方程加上一些代数方程构成。一方面它保留了紊动粘性系数各向异性的特征，另一方面方程个数比雷诺应力方程模型大为减少，比标准的k-ε模型多了一些代数方程。它对有必要计及体积效应时（浮力、流线弯曲、旋转等）优点突出。总的来说，二方程模型计算简单，工程上比较愿意采用这种模式。§3.2.4标准k-ε模型由于Reynolds应力及紊流的粘性系数都是未知的，因而Reynolds方程是不封闭的，需要建立与未知量有关联的输运方程进行封闭。目前常采用的是反映紊动能的k方程和反映紊动能耗散的ε方程进行封闭。紊流流动是由外部提供有效的能量，在流动的过程中，很小一部分能量使直接通过平均运动的粘性而损耗，一部分先转化为紊动能，最后转化为热能而耗散。在紊动耗散中，紊动能在形式上是先转化为大小不同的涡体而后通过涡体运动和粘性作用而耗散。紊动能的产生是通过雷诺切应力对时均流场的作用来实现的。标准的k-ε模型中雷诺应力为：ijijjitjikxuxuuu32)(''(3.11)其中涡粘性系数为：2kCt（3.12）雷诺应力式中引入的新变量k（湍动动能）、ε（耗散率）用k-ε模型来封闭。k方程：kjktjjjpxkxxkutk])[()()((3.13)ε方程：7kCpkCxxxutkjtjjj221])[()()((3.14)其中：2''iiuuk为紊动能，jijixuxuv''为紊动能的耗散项，2kCt为涡粘性系数，jtijjitkxuxuxup)(为紊动能生成项；式中脚标j可取值为1，2，3表示x，y，z三个空间坐标，j脚标在一项中重复时称求和标，表示三项求和。有关模型参数见表3-1：表3-1标准k-ε模型中的有