第4讲-二次谐波产生、相位匹配考虑-[兼容模式]

第4讲二次谐波产生和相位匹配考虑(Second-HarmonicGeneration&Phase-MatchingConsideration)通过求解产生二次谐波的耦合方程，得到小信号和大信号二次谐波光强表达式，讨论获得强相干信号的相位条件，分析在双折射晶体材料中实现完全相位匹配条件的角度和温度相位匹配两种技术途径,讨论准相位匹配技术。二次谐波产生（Secondharmonicgeneration)347.15nmP.A.Franken,“GenerationofOpticalHarmonics”,1961，Phys.Rev.Lett.7:1181)Acoherencevolumeof10-11cm3,thesecondharmonicintensitiesashighasafractionofapercentofthefundamentalcouldbeachieved.2)Theorderof1011secondharmonicphotonsweregeneratedwithinthequartzsampleperpulse.(10-8conversionefficiencyfromthefundamentaltotheSH)作业：翻译Franken的二次谐波产生文献石英晶体？透明范围0.18~3.5m,折射率no=1.544,ne=1.553(0.6m)石英晶体属于三角晶系，32晶类，二阶极化率张量有非零项：00000XXXXXXXYZXZY0.27pm/V00000000000000000XXXXXXXYZXZYXZYXYZXXXXXXZXYZXY产生1011个二次谐波光子，转换效率不到1%？基频波角频率用1表示，产生的二次谐波角频率用2表示，且2=1;考虑到电场强度和非线性极化强度是实数，应在光电场复振幅和非线性极化场复振幅前乘以系数1/2，这样计算和实验结果才能相一致.二次谐波耦合波方程及小信号解结果才能相一致.1212--=='(,)()..(,)()..nnnnikzitnnNLNLikzitnnEztEzeeccPztPzeecc（单色、均匀平面波）11112110121122'2(),......nnikzitnikzitikzitPtPzeeccEzeeccEzeecc=---=基频波与介质相互作用产生的极化场：激励出二次谐波的极化强度P(21)在频率内（不含时间项）的复振幅：2220211111,2;,=-PzEzEz简并度辐射出二次谐波的电极化强度振幅：'12211202121,;,11222=-nizizkkEzEzPzee简并度产生二次谐波的电极化场波矢：'12=nkk112222120121122'2(),....nnikzitnikzitikzitPtPzeeccEzeeEzeecc=---=二次谐波、基频波与介质相互作用产生的极化场：激励出新基频波的电极化强度P(1)复振幅（频率内）：22*1012121,;,1=--PzEzEz简并度辐射出新基频波的电极化强度振幅：'21*2221101212122,;,2-=--nkkizizkEzEzPzee简并度产生基频波的电极化场波矢：'21=-nkkk22120222,ikzdEziPzedznc-D='212(wavevectormismatchnnkkkkkD=-=-）2(2)21ikzdEziEzeD=二次谐波混频耦合波方程:2110211;,12EzEz-(wavevectormismatch）1122effiEzedznc=(2)(2)211221111-;,=a-;,effaa(2)2effeffd=221121ikzeffdEzidEzedznc-D=（）有效非线性极化率有效非线性光学系数辐射基频波的极化强度：产生基频波的耦合波方程:22*2110121,;1,PzzEz=--2111022,ikzdEziPzedzncD=1(2)*1212ikzeffdEziEzEzedzncD=2112effiEzEzedznc=(2)(2)121112121;,=a;,effaa----11*211(2)effikzddEziEzEzedzncD=可证明：(2)(2)121211;,=;,effeff---1*212122111(1)(2)ikzeffikzeffdEzidEzEzedzcdEzidEzedznncD-D==二次谐波的耦合波方程组为：212D=-kkk小信号近似：指的是基频波不发生损耗，因此方程（1）右边1等于零。晶体长度为L；边界条件：在入射端，基频光电场强度幅度为E1(0)，二次谐波的电场强度幅度E2(0)=0，。LE(0)1E(0)=02产生二次谐波的示意图和边界条件1222222sin/21sinc/22kiLkkkkikLiLiLiLiLkLeekLeeeeikLikLkLD-DDDD-D---D-D=-==-D-DD对方程(2)积分得，122102112211220d1100LeffikzikLikLeffeffdELiEezncddeeiEiELncikncikL-D-D-D=--==-D-D/22ikLikLkL-D-DD其中:sin2sinc22kLkLkLDD=D122120sinc2effikLdLkLELiEenc-DD=小信号二次谐波光电场解根据光强公式：222241222202202122211()0sinc222effdLkLILncELncEncD==二次谐波小信号解及讨论二次谐波光强（Intensityofthegeneratedsecondharmonic)221221222213020sin2effdnkLILLIccnD=转换效率1202ncn2221222132110122()=0sin(0)2effdLPILSkLIcPIScnnD==Spatialbeamarea（光束面积）Figureofmeritofnonlinearcrystal(非线性光学晶体品质因数）△kL=Sinc2(DkL)函数与DkL关系cohLk=D相干长度12122715cmkkk-D=-=对于石英晶体：cohLk=D相干长度相位匹配和相位失配条件下，二次谐波的光强（转换效率）与在晶体传播距离z关系cLk=Dz相位失配条件下，在LBO晶体中产生二次谐波光迹相位匹配条件下二次谐波的大信号解（基频波有损耗）2120kkkD=-=12nn=相位匹配条件下221111222;nkcckn==光强公式：012*()IzcnEzEz=10***111211210***211211222effeffddIiEEEEEEdzddIiEEEEEEdz=-=--二次谐波产生过程的曼利-罗关系02光强对z的一阶微分：012**()dEzdEzIzcnEzEzdzdz=12IzIzcons=22112effdEzdEzdzncd=2221210=EzEzE能量守恒（产生二次谐波的曼利——罗关系）：2211220effdEEznc=-1221tanhdvvavaa-=-利用积分公式：1211200tanheffdEzEEznc=1111200secheffdEzEEznc=表征二次谐波产生过程速率的特征长度：11/21/222221111133232010128000effeffeffshdddLEIInccncn---===5.4pm/Veffd=如LiNbO3晶体，非线性光学系数，基频光波长1.064μm，折射率2.2，基频光光强25MW/cm2，求得倍频特征长度为7.4cm相位匹配条件下，二次谐波转换效率、基频波损耗与特征长度倍数关系相位匹配技术（Phasematchingtechnology)从产生二次谐波的公式看：在△k=0完全相位匹配条件下，产生的二次谐波光强与传播距离z的平方成正比关系；当相位失配量△k≠0，在晶体中产生的最强二次谐波光强与△k的平方成反比关系，相位失配量越大，产生的最强信号越弱。从物理图像看：二次谐波的产生是由基频波对晶体极化，由极化强度辐射二次谐波产二次谐波的产生是由基频波对晶体极化，由极化强度辐射二次谐波产生的，极化强度的相位传播波矢为2k1,而二次谐波传播传播的波矢为k2,如果2k1≠k2,当在晶体中某一位置产生的二次谐波经过一个相干长度Lcoh后，与其它位置极化强度辐射出的相位差为的二次谐波相互抵消。该过程在晶体内不断重复（或称振荡），直至二次谐波从晶体末端输出。当△k=0，相干长度无穷大，二次谐波电场强度在有限长度的晶体内不会出现振荡现象；另外，相位因子与传播距离z无关，此时不同坐标z处的晶体薄层位置发射的二次谐波辐射在输出端能同相位叠加，并使总的二次谐波功率达到最大值。1.561.571.581.591.60Rifractiven2=1.578n=1.550Quartz(elight)图石英晶体的色散曲线211222715cmkkk-D=-=3004005006007008001.541.55Wavelength(nm)n1=1.550二次谐波要实现相位匹配，则要求基频光与倍频光的折射率必须相等，而由于任何材料都有色散，即不同频率的光波有不同的折射率。因此在各向同性介质中不能实现相位匹配(如GaAs,虽然二阶非线性极化率张量中有非零元素d36），而只能在具有双折射的光学异性晶体材料中寻找相位匹配条件。是一个对称张量，相对介电张量也是对称张量，经主轴变换后的介电常数张量是对角矩阵，只有三个非零的对角元素。111111xxxyxz100xx11r=上一讲通过极化率的完全对易对称性和时间反演对称性，证明了线性极化率张量是一个对称张量：11(;)(;)ijji-=-相当于由晶体坐标111111111111xyyyyzxzyzzz000000xxyyzz线性极化率张量介电常数张量相应地定义三个主折射率nx,ny,nz,由麦斯斯韦关系：rn=晶体坐标系变换到介电主轴坐标系000000xxxxzz三方、四方和六方晶系属于单轴晶体(LiNbO3,BBO、ZnGeP2)xxyyzz=单轴晶体220000oonnzneqk1222=zyx折射率椭球20000oe