解析时空理论(崔思珑博士)

解析时空理论（一）作者：崔思珑博士人类对于时空结构的科学认识是从本世纪初狭义相对论的建立开始的，狭义相对论揭示了空间、时间和物质运动的联系，并首次提出相对运动的两个不同坐标系对同一时空事件的描述不同这一相对时空观念，这是人类时空观的一次飞跃。在此之后，爱因斯坦把引力场和时空几何相结合，建立了广义相对论；即研究非惯性系的时空关系问题。广义相对论认为任何物质的运动都与引力场有关，我们生活在一个弯曲的黎曼空间。此后，科学家们进行了各种实验，其结果表明：广义相对论的判断是正确的，这无疑确立了相对论在时空研究领域的地位。我们在学习和研究相对论过程中一直对爱因斯坦的深邃思想表示敬佩，感谢这位伟人对科学所做出的巨大贡献。如果从另一个角度看待时空理论的发展和创新这一问题，我们又多少感到有些困惑。自从广义相对论建立以来的几十年间，对相对论时空问题的研究虽取得某些进展，但是许多复杂的时空结构问题我们依旧没有搞清楚，“时空大厦”的基础是什么我们更是一无所知，经研究发现，相对论对时空结构的描述仅仅是初步的，狭义相对论的洛伦兹变换在理论完备性方面甚至存有缺陷，许多时空问题从相对论自身无法找到正确答案：1.相对论的收缩因子的物理含义是什么？2.在洛伦兹变换中，与相对速度u相垂直方向的量y和z同动系中的y'，z'相等，这一判断的理论依据是什么？3.谱线红移现象在理论上是否还有其它解释？(多普勒效应不能完全解释红移量问题）4.狭义相对论告诉我们相对运动的两个不同坐标系对时间、空间的描述是不同的，那么我们还要问“相对运动的两个不同坐标系对相对速度的观测结果是否相同”？5.广义相对论认为，由于引力场的存在，使空间弯曲，水星轨道的摄动是由于水星沿弯曲时空的短程线（测地线）运动，因此会产生43/世纪的进动；那么引力如何使时空弯曲？这一现象的本质原因是什么？6.引力场的度规张量（）有无一般解？条件是什么？7.假设一列火车以速度v1高速行驶，火车上载着一辆汽车以速度v2与火车相对运动，同时汽车上又射出一物体，其相对汽车的速度为v3，那么这物体的运动如何描述？如果汽车是以加速度a行驶，射出的物体与汽车的运动方向有一角度，该物体的运动方程怎样建立？显然，对于上述时空问题的解答已完全超出了相对论涉及的范畴，要系统全面地回答上述问题，我们必须跳出相对论的理论框架，建立一个新时空体系。该体系涉及的时空问题从广度和深度上都远远超过现有理论，并将现有时空理论----相对论纳入其特例范围。基于此目的，本文向您介绍一个新的时空理论，由于篇幅过长，本文将分为几个部分，第一章主要涉及惯性和非惯性时空，第二章则统一了量子力学的全部基础。第一章解析时空理论的建立定义：设两直角坐标系(S')和(S),(S')为运动系，(S)为观测系。(S')中的长度l'为固有长度，时间t'为固有时间;l',t'表示(S')相对于(S)静止状态下的长度和时间；当(S')相对于(S)运动时，在(S)中测量(S')中的长度l'和时间t';测量结果为l、t，则l观测长度，t为观测时间，l、t均为观测值。下面给出解析时空理论的两条基本原理：(I).时空面积相等原理----运动系(S')及观测系(S)中的长度与时间的乘积为时空面积S'或S。运动系(S')相对观测系(S)静止或运动状态下，时空面积是不变量；即对任意(l',t'),均有等式l't'=lt成立，上述原理的坐标方法表述为：(II).时空偏转原理-----若运动系(S')相对观测系（S）运动，在某一时刻相对速度为u或u'，那么运动系(S')与观测系（S）沿相对运动产生偏转，偏转角为时空偏转角，时空偏转角的大小与相对速度u（或u'）有关，其正弦值与相对速度运动方向u（或u'）成正比，即sin=u/c，（或sin=u'/c'），c为光速。时空面积不变原理(I)和时空偏转原理(II)是我们研究时空问题的基本原理。根据这两条原理，我们下面找出(S')与（S）的时空关系式。设(S')与（S）在某时刻原点重合，(S')与（S）的相对速度为u,l与u方向相同，根据原理(II),(S')与（S）产生偏转，如图1-3：从图中我们可以得到以下结果：OD=OAcos令：OD=lOA=l'则上式l=l'cos(1-1)又根据原理(I)，(S')中的时空面积S'ABCO与（S）的SDEFO相等，所以tl=t'l',t=t'(l'/l),将(1-1)式代入得t=t'/cos(1-2)由原理(II)知:sinu/c,则式(1-1)和(1-2)为:图1-3表明关系式cos=l/l’=t’/t以及其中的与原理(II)sin=u/c中的相同。(1–3)、(1–4)这两个等式是狭义相对论的基本公式，也是解析时空理论研究时空问题的出发点。在本文中，您将逐步看到狭义相对论的普遍结论---动尺缩短，动钟延缓效应，正是由于时空偏转所致，狭义相对论的收缩因子即为解析时空的偏转因子。下面我们求出(S')与(S)的速度关系式（非坐标关系式）：由(1-1)式:l=l'cos,我们选l1和l2(l1l2)则l1=l'1cos,l2=l'2cos两式相减l2-l1=(l'2-l'1)cosl21=l'21cos(1-5)当l210时,dl=dl'cos(1-6)同理由(1-2)式可得到dt=dt'/cosdt'/dt=cos(1-7)则式(1-6)关于t微分有dl/dt=cosdl'/dt将(1-7)代入则有dl/dt=cosdl'/dt'u=u'cos(1-8)当u与u'相反时,u=-u'cos2(1-9)(1–8)式表示的含义为当(S')相对（S）运动时，若(S')内有一运动速度u'，那么这个速度在（S）内的相应速度为u（u不是坐标意义上的ux），u的数值由(1–8)式决定。本文的前面提到了洛伦兹变换存在理论缺陷，下面我们就讨论这个问题:在我们所见到的所有教科书及介绍相对论的书籍中，关于洛伦兹变换都用到下面的两个方程式，洛伦兹变换的全部结果也是由这一方程组联立得出的结果：(1-11)式是将(1-10)式中所有不带撇的量与带撇的量对换，且u=-u',u'/c'=u/c。洛伦兹变换并没有解释为什么u=-u'，这是因为u=-u'是我们千百年来熟知的“常识”。即(S')与（S）间的相对速度大小相等，方向相反。[注：在教科书一般都这样写：将不带撇的量与带撇的量对换，并把u换成-u，实际上仍是u=-u'](1-10)与(1-11)方程组看上去似乎没什么问题，首先我们把上式写成如下形式：式中将(1–13)乘以cos再整理后有：由式(1–2)t'=tcos代入(1–15)，并将(1–14)、(1–15)两式相减ut-utcos=x-xcosut(1-cos2)=x(1-cos2)x=ut或t=x/u这是我们得到方程的一个解，但这个解对我们来说没有什么意义。我们还可以得到方程组的其它解（包括洛伦兹变换），也就是说方程组(1–10)、(1–11)是多解方程组。由线性代数方法分析知齐次线性方程组(1–10)、(1–11)的秩rn,故该方程组有无数解；这样，洛伦兹变换的正确性是值得怀疑的。经慎重的分析后，我们得出以下结论：A.洛伦兹变换中有关(S')与（S）的运动方程的解是个近似解。B.洛伦兹变换（1-11）式中，关于ut'一项，由于u与t'的单位不同，ut'不能表示两坐标系(S')与（S）原点的O'与O的距离。故该方程的表达式有问题。C.洛伦兹变换中，认为相对速度（或称牵连速度）u=-u'是不正确的；在低速时（uc),u与u'只是近似相等。对于u-u'问题，必须做进一步的说明。例如：一列从火车站驶出的火车，速度为80千米/小时，火车上的人与车站上的人都认为这个速度即为彼此间的相对速度，u与-u'是“当然相等”的。但问题并不这么简单，火车在对地面坐标系的速度为80km/h，而在火车这个运动系上的观测者测出车站的退行速度为80km'/h'，80km/h与80km'/h'完全是两个不同概念，其关键问题在于m/h与m'/h'是否相等？火车上的人测量速度用的米尺和钟表与地面上的人用的米尺和钟表究竟是否相同？由于我们生活在一个低速世界，我们无法感受到不同坐标系对于同一速度的描述有何差异，目前也找不到能感受这一差异的运动系(S')，我们周围的事物的运动速度与光速c相比实在太小。因此，我们会轻易地得出结论：火车上下的两个人所用的尺子和钟表没有区别，故u=-u'（将相对速度绝对化），这是低速思维的必然产物。实际上，在洛伦兹变换中，我们已经意识到在牵连速度ue并非远小于光速c时，描述物体的运动不能简单地用速度合成法va=ue+vr'。但在如何看待牵连运动的问题上，洛伦兹变换仍没有完全摆脱低速思维的影响，这是由于牵连运动u-u'比其他问题更难以理解。在一般情况下，不同坐标系的观察者描述同一事件诸如时间、空间(包括点)、速度和加速度等，其结果都是不同的。没有绝对的时间、空间、速度和加速度，牵连速度也不例外。之所以有这样的结论，根本原因在于运动系(S')与观测系（S）由于存在相对运动而发生了整个时空体系的偏转，（m/h与m'/h'不等），所以，u与u'的方向是不同的，需要加偏转系数cos2,u与u'方可相等。(关于u-u'问题的详细讨论请见本文附页）因此，我们必须对洛伦兹变换（1-12），（1-13）方程组进行修改。即(S')与（S）的时空关系应由以下方程组确定：x=x'cos+ut(1-16)x'=xcos+u't'(1-17)将（1-16）式中带撇的量与不带撇的量对换即为（1-17），表示在不同坐标系下时空的对称性，这也是在不同参照系下对描述同一类时空事件的必然要求。而洛伦兹变换（1-12），（1-13）式为满足所谓u与u'的对称性，两个方程式却不对称，显然在不同坐标系下其结论是不同的。因此，洛伦兹变换不可能得出‘唯一’的正解！由(1–17)得x=(x'-u't')/cos再代入(1–16)t=(x'sin2-u't')/ucos对x,t分别微分dx=(dx'-u'dt')/cosdt=(dx'sin2-u'dt')/ucos再求对t的微分由式(1–9):u=-u'cos2再根据原理（II）sin=u'/c'分别代入上式，整理后得出：从上式我们可以看出：若令u=-u'，且cos=1时，又回到洛伦兹变换。也就是说洛伦兹变换是（1-18）式的近似解。从（1-18）式中我们可以解出关于v'的关系式：(1–18)，(1–19)式看上去似乎与洛伦兹变换相似，但它比洛伦兹变换更为深刻地反映了(S')与（S）的时空关系，它表达的含义也超出了我们一般想象。如当相对速度u'为光速时，cos=0,时空偏转90度；在（1-18）式中，v=0,，此时我们观察不到(S')系的任何运动，包括光速。显然(S')是处于“黑洞”状态（即所谓时空奇点）。我们以下研究运动系(S')与观测系（S）的坐标变换的问题。若运动系(S')相对观测系（S）运动，在某一时刻(S')的原点O'与（S）的原点O重合，相对速度方向与y相同，根据原理（II），则(S')与（S）发生偏转，偏转角为，(o–xy)系与(o'–x'y')系的旋转角同为，(如图1-4)根据直角坐标系的旋转公式：则x=x'cos-y'sin(1-20)y=x'sin+y'cos(1-21)(1-20)和(1-21)式即为(S')与(S)的空间关系式。在(1-21)中,令x'=c't',sin=u'/c'(原理II)即y=y'cosu't'(1-22)若将(1–22)式中的y,y'改写为x,x'，则(1–22)式与洛伦兹变换式(1–10)的时空表达方式相同，只不过洛伦兹变换描述相对运动空间用ut，而不是(1–22)中的u't'。我们还注意到(1–20)式中的xx'（这里的x相当于洛伦兹变换中的y，y表示垂直相对运动方向的量），也就是说时空偏转时垂直于相对运动方向的量x也要