半导体物理基础(6)

Chapter6p-nJunctions（p-n结）5.1FabricationOfp-nJunction1.AlloyedJunctions(合金结)2.DiffusedJunctions(扩散结)3.IonImplantation(离子注入)4.EpitaxialGrowth(外延生长)图1p-n结基本结构合金温度降温再结晶扩散缓变结与突变结当p型半导体和n型半导体接触在一起时,在两者的交界面处存在着一个过渡区,通常称为p-n结.5.2Equilibriump-nJunction1空间电荷区(Spacechargeregion)的形成(平衡状态下的结)刚接触，扩散》漂移（达到动态平衡）阻挡层扩散=漂移内建电场漂移耗尽区Depletionregion空间电荷区SpacechargeregionEFn高于EFp表明两种半导体中的电子填充能带的水平不同。2能带图(Enerybanddiagram)nVPVnCPCDEEEEqV)()()()(3.接触电势差(TheContactPotential)VD平衡时FpFnEETkEEpnFpFnenn00000000ln0pnDTkqVpnnnTkqVennD平衡时TkEEiniFnenn00n型半导体中的电子浓度为p型半导体中的电子浓度为TkEEipiFpenn00ApDnNpNn00,全电离非简并20lniADDnNNqTkV*势垒高度~ND、NA2000000lnlnipnpnDnpnqTknnqTkV4.空间电荷区宽度(Spacechargeregionwidth)突变结nDpAxNxN5载流子分布(Carrierdistributions)TkxqVqVnDenxn0)(0TkxqVqVnDepxp0)(00nn0np0pn0pp)(xn5.3.p-n结电流-电压特性1.势垒区的自由载流子全部耗尽,并忽略势垒区中载流子的产生和复合。I-Vcharacteristicofap-njunction现假设:2.小注入:注入的少数载流子浓度远小于半导体中的多数载流子浓度。在注入时，扩散区的漂移电场可忽略。外加电场与内建电场方向相反，削弱了内建电场，因而使势垒两端的电势差由VD减小为（VD-Vf），相应地势垒区变薄。外加电场削弱了漂移运动，使:漂移扩散(1)正向偏置（Forwardbias）这种由于电场作用而使非平衡载流子进入半导体的过程称为电注入。0nn0pnSpacechargeregionNeutralregionDiffusionregion这两股电流之和就是正向偏置下流过p-n结的电流。P区空穴向n区扩散——空穴扩散电流n区电子向P区扩散——电子扩散电流。pnJJJ根据电流连续性原理，通过p-n结中任一截面的总电流是相等的，只是对于不同的截面，电子电流和空穴电流的比例有所不同而已。)()(PPPnxJxJJ考虑-xp截面：忽略了势垒区载流子的产生和复合：)()(nPPnxJxJJ正向偏置时，半导体内的载流子浓度分布TkqVpnTkqVnpDDeppenn000000加正向偏置V后，结电压为（VD-Vf），TkqVpTkVVqnppffDenenxn000)(0TkqVnTkVVqpnnffDepepxp000)(0在xp处注入的非平衡电子浓度为：1000TkqVpppppfennxnxn在xn处注入的非平衡空穴浓度为：1000TkqVnnnnnfeppxpxpxpLDqdxxpdqDJpppp100TkqVnppnppnpfepLDqxpLDqxJ同理：100TkqVpnnpnfenLDqxJ11)()(0000TkqVsTkqVppnnnpnPPnffeJeLDpLDnqxJxJJ-------肖克莱方程TkqVf0一般TkqVsffeJJnp0结的正向电流外加电场Vr与内建电场方向一致扩散漂移(2)反向偏置（Reversebias）VD增大为（VD+Vr），相应地势垒区加宽势垒区两侧边界上的少数载流子被强电场扫过势垒区。使边界处的少子浓度低于体内。产生了少子的扩散运动，形成了反向扩散电流。10TkqVsrreJJ类似于正向偏置的方法，可求得反向电流密度那么T,kqV一般0rsrJJ式中，Js不随反向电压变化，称为反向饱和电流密度；负号表示反向电流方向与正向电流方向相反。Jr与反向电压Vr无关，是因为当反向电压V的绝对值足够大时，边界上的少子浓度为零。p-n结的正向和反向电流密度公式可统一用下列公式表示：1eJJTkqVs0正向：V=Vf反向：V=-Vrp-n结的伏-安特性（3）I-Vcharacteristicofap-njunction单向导电性---整流Ge、Si、GaAs：0.3、0.7、1V温度影响大单边突变结I-V特性由轻掺杂一边决定。)1(000TkqVppnnnpeLDpLDnqJ影响p-n结伏-安特性的主要因素：产生偏差的原因：（1）正向小电压时忽略了势垒区的复合；正向大电压时忽略了外加电压在扩散区和体电阻上的压降。（2）在反向偏置时忽略了势垒区的产生电流。TkEEchnpnnnpCNUitiit022)(空间电荷区的复合电流DxrUdxqJ0iitnpnnnpCNU2)(2max)1(2)1(002maxTkqVTkqViteeCnNUitEEpnTkqVDieXqn022空间电荷区的产生电流DGqGXJTkEEchnpnnnpCNUitiit022)(itEEpnni,2inU2inG2DiXqn注入p+-n结的n侧的空穴及其所造成的电子分布大注入扩散区产生内建电场p-n结的直流伏-安特性表明：1.具有单向导电性。2.具有可变电阻性。特别是在高频运用时，这个电容效应更为显著。p-n结的交流特性表明:p-n结还具有可变电容的性质5.4.p-n结电容(Capacitanceofp-nJunctions)p-n结电容包括势垒电容和扩散两部分。（1）势垒电容CTQXVD由于势垒区电荷的变化表现出来的电容效应-势垒电容也称结电容（Junctioncapacitance）DTXAdVdQC势垒电容对于线性缓变结31012jDrDqVVX2102DADArDDNNNNqVVX对于突变结：对于突变结：2112DADADTNNNNVVqAC31212VVqACDjT其中:杂质浓度梯度j荷量)变化ΔQ(扩散区内储存电ΔV变化由于正向电压V的变化引起扩散区中储存电荷Q的变化，相当于电容的充放电。这种电容称为扩散电容。(2)扩散电容也称电荷存储电容（chargestoragecapacitance）由于正向电压V的变化引起扩散区中储存电荷Q的变化，相当于电容的充放电。这种电容称为扩散电容。也称电荷存储电容（chargestoragecapacitance）dVdQdVdQdVdQCnpDVkTqpnnpDnDpDenLpLkTAqCCC)(002CT与CD都与p-n结的面积A成正比，且随外加电压而变化。点接触式二极管面积很小，CT、CD：0.5—1pF面结型二极管中的整流管面积大，CT、CD：几十—几百pF（3）总电容p-n结的总电容为两者之和：DTjCCC正向偏置p-n结时，以CD为主，Cj≈CD反向偏置p-n结时，以CT为主，Cj≈CT5.5.p-n结的击穿(Berakdown)齐纳击穿雪崩击穿电击穿热击穿击穿在反向偏置下，当反向电压很大时，p-n结的反向电流突然增加，从而破坏了p-n结的整流特性--p-n结的击穿。p-n结中的电场随着反向电压的增加而增加，少数载流子通过反向扩散进入势垒区时获得的动能也就越来越大，当载流子的动能大到一定数值后，当它与中性原子碰撞时，可以把中性原子的价电子激发到导带，形成电子-空穴对——碰撞电离。(1)雪崩击穿(Avalancheberakdown)连锁反应，使载流子的数量倍增式的急剧增多，因而p-n结的反向电流也急剧增大，形成了雪崩击穿。影响雪崩击穿电压的主要因素：1.掺杂浓度:掺杂浓度大,击穿电压小.2.势垒宽度:势垒宽度足够宽,击穿电压小3.禁带宽度:禁带宽度越宽,击穿电压越大.4.温度:温度升高,击穿电压增大.(2)齐纳击穿(Zenerberakdown)或隧道击穿是掺杂浓度较高的非简并p-n结中的击穿机制.根据量子力学的观点,当势垒宽度XAB足够窄时,将有电子穿透禁带.当外加反向电压很大时,能带倾斜严重,势垒宽度XAB变得更窄.造成很大的反向电流.使p-n结击穿.XDXAB影响齐纳击穿电压的主要因素：1.掺杂浓度:掺杂浓度大,击穿电压小.2.禁带宽度:禁带宽度越宽,击穿电压越大.3.温度:温度升高,击穿电压下降..齐纳击穿电压具有负的温度系数,而雪崩击穿电压具有正的温度系数,这种温度效应是区分两种击穿机构的重要方法.掺杂浓度高,反向偏压不高的情况下,易发生齐纳击穿.相反,易发生雪崩击穿.(3)热击穿禁带宽度较窄的半导体易发生这种击穿.6.p-n结中的隧道效应当p-n结的两边都是重掺杂时:(1)费米能级分别进入导带和价带.(2)势垒十分薄.在外加正向或反向电压下,有些载流子将可能穿透势垒产生额外的电流.—隧道电流平衡时加正向电压的情况加反向电压的情况隧道二极管的优点：温度影响小、高频特性良好7.p-n结的光生伏特效应如果用hνEg的光照射具有p-n结结构的半导体表面,那么只要结的深度在光的透入深度范围内,光照的结果将在光照面和暗面之间产生光电压.—光生伏特效应.1.试述平衡p-n结形成的物理过程..它有什么特点?画出势垒区中载流子漂移运动和扩散运动的方向.2.内建电势差VD受哪些因素的影响?锗p-n结与硅p-n结的VD哪个大?为什么?3.试比较平衡p-n结,正向偏置p-n结,反向偏置p-n结的特点.4.写出p-n结整流方程,并说明方程中每一项的物理意义?5.p-n结的理想伏-安特性与实际伏-安特性有哪些区别?产生的原因是什么?复习与思考6.p-n结为什么有电容特性?与普通电容相比有哪些相似之处?有哪些区别?7.p-n结击穿主要有哪几种?说明各种击穿产生的原因和条件.影响它们的因素有哪些?8.在隧道二极管中,n区常重掺杂使EFn位于导带中,p区重掺杂使EFp位于价带中,画出这种二极管在零偏时的能带图,并说明外加正偏或反偏时,能带将如何变化?9.隧道二极管与一般p-n二极管的伏-安特性有什么不同?它有什么优点?