量子力学3-4 算符之间的对易关系

§3.7算符的对易关系两力学量同时有确定值的条件测不准关系•讨论微观态中某一力学量时，总是以的本征值谱作为力学量的可能值。若我们同时观测状态中的一组不同力学量，将会得到什么结果呢？这一讲我们主要讨论这个问题。•主要内容有：一个关系：力学量算符之间的对易关系三个定理:FFF,,GF力学量守恒定理不确定关系逆定理）共同本征态定理（包括•1算符之间的对易关系1.1算符的基本运算关系（1）算符之和：算符与之和定义为为任意函数一般，例如粒子的哈密顿算符是动能算符与势能算符之和（2）算符之积：算符与之积定义为FGGFGFGF)(FGGF)()(22rUTrUpHT)(rUFG)()(GFGF（1）（2）算符之积对函数的作用有先后作用次序问题一般不能颠倒个相同算符的积定义为算符的次幂例如则为了运算上的方便，引入量子括号0FGGFnFFn（3）dxdF222dxdFnnndxdFFGGFGF,（5）•若•称算符与是不对易的（不能交换位置）即•若•称算符与是对易的即•下面几个经常使用的对易关系请自行证明0,GF0,GFFGFGGFFGFGGF（6）（7）)11(],[],[],[)10(],[],[],[)9(],[],[],[)8(],[],[GMFMGFMGFMGFMFGMGFMFGFMGFFGGF•1.2坐标算符与动量算符的对易关系坐标算符是乘数因子相互对易动量算符是微分算符因为则坐标算符与动量算符：设为任意函数0],[0],[0,xzzyyxxyyx220,0,0,xzzyyxppppppxxiixxixpxxipxxx)(（12）（13）•比较后可得但是同理可得坐标算符与动量算符的其它对易关系式可概括为其中※坐标算符与动量算符的对易关系是最基本的对易关系，其它力学量的对易关系均可由此导出。ixppxxxipxx,0,0,zypxpxijjiipx,),,()3,2,1(zyxixi),,()3,2,1(zyxjpppjp（14a）（14b）(14c)•1.3角动量算符的对易关系•只证明其中一个，请注意证明方法•记忆方法：从左至右以依次循环指标为正，任何一个指标错位即为负，相同指标则为零。0],[,],[,],[],[,0],[,],[],[,],[,0],[zLxiyLyixLxizLyLzixLyizLziyLxLzzzyyyxxxziypzpyzypzpyyypyypzypyypzpyyLyyyzzyzyzx],[],[],[],[],[],[],[],[],[(15)xzyx•以相同的推导方法和记忆规律，有另外有0],[,],[,],[],[,0],[,],[],[,],[,0],[zzxyzyxzxzyyyzxyyzxzyxxxpLpipLpipLpipLpLpipLpipLpipLpL（16）yxzxzyzyxLiLLLiLLLiLL],[],[],[LiLL（17）（18）•1.4几个重要的推论•(1)(2)•（3）球坐标下是的函数，若有径向函数算符则0],[],[],[],[2222zzzyzxzLLLLLLLL),,()3,2,1(,0],[2zyxjLLj0],[,0],[,0],[2222pLpLpLjL,)(rU0)](,[,0)](,[2rULrUL0],[,0],[)4(22rLrLi（19）（20）（21）（22）•2共同本征函数完备系2.1共同本征函数完备系带来算符对易设两个算符和有一个共同的本征函数，则必有及，即在态中可以同时确定这两个力学量的数值，那么这似乎提醒我们有，但下结论过早，因为这只是针对某一个特殊函数（本征函数），如果和有一组完备的共同本征函数，对于任意态函数FGnnanFnbnGn0)()(nbabanFGGF0)(FGGFnFGnnnc（23）•有则这时才说和是对易的。这个结论可以推广到多个算符，即如果一组算符有共同的本征函数完备系，则这组算符对易例如即在态中同时有确定值及，所以是的共同的本征函数，并且是完备的，所以0)()(nnnFGGFcFGGF0],[0GFFGGF或（24）FGn),()1(),(22lmmYllYL),(),(lmmzYmYLzLL,2),(lmY),(lmY2)1(llmzLL,20],[2zLL•2.2逆定理：如果一组算符对易，则这组算符有组成完备系的共同的本征函数。这里仅就非简并本征函数系加以证明若算符和相互对易，对于的本征函数，有可见也是算符的属于本征值的本征函数。已经假定非简并，所以对应的两个本征函数和最多只能相差一个常数，所以FFGnnnnF)()()(nnnnGFGGF（26）（25）nGFnnnnnGnnnG（27）•可见，同时也是的属于本征值的本征函数。同理，对的其它本征函数也有此结论。所以，和有组成完备系的共同的本征函数。例如，角动量算符，所以它们有组成完备系的共同的本征函数，在态中，力学量同时有确定值及。氢原子哈密顿算符所以，对易，它们有组成完备系的共同的本征函数，在该态中三者同时有确定值：nGnFFG0],[2zLL),(lmY),(lmYzLL,22)1(llm)(22rUpH0]),([],2[],[2222LrULpLHzLLH,,2),(lmnYRmllEn,)1(,2（28）•2.3力学量完全集有些情况下，力学量的本征值是全部简并或部分简并的，一个本征值对应若干个本征函数。所以，只以的本征值不足以完全确定本征函数，这时必定存在和独立且和对易的其它力学量。如果的共同的本征函数仍然有简并，则必定还存在独立于而又和对易的其它力学量，的共同的本征函数是否还有简并？我们定义：一组相互对易而又相互独立的力学量算符，如果它们的共同的本征函数是非简并的，即这组本征值完全确定一个共同本征函数，则这组力学量称为力学量完全集。在完全集中，力学量的数目一般称为体系的自由度。FFFFGGF,GF,GF,MMGF,,•例题一任意态求态中的可能值、概率及。解法一可以看出是的共同本征函数所组成，列表对应求解：),(31),(32),(321,12,21,3YYYzLL,2zLL,2zLL,2),()1(),(22lmlmYllYL1,3Y2,2Y1,1Y),(),(lmlmzYmYL2c2212L226L222LzL2zLzL9/421,3c9/422,2c9/121,1c•解法二由得由正交归一性得222229749129469412L91191)(94294zLdcnn*dYclmlm),(),(*),(lmY1,1,2,2,1,3,313232mlmlmllmc3132321,12,21,3ccc•例题二在对某一状态进行测量时，同时得到能量能唯一确定这一状态吗？解：能。因为三个力学量对易，故共同本征态为zsnLLeE,2,1822221,1,3mln),()(),,(1131311YrRr•例题三求粒子处于时角动量分量和分量的平均值。解：首先应注意，是的共同本征函数，而不对易，故不是的本征函数。利用对易关系，则lmYxy2,,xyxLLLlmYzLL,2zyxLLL,,lmYyxLL,xzyLiLL],[dYLLYdYLLYidYLYLlmyzlmlmzylmlmxlmx***101)()(1****dYLYmdYLYmidYLYLdYLLYilmylmlmylmlmylmzlmzylm•同理•由于坐标与的对称性，可得，故•3不确定关系若算符和不对易时，常记为是一个力学量算符或普通的数。首先定义0yLxy22yxLL)(2])1([21)(21222222222mllmllLLLzxFGKiGFFGGF],[（29）KGGGFFF,KiGFGF],[],[（30）（31）•注意，仍为厄米算符，若巧妙设计积分•利用的厄米性，可推出(课本p91)•最后得出不确定关系(代数中二次式理论)——不确定关系GF,0||)(2dGiFI（32）GF,0)()()(22GKFI（33）4)()(222KGF2KGF（34）（35）•两个力学量不对易时，导致两力学量不能同时有确定值,或者说，它们不能有共同本征函数。对不确定关系应着重掌握其物理意义例如所以可见，若动量确定，；则，即位置完全不确定。试想，动量为的自由粒子以波长的状态（平面波）弥散于空间时，你能说出粒子的确定位置吗？Kipxx,,4)()(222xpx2xpx或（36）0xpxxpp•反之，根据函数的性质，坐标本征函数可写为•即位于点的波（粒子）是许多不同波长（动量）的平面波的叠加，你能说出该波的波长（粒子的动量）是多少吗？总之，不确定关系所揭示的是量子力学规律的特点，是粒子具有波动性的必然结果。应用不确定关系估算一些力学量的不确定范围可参见教材。kdexrki3)2(1)(（37）x•例题4一维运动的粒子处在求解：归一化后可得利用有000)0()(xxAxexx当当?)()(22xpx2/32A012)2(!nxnndxex0*dxxx23834403232dxexAx02*2dxxx25302423434dxexAx所以22222243493)(xxx•所以0*dxpp02)(dxxedxdxeAixx0)(0222dxexxAix02*2dxpp02222)(dxxedxdxeAxx2232222022222)2(2)2(12)2(AdxexxAx22222)(ppp2222222414343)()(xpx满足不确定关系作业:3.11、13