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1.Compton效应证实了(光具有粒子性)。2.Bohr提出轨道量子化条件的数学表达式是(nL),3,2,1(n)。3.Sommerfeld提出的广义量子化条件是(nhpdq),3,2,1(n)。4.一质量为的粒子的运动速度远小于光速，其动能为Ek，其德布罗意波长为(kEh2)。5.黑体辐射和光电效应揭示了(光的波粒二象性(或光的粒子性))。6.1924年,法国物理学家DeBroglie提出了微观实物粒子具有(波粒二象性)。7.自由粒子的DeBroglie波函数为()](exp[EtrpiA)。8.用150伏特电压加速的电子，其DeBroglie波的波长是(1埃)。9.玻恩对波函数的统计解释是（波函数在空间某点的强度和在该点找到粒子的几率成正比）。10.一粒子用波函数(,)rt描写,则在某个区域dV内找到粒子的几率为（cdVtrc,),(2为比例常数）。11.描写粒子同一状态的波函数有（无穷多个）。12.态迭加原理的内容是（如果1和2是体系的可能状态，则它们的线性迭加也是体系的一个可能状态）。13.一粒子由波函数(,)(,)exp()xtcptipxdp12描写，则cpt(,)（dxpxitx)exp(),(21）。14.在粒子双狭缝衍射实验中，用1和2分别描述通过缝1和缝2的粒子的状态,则粒子在屏上一点P出现的几率密度为（*21*212*12*12222112cccccc）。15.一维自由粒子的薛定谔方程是（2222dxdti）。16.N个粒子体系的薛定谔方程是（NiNiirrrUti12122),,,(2）。17.几率连续性方程是由（波函数的统计解释和薛定谔方程）导出的。18.几率连续性方程的数学表达式为（0Jtw）。19.几率流密度矢量的定义式是（)(2**iJ）。20.空间V的边界曲面是S，w和J分别是粒子的几率密度和几率流密度矢量，则VSSdJdVtw的物理意义是（单位时间内区域V内几率的变化等于通过闭合曲面S流进或流出的几率）。21.量子力学中的质量守恒定律是（0Jtw，其中JJww,）。22.量子力学中的电荷守恒定律是（0qqJtw，其中JqJqwwqq,）。23.波函数应满足的三个标准条件是（单值、连续、有限）。24.定态波函数的定义式是（)exp()(),(Etirtr）。25.粒子在势场Ur()中运动，则粒子的哈密顿算符为（)(222rUH）。26.束缚态的定义是（在无穷远处为零的波函数所描写的状态）。27.线性谐振子的零点能为（21）。28.线性谐振子的两相邻能级间距为（）。29.当体系处于力学量算符F的本征态时,力学量F有确定值，这个值就是相应该态的（本征值）。30.表示力学量的算符都是（线性厄密算符）。31.厄密算符的本征值必为（实数）。32.pprrd'*()()（)'(pp）。33.角动量平方算符的本征值为（2)1(ll）。34.角动量平方算符的本征值的简并度为（2l+1）。35.氢原子能级n5的简并度为（50）。36.氢原子的能级对角量子数l简并，这是（库仑）场所特有的。37.一般来说，碱金属原子的价电子的能级的简并度是（)12(2l）。38.氢原子基态的电离能为（13.60eV）。39.氢原子体系n2的能量是（248se）。40.处于200(,,)r态的氢原子,其电子的角向几率分布是（4100W）。41.厄密算符本征函数的正交归一性的数学表达式是（kllkd*）。42.厄密算符属于不同本征值的本征函数（相互正交）。43.力学量算符F的本征函数系为{()}nx，则本征函数系{()}nx的完全性是（)(,)()(xxcxnnn为任意波函数）。44.当体系处于()()xcxnnn态时，其中{()}nx为F的本征函数系，在()x态中测量力学量F为其本征值n的几率是（2nc）。45.一力学量算符F既有分立谱又有连续谱，则F在任意态()x的平均值为（dxdxFF2*/ˆ）。46.如果两个力学量算符有组成完全系的共同本征函数，则这两个算符（必对易）。47.完全确定三维空间的自由粒子状态需要三个力学量，它们是（zyxppp,,）。48.测不准关系反映了微观粒子的（波粒二象性）。49.若对易关系[,]ABic成立，则,AB的不确定关系是（4)ˆ()ˆ(222cBA）。50.如果两个力学量算符对易，则在（它们的共同本征态）中它们可同时具有确定值。51.电子处于),(23),(211110YY态中，则电子角动量的z分量的平均值为（43）。52.角动量平方算符与角动量x分量算符的对易关系等于（0）。53.角动量x分量算符与动量的z分量算符的对易关系等于（ypiˆ）。54.角动量y分量算符与坐标的z分量算符的对易关系等于（xiˆ）。55.]ˆ,ˆ[ypy（i）。56.粒子的状态由kxxcos)(描写，则粒子动量的平均值是（0）。57.一维自由粒子的动量本征函数是（/)(21Etpxie）。58.角动量平方算符的本征值方程为（),()1(),(ˆ22lmlmYllYL）。59.若不考虑电子的自旋，描写氢原子状态所需要的力学量的完全集合是（zLLHˆ,ˆ,ˆ2）。60.氢原子能量是考虑了（当0r或时波函数有限）得到的。61.量子力学中，(态和力学量的具体表示方式）称为表象。62.动量算符在坐标表象的表达式是(i)。63.角动量算符在坐标表象中的表示是(ri)。64.角动量y分量的算符在坐标表象中的表示是()(zxxzi)。65.角动量z分量的算符在坐标表象中的表示是()(xyyxi)。66.波函数),(tx在动量表象中的表示是(dxetxxipx/),(21)。67.在动量表象中，具有确定动量p'的粒子，其动量算符的本征方程是()'(')'(pppppp)。68.已知Q具有分立的本征值{}Qn，其相应本征函数为{()}uxn，则任意归一化波函数(,)xt可写为(,)()()xtatuxnnn，则(,)xt在Q表象中的表示是(321aaa)。69.量子力学中Q的本征函数为{()}uxn(n=1,2,3,...)有无限多(以),(),(21xuxu为基矢所张成的无穷维的函数空间),称为Hilbert空间。70.接68题，力学量算符(,)Fxix在Q表象中的矩阵元的数学表达式为(dxxuxixFxuFnmmn)(),(ˆ)(*)。71.量子力学中，表示力学量算符的矩阵是（厄密）矩阵。72.接68题,力学量算符(,)Qxix在自身表象中的表示是（一个对角矩阵，对角元素按本征值排列）。73.力学量算符在自身表象中的矩阵是（对角）矩阵。74.力学量算符(,)Fxix在坐标表象中的矩阵元为（dxxxxixFxxFxx)''(),(ˆ)'('''）。75.幺正矩阵满足的条件是（矩阵的厄密共轭阵等于它的逆矩阵）。76.幺正变换不改变力学量算符的（本征值）。77.幺正变换不改变矩阵F的（迹）。78.力学量算符x在动量表象中的微分形式是（xpi）。79.坐标表象中的薛定谔方程是),()](2[),(22trrUtrti，它在动量表象中的表示是（),()](2[),(2tppiUptpti）。80.线性谐振子的哈密顿算符在动量表象中的微分形式是（221ˆ22222pdpdH）。81.非简并定态微扰理论中，能量二级近似值为（mmnmnnnnEEHHE)0()0(2'')0('）。82.非简并定态微扰理论中，波函数的一级近似表示为（)0()0()0('')0(mmmnmnnEEH）83.非简并定态微扰理论的适用条件是（1)0()0('mnmnEEH，)()0()0(mnEE）。84.Stark效应是（氢原子在外电场作用下谱线发生分裂的现象）。85.氢原子处于弱电场中，其体系的微扰哈密顿是（cos'rereH）。86.在微扰作用下，t时刻由k态到m态的跃迁几率是（20'2''1ttimkdteHmk）。87.1925年，Ulenbeck和Goudsmit提出每个电子具有自旋角动量S，它在空间任何方向的投影只能取两个数值，即是（2/）。88.Stern-Gerlach实验证实了（电子具有自旋）。89.Pauli算符,xz的反对易关系式是（0ˆˆˆˆzxxz）。90.自旋角动量算符的定义式为（SiSS）。91.自旋角动量算符Sx在zS表象中的矩阵表示是（01102xS）。92.自旋角动量算符Sy在zS表象中的矩阵表示是（002iiSy）。93.自旋角动量算符Sz属于本征值2的本征函数在Sz表象中的矩阵表示是（102/1）。94.Pauli算符,xz的积算符在z表象中的矩阵表示是（ii00）。95.全同性原理的内容是（在全同粒子组成的体系中，交换任意两个粒子不改变体系的物理状态）。96.全同粒子体系的哈密顿具有（交换）对称性。97.全同粒子体系的波函数具有确定对称性，这种对称性不随（时间）改变。98.如果全同粒子体系的波函数是反对称的，则组成该体系的全同粒子一定是（费米子）。99.Pauli原理的内容是（在费米子组成的体系中，不能有两个以上费米子处于相同的状态）。100.自旋算符无经典对应力学量，这纯属于（量子特性）