同步发电机的数学模型.

•同步发电机的数学模型•发电机励磁系统的数学模型•原动机及调速系统的数学模型•负荷的数学模型7发电机和负荷的动态模型7同步电机的数学模型电力系统中的电源是同步发电机。同步发电机的动态特性或者说动态数学模型是研究电力系统动态行为的基础。在研究建立同步电机的数学模型的近百年历史中有两个重要的里程碑。一个是20世纪20年代的双反应理论的建立另一个是20世纪30年代提出的Park变换。帕克在合适的理想化假设条件下，利用电机的双反应原理推导出了采用dq坐标系的同步电机基本方程。1基本前提2同步电机的原始方程3dq0坐标系的同步发电机方程4同步电机方程的实用化5暂态电势与暂态电抗6转子运动方程7同步电机实用模型几个概念•一、法拉第电磁感应定律若回路为多匝，上式改为：式中ψ为链过整个回路的磁链．ψ＝ωφ，ω为回路的匝数．•二、磁路欧姆定律（安培全电流定律）磁路中的磁通等于作用在磁路上的磁势除以磁路的总磁阻．磁势F=ωI,磁阻R,磁导Λ（磁阻的倒数）三、电感L=ψ/i四、旋转磁场与电枢反应（双反应理论）dtdedtdeFRF/1基本前提•一、理想同步电机•二、假定正方向的选取一、理想同步电机•不计磁路饱和、磁滞、涡流等的影响，即假定电机的导磁系数为常数；叠加原理。•电机转子在结构上关于dq轴分别对称；•定子abc三相绕组在空间互差120°，在气隙中产生正弦分布的磁动势；•电机空载，转子恒速旋转时，转子绕组的磁动势切割定子绕组所感应的空载电势为时间的正弦函数；•不计定子和转子的槽和通风沟对其电感的影响。具有阻尼绕组的凸极机绕组布置•定子侧：a、b、c三个绕组；•转子侧：励磁绕组f、纵轴阻尼绕组D和横轴阻尼绕组Q。说明：水轮发电机：阻尼绕组模拟阻尼条阻尼作用；汽轮发电机：模拟实心转子涡流所起的阻尼作用。除了D、Q绕组外，有时在交轴上再增加一个等值阻尼绕组，记为g绕组。g绕组和Q绕组分别用于反映阻尼作用较强和较弱的涡流效应。g绕组位置角二、假定正方向的选取同步发电机的定子、转子各绕组的回路电压电流正方向同步发电机各绕组轴线的正方向•各绕组磁轴线正方向同该绕组磁链的正方向；对本绕组产生正向磁链的电流为该绕组的正电流；•定子电流的正方向为从绕组的中性点流向端点的方向；各相感应电势的正方向同相电流的方向；•电压的正方向为向外电路送出正向电流的方向；•转子各绕组感应电势的正方向同本绕组电流的正方向；•向励磁绕组提供正向励磁电流的电压方向为励磁电压的正方向；•D、Q阻尼绕组的外加电压为零。•转子横(q)轴落后于纵(d)轴90度2同步发电机的原始方程•一、电势方程和磁链方程•二、电感系数aaabbbcccveriveriveri00ffffDDDQQQverierieri一、电势方程和磁链方程00000000aaabbbcccffffDDDQQQrivrivrivrivriri001.回路电势方程：根据以上假定正方向，可得定转子各绕组的电势矩阵方程式为式中，v为各绕组端电压，i各绕组电流，r定子各相绕组电阻，ψ各绕组总磁链。•相应的分块矩阵为abcabcabcSfDQfDQfDQRvψir0vψi0r式中，分别为定子和转子的电阻矩阵。sRrr和aaaabacafaDaQabbabbbcbfbDbQbccacbcccfcDcQcffafbfcfffDfQfDDaDbDcDfDDDQDQQaQbQcQfQDQQQLLLLLLiLLLLLLiLLLLLLiLLLLLLiLLLLLLiLLLLLLi式中，Laa为绕组的自感系数；Lab绕组a和绕组b之间的互感系数；其余类推．２．绕组的磁链方程（ψ＝Li）总磁链＝本绕组电流产生的磁链＋其它绕组电流产生的与本绕组交链的磁链用矩阵形式表示为•转子旋转时，定、转子绕组的相对位置不断变化，电机的许多自感、互感系数也随之变化，因而也是转子位置的函数。abcabcSSSRfDQfDQRSRRψiLLψiLL也可用分块矩阵表示为二、电感系数⒈定子各相绕组的自感系数以a相为例分析如下：a相绕组电流ai正弦分布的磁势aFaaaFwicosaFsinaF(d轴分量)(q轴分量)α角为d轴与a相绕组轴线的夹角如果用λad和λaq分别表示沿d轴和q轴方向气隙磁通路径的磁导，则由定子磁势Fa沿两个轴向产生的气隙磁通为Fa产生的定子绕组漏磁通为aaaFwicossinadadaaqaqaFFasaF由电流ia产生的与a相绕组交链的磁链为222cossincossinaaaaadaqaasadaqwwi于是有22202cossincos2aaaaaasadaqLiwll式中20221()21()2asadaqaadaqlwlw由此可见，定子绕组的自感系数是转子位置角α的周期函数，其周期为π。自感系数有最大值和最小值的转子位置。由于定子三相绕组对称，同理可得0202cos2(120)cos2(120)bbccLllLll⒉定子绕组间的互感系数由定子a相电流产生的磁通交链到b相绕组的部分也是由气隙磁通和漏磁通两部分组成。若假定漏磁通路径的磁导为λmσ，则a、b相绕组间的漏磁通为•“-”号是因为两相绕组轴线互差120°，a相正电流产生的磁通将从反方向穿入b相绕组。•取b相绕组的等效匝数为wb，则由a相电流产生交链于b相绕组的磁链为cos120sin120coscos120sinsin120babbaadaqabamadaqambaF•假定wa=wb=w，则定子a、b相间的互感系数为20211()()cos2(30)42cos230abbabaamadaqadaqLLiwmm式中20221()412madaqadaqmwmw•同理可得0202cos290cos2150bccbcaacLLmmLLmm⒊转子上各绕组的自感系数和互感系数⑴自感系数由于定子的内缘呈圆柱形，故对于凸极机和隐极机，不论其转子的位置如何，其磁路的磁导总是不变的，因而转子上各绕组的自感系数均为常数，记为Lf、LD、LQ2fffffadwi以励磁绕组为例分析，若励磁绕组的等效匝数为wf，励磁电流为if，则对励磁绕组产生的磁链为⑵互感系数同理，转子各绕组间的互感系数亦为常数，具体值为：⑴两个纵轴绕组（f绕组和D绕组）之间的互感系数LfD=LDf=常数；⑵纵轴和横轴阻尼绕组之间的互感系数为零（因为两绕组相互垂直），即LfQ=LQf=LDQ=LQD=0。⒋定子绕组和转子绕组间的互感系数无论是凸极机还是隐极机，这些互感系数都与定子绕组和转子绕组的相对位置有关。下面以励磁绕组和定子a相绕组间的互感为例分析如下：当励磁绕组有电流if时，其对定子a相绕组产生的互感磁链为cosafffadwwi因此有coscosaffaafffadafLLiwwmaffadmww式中cos(120)cos(120)fbbfaffccfafLLmLLm同理可得•互感系数Laf与转子位置角的关系如图所示。当α=0°或180°时，互感系数Laf的绝对值最大；当α=90°或270°时，互感系数Laf为零。•同理可得定子各相绕组与纵轴阻尼绕组间的互感系数为coscos(120)cos(120)aDDaaDbDDbafcDDcafLLmLLmLLm由于转子横轴落后于纵轴90°，故定子各相绕组与横轴阻尼绕组间的互感系数为•磁链方程中的许多电感系数都与α角有关，而α角又是时间的函数，因而许多自感系数和互感系数都随时间周期性地发生变化；•将磁链方程代入电势方程后，电势方程将成为一组以时间的周期函数为系数的变系数微分方程。sinsin(120)sin(120)aQQaaQbQQbaQcQQcaQLLmLLmLLm3dq0坐标系的同步电机方程•一、坐标变换和dq0系统在原始方程中，定子各电磁变量是按三个相绕组也就是对于空间静止不动的abc三相坐标系列写的，而转子各绕组的电磁变量是对于随转子一起旋转的dq0坐标系列写的。磁链方程式中变系数产生的主要原因：⑴转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动；⑵转子在磁路上只是分别对于d、q轴对称而不是随意对称。基于电机学的双反应理论，消除同步电机稳态分析中出现变系数．勃朗德(Blondel)提出：当电枢反应磁动势Fa幅值的位置既不和纵轴又不和横轴重合时，可将Fa分解为纵轴分量Fad和横轴分量Faq两个分量。Fad和Faq分别作用在d轴和q轴磁路上，从而有确定的磁路和磁阻(确定的气隙和电机铁心磁路)，这样，作用在d轴和q轴上的电枢反应影响强弱，仅仅与该处磁动势大小有关，然后再把二者的结果迭加起来。这种处理方法，为双反应理论。组合成变换abc坐标系（固定）dq0坐标系（旋转）cbaqdiiiiii212121120sin120sinsin120cos120coscos320或简记为abcdqPii0式中，为派克变换矩阵，其值为P矩阵表示式为212121120sin120sinsin120cos120coscos32P由此可得1120sin)120cos(1120sin)120cos(1sincos1P10abcdqiPi则上述变换称为派克正变换和逆变换矩阵，逆变换矩阵的展开式为。三相零轴电流在气隙中的合成磁势为零，故不产生与转子绕组相交链的磁通，它只产生与定子绕组相交链的磁通，其值与转子的位置无关。Park变换对电势、磁链和电压均适用。0cossin1cos(120)sin1201cos(120)sin1201adbqciiiiii•二、dq0系统的电势方程派克变换只是对定子各量实施变换。定子的电势方程为abcabcSabcvψri00dqabcSdqvPψri全式左乘可得P由此可得0dqabcaaabbbcccψPψPψ01000aaabbbcccdqabcdqdqdqPψψPψψPPψψS式中由于，两边分别对时间求导，可得0dqabcψPψ10100sinsin(120)sin(120)2coscos(120)cos(120)300030020023000032000000dqdqdqddddtdtdtddddtdtdtddtddt